Возмущения геомагнитного поля крупномасштабными движениями океана : Цунами

• Автор: Московченко, Лариса Григорьевна
• Шифр специальности: 05.08.06
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Владивосток
• Количество страниц: 123 с. : ил.

Содержание
Введение
1 Возмущения магнитного поля Земли гидродинамическими источниками различных типов
1.1 Возмущения магнитного поля Земли, индуцированные
движением морской воды
1.2 Система исходных уравнений
1.3 Метод расчета электромагнитных полей, индуцируемых волновыми движениями в океане
1.4 Приближение теории мелкой воды
1.5 Выбор модели геоэлектрического разреза
1.6 Возмущения геомагнитного поля, индуцируемые плоской волной цунами с крутым фронтом
1.7 Геомагнитные возмущения, индуцированные плоской волной с гладким профилем
1.8 Возмущения геомагнитного поля, индуцируемые набором волновых пакетов
1.9 Возмущения геомагнитного поля, индуцированные за-
тухающим волновым пакетом с головной волной максимальной амплитуды
1.10 Возмущения геомагнитного поля, индуцируемые симметричным затухающим волновым пакетом
2 Геомагнитные возмущения, индуцированные волной от
подводного землетрясения
2.1 Различные модели образования волн цунами
2.2 Остаточные смещения поверхности при землетрясении
2.3 Возбуждение цунами сдвиговой дислокацией
2.4 Электромагнитное поле цунами, возбуждаемой сдвиговой дислокацией
3 Выделение электромагнитного поля волны цунами на фоне геомагнитных вариаций ионосферного происхождения
3.1 Характеристики геомагнитных вариаций магнитосфер-
но - ионосферного происхождения
3.2 Геомагнитные вариации, вызванные перемещающимся волновым возмущением в ионосфере
Заключение

Библиография

Введение
Среди разнообразных стихийных бедствий, которым подвержено Тихоокеанское побережье России, наиболее опасными по своим последствиям считаются гигантские морские волны - цунами, вызываемые подводными землетрясениями, вулканическими взрывами, оползнями и другими причинами. Цунами особенно часто возникают в Тихом океане, что связано с высокой активностью Тихоокеанского сейсмического пояса. Периоды волн цунами лежат в пределах 102 — 104с (2 - 200 мин), а скорость распространения хорошо описывается формулой Лагранжа-Эри с = >/##, т. с. зависит от глубины океана Я, и составляет обычно 200 м/с. Длина волны цунами имеет порядок 10 -1000 км.
Благодаря большой длине и малой амплитуде (не более 1 м вдали от берега) волны, цунами в открытом океане не заметны и не представляют никакой опасности. Губительные свойства цунами проявляются у берега, при их выходе на мелководье, где высота волн быстро нарастает. Эти большие волны, амплитуда которых в отдельных случаях может достигать десятков метров, и представляют главную опасность, производя разрушительное воздействие на побережье. Гигантские масштабы проявлений цунами связаны с тем, что, в отличие от поверхностных волн, цунами, захватывающие всю толщу океана, вовлекают в движение огромные массы воды, что и делает их грандиозным катастрофическим явлением.
По числу погибших цунами занимают пятую позицию после тайфунов, землетрясений, наводнений и гроз. Несмотря на наличие во многих странах служб оповещения о цунами, катастрофы, приводящие к многочисленным жертвам, происходят и в наши дни. Так, цунами в Индонезии 12 декабря 1992г. с высотой 26 м унесло жизни

В2 т

Рис. 1.6: Вертикальная компонента магнитного поля (2). индуцируемого плоской волной цунами (1). Сплошной линией показана волна с крутым фронтом и индуцируемое ею поле, пунктирной линией - волна со сглаженным фронтом и соответствующее ей поле.
На рис. 1.6 сравниваются графики В,, рассчитанные по формуле (1.80) при различных значениях параметра а. Видно, что степень крутизны фронта, волны в данной модели не влияет на величину опережающего поля. И только непосредственно вблизи крутого фронта волны величина магнитного поля может существенно возрастать, достигая десятков гамм. Очевидно, что степень интенсивности электромагнитного сигнала, опережающего приход волны, определяется только горизонтальными размерами гидродинамического источника.
Выражение для горизонтальной компоненты магнитного поля (1.76) состоит из двух слагаемых. Первое из них повторяет форму гидродинамического источника с точностью до постоянного коэффициента, и магнитное поле, описываемое этим слагаемым, не может быть заре-