Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО
Гусев, Игорь Александрович
02.00.04
Кандидатская
1999
Тюмень
123 с.
Стоимость:
499 руб.
СОДЕРЖАНИЕ
Введение
1. Метод частичных функций распределения
2. Вариационный метод
3. Уравнение для тройной корреляционной функции
4. Вейвлет-представления корреляционных функций
4.1. Вейвлет-представление бинарной корреляционной функции
4.2. Вейвлет-представление тройной корреляционной функции
4.3. Вычисление тройной корреляционной функции
4.4. Вычисление тройной корреляционной функции реальных термодинамических систем для жидкого натрия
4.5. Отклонение тройной корреляционной функции от суперпозиционного приближения.
5. Вклад неаддитивного взаимодействия в свободную
энергию системы
5.1. Трехчастичный потенциал взаимодействия и его
вейвлет-представление
5.2. Вклад трехчастичного потенциала взаимодействия в
свободную энергию системы Заключение
Приложение А
Приложение Б
Приложение В
Приложение Г
Приложение Д
Литература
ВВЕДЕНИЕ
Изучение термодинамического предела состояний молекулярных систем, т. е. систем с бесконечным числом частиц в бесконечном фазовом пространстве, является актуальной проблемой современной классической статистической физики, так как только в термодинамическом пределе существуют фазовые переходы.
Описание свойств термодинамических систем, основанное непосредственно на вычислении потенциала Гиббса, в большинстве случаев не приводит к полному решению данной проблемы, за исключением двумерной модели Изинга и ряда других простейших моделей [ 1 ], т.к. возникают существенные
математические трудности при вычислении бесконечнократного интеграла статистической суммы как для канонического ансамбля (КА), так и для большого канонического ансамбля (БКА), определяющих термодинамический потенциал системы.
Одной из попыток разрешения данной проблемы можно считать метод случайных гиббсовских полей, предложенный Добрушиным, Минлосом и, независимо, Рюэлем. Данный метод рассматривает термодинамические пределы самих распределений Гиббса [2, 3-9]. Однако, использование сложного математического
1л(1+м3(Ц2,з))={ Мг 04) м2 04) мг 04) Дуя+
+ Щ(2Д ) М2 0,4) (М2 (2,4)+М2 (ЗД+1) Ш! +
+ мг(2М)-м2(,4)-Щ2,4)- м2(з
{(1,){(1+М2 (2,9,)) (1+М2 (31(?|)). (1 + М2 (1,Ч2)) X X {1+М2(3,<72)) -(1+ЦОАъ)) -(1+ЩОАь))
~{ + Щ2,Ях))-{+Мг(Ъ,Я1))
-(1+М2(2,2))-(1+М2(3,2))}р' (ч (д2)ф2
Функция М3 должна быть симметричной относительно своих
аргументов, однако, такая симметрия нарушается при обрывании ряда. Поэтому, после симметризации, имеем
Название работы | Автор | Дата защиты |
---|---|---|
Квантовохимическое исследование механизмов взаимодействия азот- и кислородсодержащих гетероциклических соединений с электровозбудимой мембраной сенсорного нейрона | Рогачевский, Илья Вячеславович | 2003 |
Газочувствительные свойства тонкоплёночных композитов на основе поли-п-ксилилена с наночастицами различных металлов и полупроводников | Хныков, Алексей Юрьевич | 2013 |
Влияние химического модифицирования поверхности поликарбоната на адгезию алюминиевых пленок | Кармановская, Татьяна Васильевна | 1998 |