Исследование процессов одиночного и парного образования адронов с большими поперечными импульсами в РР-соударениях при энергии 70 ГЭВ

• Автор: Крышкин, Виктор Иванович
• Шифр специальности: 01.04.01
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Серпухов
• Количество страниц: 157 c. : ил

ГЛАВА I. УСТАНОВКА ДЛЯ ИШЕРЕНИЯ ПРОЦЕССОВ ОБРАЗОВАНИЯ ЧАСТИЦ С БОЛЬШИМИ ПОПЕРЕЧНЫМИ ИМПУЛЬСАМИ
1.1. Структура спектрометра
1.2. Пучок, мониторирование
1.3. Идентификация частиц
1.3.1. Черенковские пороговые счетчики
1.3.2. Черенковский спектрометр полного поглощения
1.3.3. Мюонный. идентификатор
1.3.4. Система измерения времени пролета
1.4. Измерение временных интервалов
1.4.1. Измерение временных корреляций
1.4.2. Многоканальный временной селектор
1.4.3. Система контроля временных измерений
1.5. Измерение координат траектории частиц
1.5.1. Однокоординатные дрейфовые камеры
1.5.2. Двухкоординатные дрейфовые камеры
1.5.3. Метод измерения пространственного разрешения дрейфовых камер
1.5.4. Улучшение пространственного разрешения в дрейфовых камерах с большими дрейфовыми расстояниями
1.5.5. Метод выделения "истинных" координат в дрейфовых камерах
1.5.6. Метод измерения угла поворота траектории частицы
1.6. Точность измерения импульса частицы
1.6.1. Угол вылета частицы из мишени

1.6.2. Определение эффективной массы
1.7. Система сбора информации
1.7.1. Организация триггера
1.7.2. Вычислительные машины*
1.7.3. Структура системы сбора информации
1.7.4. Программное обеспечение
1.8. Характеристики спектрометра
Глава II. ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВ
2.1. Мониторирование протонного пучка
2.2. Геометрическая реконструкция событий
2.3. Идентификация частиц
2.4. Обработка информации о временных корреляциях
2.5. Определение среднего импульса в одном плече спектрометра при исследовании парного образования
2.6. Определение инвариантных сечений
Глава III. ОДИНОЧНОЕ ОБРАЗОВАНИЕ АДРОНОВ
3.1. Инвариантные сечения
3.2. Отношение выходов частиц
ГЛАВА ЗУ. ПАРНОЕ ОБРАЗОВАНИЕ АДРОНОВ
4.1. Корреляции частиц
4.2. Инвариантные сечения
4.3. Образование несимметричных пар адронов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Ш^ТГРЩЕ
Прошедшее десятилетие было свидетелем стремительных перемен в понимании структуры адронов и динамики сильных взаимодействий. Исследования глубоконеупругих лептон-адронных и адрон-адронных взаимодействий внесли огромный, если не решающий, вклад в этот прогресс. Образование частиц с большими поперечными импульсами (Рт) в адрон-адронных взаимодействиях в рамках наивных партонных моделей можно представить в виде диаграммы, показанной на рис. 1а. Налетающие адроны А и В состоят из партонов, имеющих распределение по продольному импульсу ^ (х). Партоны а и Ь испытывают упругое рассеяние на большой угол (с сечением с/б/сИ )> переходят в партоны с и <± , которые превращаются в наблюдаемые адроны С и Б
При исследовании процессов образования частиц с большими Рт возникают следующие вопросы:
1) Что представляют из себя объекты а , 6 , с и оI ?
2) Каков механизм взаимодействия этих объектов?
3) Каким образом партоны с и с£ превращаются в адроны?
В квантовохромодинамической модели партонами являются кварки и глюоны. Взаимодействие кварков происходит за счет обмена глюоном. После упругого рассеяния кварков (рис.1а) они фрагментируют в адроны, имеющие распределение по импульсу Л( г.), где Z - доля импульса кварка. Современное состояние КХД - модели таково, что она описывает хорошо явления только в асимптотической области. При умеренных значениях энергий и Рт в этой модели возникают поправки, расчет которых в настоящее время не может быть выполнен достаточно корректно. Для этой области кинематических переменных была сделана некоторая модификация КХД -- модели путем введения внутреннего поперечного импульса, под-

Поскольку выражение справа есть константа, то распределение амплитуд А характеризует собственное разрешение системы из трех детекторов. Полагая пространственное разрешение одинаковым для всех детекторов, для определения разрешения одного детектора ширину распределения нужно разделить на Уб.
1.5.4. Улучшение пространственного разрешения в дрейфовых камерах с большими дрейфовыми расстояниями
Увеличение расстояния между высоковольтным электродом и сигнальной проволокой (й) в дрейфовых камерах позволяет сократить число регистрирующих каналов электроники и упростить процедуру обработки информации. Однако из-за диффузии электронов при этом происходит ухудшение пространственного разрешения как УЕ
С другой стороны, из-за амплитудного разброса выходного сигнала (что связано с большими флуктуациями ионизационных потерь в газе) использование формирователей, работающих от переднего фронта импульса, ухудшает пространственное разрешение, грубо говоря, на длительность переднего фронта импульса. Если бы временная отметка определялась не по первому электрону, пришедшему на сигнальную проволоку, а по п - электронам, то разрешение улучшалось бы как 1/Уп . Использование метода следящего порога и привязка к центру тяжести импульса нашли широкое распространение с сцинтилляционными счетчиками. Попытка применить этот метод для дрейфовых камер не увенчалась успехом. Выдвигалось объяснение, что из-за возникновения пространственного заряда в точке развития лавины около сигнальной проволоки форма импульса с дрейфовой камеры конструкции Шарпака не симметрична, что исключает использование метода привязки к центру тяжести импульса.
В двухкоординатной дрейфовой камере (ДДК) форма сигнала является симметричной, хотя длительность сигнала зависит от