Электрометрические, инфразвуковые информационно-измерительные системы и их каноническое представление

• Автор: Григоровский, Борис Константинович
• Шифр специальности: 05.11.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Самара
• Количество страниц: 232 с. : ил.

ЭДЕРЖАНИЕ

ЗЕДЕНИЕ
МЕТОДОЛОГИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ КАНОНИЧЕСКОГО ПРЕДСТАВЛЕНИЯ НФОРМАДИОННО-ИЗМЕРИТЕЛЬНОГО ПРОЦЕССА. ОБОСНОВАНИЕ РОБЛЕМЫ И НАПРАВЛЕНИЯ ИССЛЕДОВАНИЙ
1.1 .Постановка вопроса
1.2.3адача. Основные свойства
1.3.Метод принципов

1.4.Научный метод
1.5.Понятие измерения

1.6.Модель процесса измерения

1.7.Проверка модели

1.8.Симметия модели измерения

1.9.Представление симметрии

1.10.Симметрия целого
1.11 .Проблема измерений. Проблема точности. Взгляд в будущее
1.12.Основные выводы по разделу и постановка задачи исследования
ЭЛЕКТРОМЕТРИЧЕСКИЕ ИНФОРМАЦИОННО-ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ
2.1 .Постановка вопроса
2.2.Трансформация статических погрешностей в приборах с различными структурными схемами. Статические и астатические измерительные системы
2.3.Расчёт поля и ёмкости воздушного конденсатора
2.4.Коэффициент передачи воздушного конденсатора

2.5.Фазочувствительность и избирательность
2.6.Определяющий инвариант системы
2.7.Чувствительность дифференциального воздушного конденсатора
2.8.Фоторезистивная схема

2.9. Динамика системы. Условия устойчивости
2.10.Астатическая параметрически инвариантная структура
2.11.Выводы по разделу

ПНЕВМОМЕТРИЧЕСКИЕ ИНФОРМАЦИОННО-ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ
3.1. Постановка

троса
3.2.Методы измерения количества вещества в сосудах
3.3.Определение вместимости и количества вещества пневмометрическим способом
3.4.Инструментальные погрешности
3.5.Методическая погрешность
3.6.Моделирование пневмометрической информационно-измерительной системы

электрометрической системой
3.7.Выводы по разделу
.ИНФРАЗВУКОВЫЕ ИНФОРМАЦИОННО-ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ
I по
4.1.Постановка вопроса
4.2.Дифференциальная инфразвуковая система измерения объёма

4.3.Инфразвуковая система измерения уровня жидкости

4.4.Методическая погрешность измерения

4.5.Измерительная акустическая инфразвуковая головка

4.6. Динамический диапазон
/О о
4.7.Инфразвуковая система измерения малых объёмов
4.8.Резонансная инфразвуковая система измерения плотности образцов
4.9.Резонансная инфразвуковая система измерения температуры
4.10.Инфразвуковая система измерения давления газа
4.11 .Эксперименатльное исследование объёмного поведения газа
4.12.Выводы по разделу
/. ТЕХНИЧЕСКАЯ РЕАЛИЗАЦИЯ
5.1 .Постановка вопроса
5.2.Электрометрические информационно-измерительные системы
- ’ ' /54
5.3.Техническая реализация пневмометрической измерительной системы
5.4.Конструктивное решение инфразвуковых измерителей объёма и уровня
5.5.Конструктивное решение измерительных систем с кроссинг-симметрией
5.6.Выводы по разделу /7А.

РЕСТОМАТИЙНЫЙ ХАРАКТЕР КОММУТАТИВНОЙ ДИАГРАММЫ

6.1 .Постановка вопроса

6.2.Числовые и точечные многообразия

6.3.Размер и размерность

6.4.Измерение длины, площади, объёма

6.6.Измерение плотности жидкости
6.7.Газ Ферми. Конденсированные среды. Яма в потенциале конденсированных сред
6.8.Измерение щёлочности и кислотности растворов
6.9. Дифференциал
6.10.Суммы и средние значения. Суммируемые семейства

6.11.Сигналы. Разложение векторов и функций

6.12.Фазовое пространство. Пространство состояний

6.13.Моделирование. Эквивалентные схемы замещения
б. 14.Выводы по разделу
ТГОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ РАБОТЫ
.КЛЮЧЕНИЕ
1ТЕРАТУРА
.’ИЛОЖЕНИЕ. МАТЕРИАЛЫ. ПОДТВЕРЖДАЮЩИЕ ВНЕДРЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ

БОТЫ
РИЛОЖЕНИЕ

та, тем большая, чем больше растяжение. Согласно закону Гука , развиваемое в твердом теле шряжение пропорционально деформации:

a~s £
Здесь а - напряжение, т.е. сила f отнесенная к единице площади S сечения формируемого тела, L- длина растянутого, Lo - нерастянутого тела, 8 - модуль упругости ( в гектрометрической информационно-измерительной системе а - напряжение пружины свивалентируется напряженностью электрического поля конденсатора). Деформируя еталлическую пружину, мы увеличиваем ее внутреннюю энергию, т.е. потенциальную юргию атомов, соединенных химическими связями в кристаллической решетке. Меняется пенно энергия. Газ - упругое тело. При сжатии газа поршнем в цилиндре возникает упругая
та f = р S. Здесь р - давление газа, S - площадь поршня. Давление газа Р = играет роль

одуля упругости а - — . При изотермическом сжатии pV= const имеем :

жон Гука для газа
d{pV) = Vdp + pdV
A dV
Р = ~Р~у
Упругая сила «газовой пружины» пропорциональна относительной деформации dV
5ъема газа . Модуль упругости идеального газа р пропорционален температуре Т

1ДНО из уравнения состояния р = , где Я- универсальная газовая постоянная. Однако
1ругость газа не энергетическая, как у стали, а энтропийная. Газ противится сжатию не этому, что сжатие увеличивает его энергию, а потому, что оно уменьшает энтропию [33]. пругость резины тоже энтропийная ( пропорциональная термодинамической температуре). ;зина высокоэластична, так как ее энтропия убывает при растяжении ( при упругой формации газа и резины наблюдаются сходные тепловые явления: газ нагревается при лстром сжатии, а резина при быстром растяжении ). Энергетическая и энтропийная зусторонность «модуля упругости» может быть объединена и обобщена абстрактным энятием - «эластичного билинейного гомоморфизма», требующего отображения ( шерпозиции состояний) стали и резины в пространство действий в - абелевых групп. Модули категорное свойство пространства, которое составляет основной предмет гомологической