Черные дыры и кротовые норы в области экстремальной гравитации

• Автор: Шацкий, Александр Александрович
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 182 с. : ил.

- 0.0.
— А.А. Шацкий —
СОДЕРЖАНИЕ
I Новые точные решения для электромагнитных полей около
горизонта черной дыры
Обзор литературы по части
1.1. Граничные условия в электродинамике на горизонте черной дыры
1.1.1. Введение
1.1.2. Граничные условия на горизонте Шварцшильда
1.1.3. Граничные условия на горизонте Керра
1.2. Общерелятивистский униполярно-индукционный механизм генерации электромагнитного поля вокруг черной дыры в вакууме
1.2.1. Построение модели без черной дыры
1.2.2. Потенциал и структура электрического ноля вблизи тора
1.2.3. Выводы по разделу (без черной дыры)
1.2.4. Построение модели с черной дырой в центре
1.2.5. Уравнения Максвелла
1.2.6. Электромагнитное поле около горизонта черной дыры
1.2.7. Обсуждение результатов
1.2.8. Выводы раздела
1.2.9. Приложения к разделу
1.2.9.1. Нахождение внешнего решения
1.2.9.2. Вычисление коэффициентов для модели кольцевого тока
1.3. Общерелятивистский магнитно-гравимагнитный механизм генерации электромагнитного поля вокруг черной дыры в вакууме
1.3.1. Введение
1.3.2. Уравнения Максвелла
1.3.3. Нахождение компонент магнитного поля
1.3.4. Нахождение потенциала электрического поля
1.3.5. Кинетическая энергия заряженной частицы, вылетающей вдоль оси
1.3.6. Выводы раздела
1.3.7. Выводы И результаты части I диссертации, выносимые на защиту

— 0.0.0 — А.А. Шацкий —
Публикации автора по части I
II Новые эффекты у стационарных кротовых нор
Обзор литературы по части II
2.1. Общие свойства стационарных кротовых нор
2.1.1. Введение
2.1.2. Сферически симметричные системы
2.1.3. Кротовые норы
2.1.4. Образование и существование кротовых нор
2.1.5. Приложения к разделу
2.1.5.1. Аналитическое решение
2.1.5.2. Численное решение
2.2. Решение для магнитных кротовых нор
2.2.1. Введение
2.2.2. Модель сферически симметричной магнитной кротовой норы
2.2.3. Некоторые предсказания по наблюдательным данным для магнитных кротовых нор .
2.2.4. Выводы раздела и перспективы
2.2.5. Приложения к разделу
2.2.5.1. Метрика КН для малого значения <5
2.2.5.2. Дипольпый характер индуцированного электрического поля у КН
2.2.5.3. Наблюдения тела, совершающего колебания через горловину КН
2.2.5.4. Круговые орбиты пробной частицы вокруг кротовых нор
2.3. Внутреннее грав-линзирование света кротовыми норами
2.3.1. Введение
2.3.2. Отклонение фотонов полем кротовой норы
2.3.3. Выводы раздела
2.4. Образ неба другой вселенной, наблюдаемый через горловину кротовой норы
2.4.1. Введение
2.4.2. Уравнения Эйнштейна
2.4.3. Прохождение света через горловину

- 0.0.
— А.А. Шацкий —
2.4.4. Выводы раздела
2.5. О возможной связи между кротовыми норами и софт-гамма-репитерами
2.5.1. Введение
2.5.2. Наблюдательные данные и ограничения
2.5.3. Определение дифференциального спектра мощности (непрерывный подход)
2.5.4. Определение дифференциального спектра мощности (дискретный подход)
2.5.5. Вычисление интегрального спектра мощности (дискретный подход)
2.5.6. Сравнение с наблюдениями для софт-гамма-репитеров
2.6. Сохранение количества фантомной материи вблизи вращающейся кротовой норы в приближении слабого вращения
2.6.1. Введение
2.6.2. Вращающиеся кротовые норы в приближении Лензе-Тирринга
2.6.3. Уравнения Эйнштейна
2.6.4. Тензор кривизны
2.6.5. ЛЕММА о сохранении фантомной материи
2.6.6. Приложение к разделу (таблицы)
2.6.7. Выводы и результаты части II диссертации, выносимые на защиту
Публикации автора по части II
III Нестационарные аналитические и численные решения у
черных дыр и кротовых нор
Обзор литературы по части III
ЗЛ. Локальные признаки существования черных дыр и кротовых нор
3.1.1. Наглядное определение горизонта видимости
3.1.2. Синхронно-сопутствующая система отсчета
3.2. Динамика фантомной материи
3.2.1. Введение
3.2.2. Постановка задачи

- 1.3.
— АЛ. Шацкий —
Рпс. 1.3.1: Зависимость функции Л4(г/гэ, (?) при г/гд = 2.
Т.к. полный заряд под горизонтом равен нулю, то электрическое поле должно пронизывать горизонт в разных направлениях. Поэтому должна существовать эквипотенциальная поверхность, разделяющая эти направления, пронизывающая горизонт и уходящая на бесконечность. Поскольку потенциал не меняется и на этой поверхности и на горизонте (в силу граничных условий), то потенциал горизонта равен потенциалу бесконечности - нулю. Этот вывод имеет важное следствие - существование локального экстремума у потенциала Аналогичные рассуждения можно применить и для А1. Может показаться, что вблизи экстремума должна возникнуть ненулевая плотность электрического заряда, но, в действительности это не так: плотность заряда определяется контравариантными компонентами электрического поля (Ра*, а не А0(), вывод же выражения (1.3.17) основывается на первом уравнении (1.3.4) -нулевой плотности заряда во всем пространстве. Подчеркнем, что в известном решении