+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Пылеударный масс-спектрометр для определения элементного состава микрометеороидов и частиц космического мусора

  • Автор:

    Помельников, Роман Александрович

  • Шифр специальности:

    01.04.01

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    2013

  • Место защиты:

    Самара

  • Количество страниц:

    204 с. : ил.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы


СОДЕРЖАНИЕ
Введение
ГЛАВА 1 Обзор современных масс-спектрометрических устройств для исследования элементного состава высокоскоростных пылевых частиц
1Л Уравнение движения ионов для нерелятивистской заряженной частицы
1.2 Основные характеристики ионного спектра
1.3 Время- пролетные масс-спектрометры, их основные характеристики
1.4 Перспективы улучшения характеристик время- пролетного
масс- спектрометра
1.5 Пылеударные масс-спектрометры
1.6 Требования, предъявляемые к бортовым масс-спектрометрам
Выводы
ГЛАВА 2 Методические основы создания пылеударного масс-спектрометра
2.1 Методика расчета характеристик ионного спектра масс при высокоскоростном соударении твердых тел
2.2 Способы фокусирования ионных пакетов во время- пролетном масс- спектрометре
2.2.1. Фокусировка ионных пакетов с помощью линейного по координате
электростатического зеркала
2.2.2 Фокусировка ионных пакетов с помощью переменного во времени ускоряющего поля
2.2.3 Нахождение разрешающей способности время- пролетного
масс- спектрометра
2.3. Разработка алгоритма расчета параметров время- пролетных
масс- спектрометров
2.4 Моделирование процессов разлета и сбора ионов в пылеударном масс-
спектрометре различного конструктивного исполнения
Выводы
Г лава 3 Экспериментальное исследование ионных спектров с помощью пылеударного масс-спектрометра
3.1 Экспериментальный стенд для изучения процессов ионизации при высокоскоростном ударе
3.2 Методика проведения ударных экспериментов
3.2.1 Методика проведения эксперимента по регистрации физических характеристик частиц
3.2.2 Методика проведения экспериментов по изучению ударных спектров масс ионов, инициируемых ударом заряженных частиц
3.3 Обработка результатов ударных спектров масс ионов
3.4 Методика измерения элементного состава микрометеороидов
3.4.1 Модель шума приемника ионов
3.4.2 Алгоритм измерителя ударного спектра масс ионов
3.4.3 Погрешность измерения физико-химических характеристик микрометеороидов
Выводы
Глава 4 Конструктивные особенности построения пылеударного
масс- спектрометра
4.1 Конструктивные особенности построения пылеударного масс- спектрометра
4.2 Схемы измерения и обработка спектра масс с выхода приемника
4.3 Методика обработки ионного спектра с учетом физических характеристик микрометеороидов
Заключение
Литература
Приложение А. Вывод формулы фокусировки ионных пакетов с помощью линейного по координате электростатического
зеркала
Приложение Б. Статистические характеристики шумового тока ионизационного
преобразователя сеточной конструкции

Введение
В последние годы наблюдается повышенный интерес к время- пролетным, квадрупольным масс-спектрометрам, энергоанализаторам для проведения научных экспериментов в космических условиях. Основное внимание разработчиками уделяется получению высоких технических характеристик при малых весах, габаритах, потреблении, а также повышению эксплуатационной надежности.
В настоящее время с их помощью исследуются потоки заряженных частиц в космосе, газопылевая обстановка в окрестности космического аппарата, физико1-химические характеристики микрометеороидов. Широкая область применения и связанное с этим разнообразие предъявляемых требований привели к созданию самых различных типов спектрометров. Многообразие факторов, воздействующих на космический аппарат, сложные энергетические спектры космических корпускулярных и электромагнитных излучений, воздействие внешних факторов в различных сочетаниях и в разной временной последовательности. Все это накладывает жесткие требования к созданию масс-спектрометрической аппаратуры. Интенсивные исследования в области космического материаловедения, прогнозирование поведения материалов и элементов аппаратуры в условиях космической среды стимулирует создание масс-спектрометров с высокой разрешающей способностью при малых весах, габаритах, потреблении. В данном пособии будет освещен круг вопросов, связанный непосредственно с время- пролетными масс-спектрометрами, энергоанализаторами и гамма-спектрометрами. К настоящему времени создано много различных методов фокусировки ионных пакетов, методик расчетов конструктивных параметров спектрометров, методик обработки массовых спектров. Существующие время- пролетные масс-спектрометры имеют разрешающую способность более 1000 а.е.м. Однако при изучении поведения материалов в космосе требуется значительно более высокая разрешающая способность при малых габаритах, весах, в связи с чем проблема создания таких устройств является актуальной. Большой вклад в создание, разработку теоретических
представляет собой мишень, второй - внешнюю поверхность плазменного сгустка. Плазменный сгусток поляризуется под воздействием внешнего электростатического поля, приобретая потенциал.
Потенциал плазменного сгустка описывается выражением потенциала уединеной полусферы:
где: С - электрическая ёмкость полусферы;
р - электрический заряд электронов ушедший из плазменного сгустка на мишень.
Элекрическая ёмкость полусферы находится по формуле:
где: кс - коэффициент для нахождения электрической ёмкости полусферы (равен 0,8453 [58]).
Ток электронов из плазменного сгустка на мишень будет равен [59, 60]:
где ері - потенциал плазменного сгустка;
<р2 = Е ■ К - потенциал максимально верхней точки полусферы; е - заряд электрона;
],о - ионный тепловой ток насыщения.
Данное уравнение действительно при выполнении условия, что радиус плазменного сгустка должен быть меньше расстояния между сеткой и мишенью. Ионный тепловой ток насыщения находится по формуле:
(2.18)
С = кс - Л,
(2.19)
(2.21)

- наиболее вероятная скорость ионов;
т - масса иона;
Т°- температура ионов.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.188, запросов: 967