Развитие методики интерпретации данных высокочастотных электромагнитных зондирований в скважинах с горизонтальным завершением

• Автор: Сухорукова, Карина Владимировна
• Шифр специальности: 04.00.12
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 160 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
Глава 1. ВЫСОКОЧАСТОТНЫЕ СИГНАЛЫ
В НАКЛОННЫХ СКВАЖИНАХ (ПО РЕЗУЛЬТАТАМ МАТЕМАТИЧЕСКОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ)
1.1. Основные особенности каротажных диаграмм
в наклонных скважинах, пересекающих коллектор
1.1.1. Модель с одной плоской границей
1.1.2. Модель с двумя плоскими границами
1.2. Вертикальное разрешение
1.3. Влияние смещения зондов и некруговой формы
сечения скважины
1.3.1. Эллиптическое сечение
1.3.2. Эксцентриситет зонда
1.4. Анализ функции относительной чувствительности кажущегося сопротивления к модельным параметрам
1.4.1. Двухслойная среда
1.4.2. Трехслойная среда
1.5. Выводы
Глава 2. ОЦЕНКА МАКРОАНИЗОТРОПИИ
ТЕРРИГЕННЫХ КОЛЛЕКТОРОВ ПО ДАННЫМ ВИКИЗ
2.1. Геоэлектрические модели
2.2. Эквивалентные тонкослоистые
и электрически анизотропные среды
2.3. Оценка электрической макроанизотропии

2.4. Оценка параметров тонкослоистых сред
2.5. Определение параметров тонкослоистых коллекторов
по характеристикам макроанизотропии
2.6. Выводы
Глава 3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЗЕНИТНЫХ УГЛОВ ВСТРЕЧИ
СКВАЖИНЫ И ГРАНИЦ ТЕРРИГЕННОГО КОЛЛЕКТОРА
3.1. Чувствительность кажущегося сопротивления
к зенитному углу и оценка точности его определения
3.2. Возможность уточнения зенитного угла
по данным ВИКИЗ
3.3. Методика уточнения зенитного угла
Практические примеры
3.3.1. Уточнение зенитного угла при пересечении двух геоэлектрических границ наклонной скважиной
3.3.2. Определение угла между скважиной и плотным прослоем, секущим субгоризонтальные напластования
3.3.3. Определение угла между субгоризонтальной скважиной и геоэлектрической границей
3.4. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ВВЕДЕНИЕ
Актуальность темы. Сложность строения нефтегазовых коллекторов порождает большое количество задач, которые могут быть решены с использованием данных высокочастотного электромагнитного каротажа. Модификация последнего — высокочастотное индукционное каротажное изопараметрическое зондирование (ВИКИЗ) - за прошедшее пятилетие широко внедрена и эффективно используется во многих производственных организациях Западной Сибири. В настоящее время достаточно полно разработаны методы интерпретации в рамках слоистооднородных осесимметричных геоэлектрических моделей, существуют удачные алгоритмические решения прямых задач, на основе которых построены быстрые системы численной инверсии. Однако, в связи с возрастающими объемами бурения скважин с горизонтальным завершением [7, 13, 85, 93 — 94], данные ВИКИЗ, полученные в наклонных и субгоризонтальных интервалах, требуют дополнительного теоретического анализа и новой методической проработки.
Недостаточность существующей модельной базы систем анализа и инверсии данных особенно значительна в терригенных разрезах, сложенных пластами относительно небольшой мощности. На практических диаграммах в наклонных интервалах встречается много особенностей, которые невозможно объяснить в рамках хорошо изученных осесимметричных структур. Тем не менее, частая повторяемость таких фрагментов в имеющемся практическом материале свидетельствует о необходимости их объяснения. Выбор более адекватных геологической среде геоэлектрических моделей

9.0 Ом-м): на показаниях длинного зонда кривая возрастает до того, как граница оказывается посередине приемных катушек, потом следует небольшое снижение значений (или уменьшение угла наклона для зондов меньшей длины). Это понижение обусловлено влиянием поверхностного заряда. Когда дальняя приемная катушка попадает в менее проводящее полупространство с интенсивными вихревыми токами меньшей интенсивности, а ближняя приемная все более приближается к границе, поле заряда добавляется к полю вихревых токов. Когда ближняя приемная катушка пересекает границу, вклад заряда в сигнал меняет знак. Кривая рк меняет угол наклона, начиная почти линейно возрастать до пересечения границы генераторной катушкой (точка б=2 м). Затем следует пологое возрастание до максимума, превышающего р2 на 0.15 — 2.0%, в точке з«3.5 —3.7 м (»1.81.). На расстоянии 5=1.25—1.5]- влияние более проводящего верхнего полупространства уже практически отсутствует.
Для моделей 2 и 4 (переход из менее в более проводящее полупространство) наклон в 45° приводит к более слабым изменениям кривых рк по сравнению с вертикальным пересечением (не считая пропорционального растяжения диаграммы по скважине). Превышения над в верхнем полупространстве и занижения по Сравнению С Р2 в нижнем — те же, что и для нулевого зенитного угла. Влияние заряда на кривые проявляется в повышении значения в точке 0.4 м (пересечение границы ближней приемной катушкой) с 3.8 при ф=0° до 4.0 Ом-м в малоконтрастной модели 2 (5.5 и 3.5 Ом-м) и с 4.2 до 4.6 в более контрастной модели 4 (9.0 и