Магнитная анизотропия и магнитные фазовые переходы в интерметаллидах типа R2Fe17,Nd2Fe14BHx и RMn6Sn6

• Автор: Терентьев, Павел Борисович
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2013
• Место защиты: Екатеринбург
• Количество страниц: 209 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
1 ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ
1.1 Общие сведения о магнитоупорядоченном состоянии вещества
1.1.1 Модель прямого обменного взаимодействия
1.1.2 Модель сверхобмена
1.1.3 Модель косвенного обмена через электроны проводимости
1.1.4 Обменные взаимодействия в 3d-4f интерметаллических соединениях
1.2 Магнитокристаллическая анизотропия в редкоземельных интерметаллических соединениях
1.2.1 Модель одноионной анизотропии для металлов группы железа
1.2.2 Модель одноионной анизотропии для редкоземельных металлов
1.2.3 Энергия магнитокристаллической анизотропии
1.3 Магнитострикция редкоземельных интерметаллических соединений
1.4 Общие представления о магнитных фазовых переходах
1.4.1 Процессы намагничивания первого рода в одноосных кристаллах в феноменологической модели магнитной анизотропии
1.4.2 Вклад межподрешеточного обменного взаимодействия и магнитоупругой энергии в процессы намагничивания первого рода в двухподрешеточных ферримагнетиках

1.4.3 Модель неколлинеарной редкоземельной подрешетки для описания процессов намагничивания первого рода в двухподрешеточных ферримагнетиках
1.4.4 Обсуждение моделей процессов намагничивания первого рода
1.5 Магнитные свойства соединений К.2ре
1.6 Структура и магнитные свойства соединений КМп68пб
1.7 Структура и магнитные свойства соединения К2Реі4В и его гидридов.
1.8 Постановка задачи
2 МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТ А И АЛГОРИТМ ОБРАБОТКИ РЕЗУЛЬТАТОВ

2.1 Приготовление образцов
2.2 Рентгенографические исследования
2.3 Методика магнитных измерений
2.3.1 Схема и принцип действия установки для измерения в импульсных магнитных полях
2.3.2 Схема и принцип действия вибромагнитометра
2.3.3 Измерение АС- восприимчивости методом скомпенсированного трансформатора
2.3.4 Тензометрический метод измерения магнитострикции
2.4 Методика расчёта констант анизотропии
3 МАГНИТНАЯ АНИЗОТРОПИЯ И МАГНИТНЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ СОЕДИНЕНИЙ Д2(ГеиДД)17, Я = У, Бт, Ег
3.1 Магнитная анизотропия соединений КДЕеьАОп, Я = У, Бт, Ег

3.2 БОМР в соединениях ЕгДГе^УДп
Выводы к главе
4 МАГНИТНАЯ АНИЗОТРОПИЯ СОЕДИНЕНИЯ Ш2Ре14В И ЕГО
ГИДРИДА Ш2Ре14ВН
4.1 Манитная анизотропия и БОМР в ЫсТРенВ и Ис12Ге14ВН
4.2 Парамеры кристаллического поля Ис^ГенВ и Ис12Ре14ВН
Выводы к главе
5 МАГНИТНАЯ АНИЗОТРОПИЯ И МАГНИТНЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ В СОЕДИНЕНИЯХ ТЦДУУЫДпб (Я = У, Ш)
5.1 Магнитная анизотропия соединений ТЬМп6Бп6 и ОбМп68п
5.2 Магнитная анизотропия соединений ТЬ]_хО<1хМп68п
5.3 Магнитные свойства соединений ТЬ1_хУхМпб8пб (0.8 < х < 0.95) вблизи фазового перехода антиферромагнетик-ферримагнетик
5.4 Магнитоупругие свойства соединений ТЬ!.х(У,С(1)хМпб8п
Выводы к главе
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ПУБЛИКАЦИЙ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ
БЛАГОДАРНОСТИ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Константы магнитострикции можно определить из экспериментальных измерений из следующих соотношений, справедливых для состояния насыщения намагниченности.
ь = %-2-*’2, (1-23)
где первый коэффициент означает направление поля, а второй - направление измерения магнитострикции. Из формул (1.22-1.23) видно, что при намагничивании можно измерить только константы магнитострикции Л,“'2, Л?’2,/К2, ответственные за анизотропную магнитострикцию (кроме случая зонных магнетиков [26]). Константы Л?’°,А%-0 можно найти только из измерений теплового расширения и последующего выделения спонтанной магнитострикции [14].
Тепловое расширение включает три основных вклада: фононный,
электронный и магнитный. При температурах выше Г>О.О10о, где в0 -температура Дебая, электронный вклад в тепловое расширение в большинстве случаев можно не учитывать. Поэтому, формула для магнитного вклада в тепловое расширение без учета электронного вклада имеет вид:

/ I I /
(1.24)

А/ (А Л ,
где — экспериментальное тепловое расширение — - фононный вклад в
I Ч ^ / фон
тепловое расширение. Для определения фононного вклада в тепловое расширение
ниже температуры Кюри можно использовать значение коэффициента теплового расширения, экстраполированного из области температур выше температуры Тс, где магнитный вклад отсутствует. Для такой экстраполяции обычно используют закон Дебая-Грюнайзена для фононного вклада в коэффициент теплового
расширения, который имеет вид [29]