Формирование признаков для распознавания целей в сверхширокополосной радиолокации

• Автор: Кузнецов, Юрий Владимирович
• Шифр специальности: 05.12.04
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 229 с. : ил.

1. Временные и частотные характеристики рассеяния объектов
1.1. Методы теоретического расчета ЭПР
1.2. Тела простой геометрической формы
1.2.1. Характеристики рассеяния шара
1.2.2. Характеристики рассеяния кругового цилиндра
1.3. Характеристики рассеяния антенн
1.3.1. Тонкая дипольная антенна 5
1.3.2. Микрополосковая прямоугольная антенна
1.4. Выводы по главе 1
2. Резонансная модель рассеяния целей в сверхширокополосной радиолокации
2.1. Метод сингулярных разложений
2.2. Представление объектов с помощью передаточных функций
2.3. Резонансная модель рассеяния электромагнитного поля радиолокационных объектов
2.4. Выводы по главе 2
3. Методы оценки характеристик сигналов
3.1. Метод Прони
3.2. Метод матричных пучков
3.3. Сравнительный анализ методов оценки параметров резонансных моделей объектов
3.4. Выводы по главе 3
4. Обработка сигналов с использованием статистик высокого порядка
4.1. Статистики высокого порядка случайных процессов
4.1.1. Моменты и кумулянты высокого порядка случайных процессов
4.1.2. Спектры высокого порядка случайных процессов

4.2. Статистики высокого порядка детерминированных импульсных
и периодических сигналов
4.2.1. Сопоставление импульсных и периодических сигналов
* 4.2.2. Анализ конечных по длительности и периодических сигналов
4.2.3. Моменты импульсных сигналов
4.2.4. Моментные спектры импульсных сигналов
4.2.5. Моменты периодических сигналов
4.2.6. Моментные спектры периодических сигналов
4.3. Статистики высокого порядка резонансной модели целей в СШП радиолокации
4.4. Выводы по главе 4
5. Оценка параметров резонансных моделей целей в СШП радиолокации
5.1. Статистики высокого порядка резонансной модели объектов
€ 5.1.1. Резонансная модель объектов
5.1.2. Автокорреляционная последовательность резонансной модели объектов
5.1.3. Кумулянты третьего порядка резонансной модели объектов
5.1.4. Кумулянты четвертого порядка резонансной модели объектов
5.2. Сравнительный анализ методов оценки параметров резонансных моделей с использованием статистик высокого порядка
5.3. Выводы по главе 5
6. Распознавание радиолокационных объектов
6.1. Сигнатурное распознавание целей по результатам оценки пара-
% метров резонансной модели
6.1.1. Алгоритм различения радиолокационных объектов
6.1.2. Результаты цифрового моделирования

6.2. Распознавание радиолокационных объектов с помощью метода Е-импульса
6.2.1. Теоретические основы метода Е-импульса
# 6.2.2. Синтез дискриминационных сигналов
6.2.3. Алгоритм распознавания радиолокационных объектов на основе метода Е-импульса
6.2.4. Исследование алгоритма распознавания радиолокационных объектов на основе метода Е-импульса
6.3. Выводы по главе 6
7. Характеристики сверхширокополосных радиолокаторов и экспериментальные исследования
7.1. Теоретические основы временного метода анализа сигналов
7.1.1. Частотно-временной анализ сигналов
7.1.2. Интегральное вэйвлет-преобразование
7.1.3. Автокорреляционный анализ случайных СШП сигналов
*1 7.2. Структурная схема системы распознавания целей в СШП радиолокации
7.3. Уравнение дальности в СШП радиолокации
7.4. Экспериментальное распознавание объектов в СШП радиолокации
7.4.1. Распознавание объектов в подповерхностной радиолокации
7.4.2. Распознавание объектов воздушной радиолокации
7.5. Выводы по главе 7
Заключение
Список использованной литературы

Г рафики <туд(/) рассчитаны для направления обратного рассеяния электромагнитной волны, т.е. для <р = 0, Анализ полученных зависимостей показывает, что на высоких частотах в оптической области удельная ЭПР при любой ориентации вектора электрического поля относительно оси цилиндра стремится к величине, равной па, что совпадает с известным результатом анализа рассеяния цилиндра методом геометрической оптики.
При параллельном облучении цилиндра удельная ЭПР монотонно растет с уменьшением частоты, что можно объяснить увеличением длины волны, а, значит, и линейной длины синфазно засвечиваемой поверхности цилиндра. Кривая ЭПР уходит в бесконечность, но отсюда не следует, что дифрагированное поле возрастает неограниченно при X -» со. Это объясняется уменьшением относительного расстояния от точки наблюдения до цилиндра, а значит приближение дальней зоны, использованное при выводе формулы (1.34), выполняться не будет. Возвращаясь к точному выражению (1.29) для рассеянного электрического поля, и переходя к пределу к —» 0, получим
1п—
(1'42)

откуда согласно выражению (1.37) о(/) —> 2пК. Таким образом, приведенные кривые справедливы только для дальней зоны точки наблюдения относительно цилиндра. Следует также отметить, что при параллельном облучении цилиндра резонансных явлений не наблюдается, а на частотах свыше 50 МГц цилиндр радиусом 1 м имеет практически одинаковую удельную ЭПР, близкую к геометрическому пределу.
Рассмотрим теперь график а_|_ (/), соответствующий перпендикулярному к оси направлению вектора напряженности электрического поля. Эта зависимость во многом напоминает поведение ЭПР сферы при изменении частоты (см. рис. 1.4). Хорошо видны релеевская и резонансная области частот.