Спиновая восприимчивость квазидвумерных систем с сильными электронными корреляциями

• Автор: Еремин, Илья Михайлович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Казань
• Количество страниц: 95 с. : ил.

Оглавление
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА I Предварительный обзор
§ 1.1 Особенности электронного строения ВТСП-соединений
§ 1.2 Феноменологическая модель ММП
§ 1.3 Гамильтониан Хаббарда и 1-1 модели
§ 1.4 Используемые выражения для спиновой
восприимчивости
ГЛАВА II Динамическая спиновая восприимчивость, нормальная фаза
§ 2.1 Введение
§ 2.2 Модельный гамильтониан
§ 2.3 Динамическая спиновая восприимчивость
§ 2.4 Однозонное приближение, спиновые восприимчивости
нижней ж верхней зон
§ 2.5 Электронно-дырочная симметрия модели Хаббарда 33 § 2.6 Приближение быстрых спиновых флуктуаций
§ 2.7 Заключение
ГЛАВА III Сценарий волн зарядовой плотности для псевдощели в нормальной фазе
§ 3.1 Введение
§ 3.2. Влияние антиферромашитных корреляций на закон дисперсии, приближение Роос
§ 3.3. Волны зарядовой плотности и однородная спиновая восприимчивость в УВагСОз при ТС<Т<Т
§ 3.4 Зависимость параметра порядка ВЗП от волнового вектора при учёте суперобмена

§ 3.5 Вывод формулы для динамической восприимчивости при ТС<Т<Т*
ГЛАВА IV. Динамическая спиновая восприимчивость при Т<ТС75
§ 4.1 Однородная восприимчивость
§ 4.2 Вывод динамической восприимчивости при Т<ТС
§4.3 Заключение
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Литература

ВВЕДЕНИЕ
Открытие в 1986 году Бедыорцем и Мюллером высокотемпературной сверхпроводимости [1] стимулировало больший интерес к двумерным системам с сильными электронными корреляциями. Экспериментальные исследования высокотемпературных сверхпроводников показали, что именно плоскости Си02 в Ъа2-х8гхСи04 и УВа2Си307_у и других сверхпроводниках медно-оксидной группы ответственны за возникновение сверхпроводимости. В частности, корреляционная длина куперовских пары, |с, оказалась меньше расстояния между плоскостями Си02> что указывает на квазидвумерный характер сверхпроводимости. Многочисленные экспериментальные данные указывают на отклонение поведения электронной подсистемы от обычной Ферми-жидкоети. Это обстоятельство побудило большой поток экспериментальных и теоретических исследований систем с сильными электронными корреляциями. ВТСП материалы очень сложны и вид динамической спиновой восприимчивости для них остаётся одним из главных вопросов всех теоретических моделей. Дело в том, что экспериментальные характеристики, наблюдаемые методами ЯМР, ЭПР, нейтронного и мюоннош рассеяния и другими, связаны с динамической восприимчивостью. Однако существующие выражения для восприимчивости не охватывают всех особенностей поведения спиновой подсистемы и нуждаются в существенных уточнениях. Это обстоятельство и послужило основанием выбора темы данной работы. Это очень «горячая» тема и физики многих стран разрабатывают её.

Рис. 2„2Ъ. Фазовая диаграмма нестабильности верхней зоны Хаббарда.
. Для того, чтобы убедиться в правильности этого вывода проведём в (2.1) замену дырочных операторов Хаббарда на электронные, как это обсуждалось в работе [37]. Для этого воспользуемся записью операторов Хаббарда через фермиевские операторы вторичного квантования в явном виде:
Электронному оператору рождения ставим в соответствие оператор уничтожения дырки , а оператору рождения дырки Ц -яу оператор уничтожения электрона. Проведя такую замену, можно установить следующую связь между электронными и дырочными операторами Хаббарда:
(2.54)