Управление параметрами излучения импульсивных твердотельных ВКР-лазеров на основе полифункциональных нелинейных сред

• Автор: Гагарский, Сергей Валерьевич
• Шифр специальности: 05.27.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 149 с.

Введение
Елава 1. ВКР-конверсия излучения в твердотельных лазерах
§1.1. Пространственно-временная структура излучения при ВКР
коротких лазерных импульсов
§1.2. Внутрирезонаторное ВКР в импульсных лазерах
§1.3.Кристаллические комбинационно-активные среды
Елава 2. Формирование когерентных стоксовых компонент ВКР и их влияние на генерацию сверхкоротких лазерных импульсов в лазерах
с кристаллическими ВКР-конверторами
§2.Е Формирование стоксовых компонент в ненасыщенном режиме ВКР
§2.2.Влияние стоксовых компонент на самофокусировку лазерного
излучения в комбинационно-активных средах
§2.3. Влияние когерентных стоксовых СКИ на временную структуру
лазерных импульсов в условиях насыщения ВКР-усиления
§2.4. Экспериментальное исследование режимов ВКР в
пикосекундном твердотельном лазере
Глава 3. Исследование комбинационно-активных кристаллов с
примесными центрами
§3.1. Лазерные и комбинационно-активные свойства кристаллов ЬВОМ
и Кв¥, активированных ионами неодима
§3.2. Исследование влияния концентрации ионов Ис13+ на характеристки внутрирезонаторного ВКР-преобразования в кристаллах КС<1(¥04)2
Глава 4. Исследование лазеров на основе кристаллов Ш:КС¥ с ВКР-самопреобразованием излучения

§4.1. Импульсные твердотельные лазеры СКИ с нелинейно-оптическими
преобразователями частоты
§4.2 Генерация наносекундных импульсов в области 1.54 мкм в компактном ВКР-лазере на кристалле ШгКГЗЛУ
Заключение
Литература
опускаем уравнение для пк и полагаем, что насыщение ВКР-усиления может быть вызвано только уменьшением плотности фотонов на частоте накачки вследствие преобразования в стоксовые компоненты. В модели не учтены в явном виде высшие стоксовые компоненты, так как на физику рассматриваемых явлений это не оказывает сколь-либо существенного влияния и полученные в дальнейшем результаты легко распространить на случай каскадной генерации. Поскольку длительность импульса в лазерах СКИ значительно меньше аксиального периода резонатора, мы не будем учитывать взаимодействие встречных импульсов в активной среде. Лазерная комбинационно-активная среда ЛКАС рассматривается как набор слоев, взаимодействие излучения с которыми описывается независимо уравнениями (2.1.1, 2.1.2.). Для завершения построения численной модели лазера уравнения (2.1.1) и (2.1.2) дополняются вводом пропускания выходного зеркала для лазерной и стоксовой длин волн - ур, у5 и дополнительной линейной дисперсионной задержкой между взаимодействующими импульсами во внутрирезонаторных оптических элементах (например в затворе) -Д1. Функция пропускания затвора уД) определяется конкретным этапом развития генерации лазера. Поскольку мы сосредотачиваем внимание на том этапе, когда интенсивность сформированного ранее импульса накачки быстро нарастает за счет накопленной инверсии, в основном будем полагать уД) единичной функцией.
Вначале рассмотрим только рамановское усиление. В дальнейшем мы будем акцентировать внимание на разнице эволюции импульсов в ЛКАС и чистой КАС только там, где это существенно.
Для определения граничных и начальных условий обратимся к системе уравнений (2.1.2.). Решение уравнения (2.1 Лв) в общем случае может быть выражено интегралом свертки [40]:

Щ) = |Ер(Г)Е;(г)ехр

2г _оо 2г