Малоугловое рассеяние рентгеновских лучей полимерными надмолекулярными паракристаллами и его применение

• Автор: Хамидов, Бахридин
• Шифр специальности: 01.04.19
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Душанбе
• Количество страниц: 182 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
Глава I. КРАТКОЕ ОПИСАНИЕ ОСНОВНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ НМС ОРИЕНТИРОВАННЫХ АМОРФНО-КРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ПОЛИМЕРОВ И ИХ АНАЛИЗ МЕТОДОМ МАЛОУГЛОВОГО РАССЕЯНИЯ РЕНТГЕНОВЫХ ЛУЧЕЙ
1.1. Краткий обзор существующих расчетов I(s) от трехмерных моделей НМС ориентированных полимеров
1.2. Определение идеального надмолекулярного паракристалла
1.3. Расчет интенсивности рассеяния от идеального надмолекулярного паракристалла
1.4. Частный вариант расчета интенсивности от ИНН
1.5. "Вырожденный" идеальный надмолекулярный паракристалл
1.6. Идеальный точечный паракристалл
1.7. Расчеты интенсивности для различных моделей НМС ориентированных полимеров, являющихся частными случаями ИНН
1.7.1.Модель фибриллы с косоугольными кристаллами
1.7.2. Моде ль фибриллы типа "шеврона”
1.8. Заключение по главе
Глава 2. ОДНОМЕРНЫЕ МОДЕЛИ НМС ОРИЕНТИРОВАННЫХ АМОРФНО-
КРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ПОЛИМЕРОВ
2.1. Общее расмотрение одномерных моделей с паракрио-
таллическими искажениями периодичности
2.2. "Частная" паракристаллическая модель.
2.3. "Общая” паракристаллическая модель
2.4. Сравнение частной и общей модели
2.5. Расчеты 1(8) с учетом распределения переходных
зон по длинам
2.6. Учет распределения аморфных участков по плотности
2.7. Обзор литературных данных по расчетам распределений интенсивности
2,7.1.Расчеты Рейнхольдз и др

цоапмша
2.7.3.Расчеты Бланделла
2.7.4.Расчеты Криста
2.7.5.Расчеты, использующие реляционный подход
2.8. Развитие расчетов интенсивности рассеяния на фибриллах с паракристаллическши нарушениями периодичности
2.9. Анализ влияния различных параметров одномерных решеток на вид распределения интенсивности рассеяния
2.10. Алгоритм расчета интенсивности рассеяния от фибриллярных, систем
2.11. Программа расчета 1(в)
2.12. Реализация программы
2.13. Заключение по главе
Глава 3. ПРИМЕНЕНИЕ ВЫБРАННЫХ ДИФРАКЦИОННЫХ МЕТОДОВ ИЗУЧЕНИЯ НАДМОЛЕКУЛЯРНОЙ ОРГАНИЗАЦИИ ПОЛИМЕРОВ
3.1. Введение
3.2. Методика малоугловых измерений
3.3. Юстировка камеры при ионизационных измерениях
и техника измерения
3,4= Размеры кристаллитов
3.5. Ориентация кристаллитов
3.6. поперечные размеры фибрилл
Глава 4. ПРИМЕНЕНИЕ РАЗРАБОТАННОЙ МЕТОДИКИ ДЛЯ МССЛЕДОВА НМЯ НЕКОТОРЫХ ЕЫООКООРИЕНТИРОВАННЫХ ПОЛИМЕРНЫХ СИСТЕМ
4.1. Введение
4.2. Экспериментальная часть
4.3. Изменение параметров одномерной решетки с боль-шиш периодами при вытяжке волокон
4.4. Результаты обработки экспериментальных кривых
и их обсуждение
4.5. Переходные зоны в ориентированных системах
4.6. Изменение плотности аморфных участков и вида функции Н0 (Ь ) при ориентационной вытяжки волокон
4.7. Влияние температуры деформации на микродеформационные свойства ориентированных полимеров
4.8. Влияние облучения на микродеформационные свойства ориентированных полимеров
4.9. Сополимеры ПА-6-ПС, ПП-ПС, ПП-ПАН
4.10. Температурные исследования ориентированных полимерных систем
4.11. Заключение по главе
Выводы
Литература
ракристалла, интенсивность рассеяния, отнесенная к квадрату массы паракристалла, равна произведению "интенсивности" рассеяния от нормированной поверхностной плотности ф (х), заданной на поверхности Р и "интенсивности" рассеяния от нормированной линейной плотности Ф3(х), заданной вдоль ребра 0А3. Если нормированная плотность равна 1 на поверхности Р и ребро 0А3 лежит вдоль оси х3, то получим еще более специальный случай, рассмотренный Бонартом [ 13 ].
В заключении этого раздела отметим, что из выражения (1.30) следует:
р(х) = ф12(х) ф3(х) (1.32)
Если 0 -самосвертку функции ф1£ обозначить 01£, то имеем:
012(х) = 5111г(а)] (1.33)
1.6. Идеальный точечный паракристалл
Пусть распределение плотности описывается набором 5-функций, характерной для идеальной паракристаллической решетки (рис.1.10), рассмотренной Хоземанном [ 6,7 ]. Тогда в общей формуле (1.11) нужно приравнять нулю все диагональные члены, т.е. вне зависимости от значений якобиана справедлива формула:
I (э)/Мг = 11 (8) 1г(§) 13(8) (1 .14)
Если масса одного рассеивающего центра равна единице, то М равно числу рассеивающих центров в паракристалле, а I (э) -интенсивности рассеяния от точек, расположенных на ребре ОА , деленная на (п± -число точек, лежащих на 0А±) или, что то же самое, 1±(з) = г1(з)/п± где г±(§) -одномерная интерференционная функция [ 6,7 3.