Автолокализованные электронные состояния в полиядерных ароматических системах

• Автор: Тавлыкаев, Рамиль Фуатович
• Шифр специальности: 01.04.17
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Уфа
• Количество страниц: 148 с. : ил.

Содержание
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ОБЩИЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ И ОСНОВНЫЕ
ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ АВТОЛОКАЛИЗОВАННОГО ЭЛЕКТРОНА В КОНДЕНСИРОВАННЫХ СРЕДАХ
1.1. Поляронная теория
1.2. Статистическая теория
1.3. Особенности захвата электрона в органических соединениях
1.4. Коллективные свойства локализованных электронов
1.4.1. Биполяроны
1.4.2. Образование минизонного спектра
1.4.3. Явление электронной кристаллизации по Вигнеру
1.4.4. Солитонный механизм переноса заряда в молекулярных системах
1.4.5. Аномальная проводимость тонких полимерных слоев
ГЛАВА 2. ХАРАКТЕРИСТИКА, МЕТОДИКИ ПОЛУЧЕНИЯ И ИССЛЕДОВАНИЯ КОМПОНЕНТОВ И ОБРАЗЦОВ АРОМАТИЧЕСКИХ ПОЛИЯДЕРНЫХ СИСТЕМ
2.1. Общая характеристика объектов исследований
2.1.1. Полиядерные ароматические матрицы -полиариленсульфоноксиды и полиариленфталиды
2.1.2. Полярные органические жидкости - ацетофенон и циклогексанон
2.1.3. Наноразмерные частицы металлов

2.2. Методика получения образцов ароматических систем с ультрадисперсними наполнителями
2.2.1. Получение тонкоплёночных образцов полимеров
2.2.2. Формирование наноразмерных частиц металлов в матрицах
2.3. Методы исследований энергетического электронного спектра полимеров и наполнителей ,
2.3.1. Диэлькометрия
2.3.2. Фотоэлектронная спектроскопия
2.3.3. Оптическая спектрометрия
ГЛАВА 3. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ ЭЛЕКТРОННЫЙ СПЕКТР
АРОМАТИЧЕСКИХ МАТРИЦ ВБЛИЗИ КРАЯ ОСНОВНОГО
ПОГЛОЩЕНИЯ И ВЛИЯНИЕ НА НЕГО СТРУКТУРНЫХ
ИЗМЕНЕНИЙ СРЕДЫ
3.1. Энергетическая структура электронного спектра ароматических матриц
3.1.1. Ультрафиолетовые спектры поглощения ароматических матриц
3.1.2. Определение потенциала ионизации полиэфирсульфона
3.2. Влияние наноразмерных частиц висмута на электронную структуру ароматических полиядерных систем
3.3. Влияние дипольного момента структурного молекулярного звена на структуру энергетического электронного спектра и свойства полидифениленфталидов
3.4. Выводы

ГЛАВА 4. КИНЕТИКА ПРОЦЕССОВ АВТОЛОКАЛИЗАЦИИ ИЗБЫТОЧНЫХ ЭЛЕКТРОНОВ В ПОЛИЯДЕРНЫХ АРОМАТИЧЕСКИХ СИСТЕМАХ
4.1. Влияние избыточных электронов на дисперсионные параметры молекулярных ароматических систем
4.1.1. Определение дисперсионных параметров и расчёт микроскопических характеристик исследуемых систем
4.1.2. Расчет параметров автолокализованных состояний
4.2. Свойства избыточных электронов в двухкомпонентной системе ацетофенон/полиэфнрсульфон
4.3. Влияние дипольного момента структурного звена на диэлектрические свойства полидифениленфталида
4.4. Влияние комплексов переходных металлов на электронную структуру полиэфирсульфона
4.5. Полиядерные ароматические системы на основе полиэфирсульфона и наноразмерных частиц висмута и меди
ВЫВОДЫ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

тактным вследствие экранирования и больших значений постоянной решётки. Узлы в этом случае могут одновременно существовать в валентных состояниях, отличающихся на единицу (М и М'1), . Последняя возможность особенно предпочтительна в сложных решетках, где пары или большее количество узлов выделены самой кристаллической структурой.
Такие биполяроны определяют низкотемпературные свойства широкого класса узкозонных соединений при достаточно сильном электрон-фононном взаимодействии. Свойства биполяронов “малого радиуса” (IV«А) похожи на свойства неидеального бозевского газа в случае их малой плотности. Наиболее интересная особенность биполяронов малого радиуса - способность образовывать при низких температурах когерентные состояния, обладающие эффектом Мейсснера, что является следствием существования биполяронной зоны в результате биполяронных перескоков. Биполяроны малого радиуса обладают специфической биполяронной сверхпроводимостью, сходной со сверхтекучестью незаряженной бозе-жидкости. В случае биполяронов малого радиуса удается получить основное состояние и спектр возбуждения при произвольном числе биполяронов.
В случае слабой связи или биполяронов “большого радиуса” (№'»А) основное состояние системы по существу предоставляет обычный сверхпроводник Бардина-Купера-Шрифера (БКШ). Поляроны, образующие пару, успевают за характеристическое время (—1/А) совершить много перескоков, так что связанное состояние распространяется на большое число узлов. В этом случае биполярон качественно не отличается от куперовской нары.
В более поздних работах, посвящённых теоретическим моделям биполяронных состояний в кристаллах [11, 35], были получены другие критические значения параметра ионной связи г] — е1 , при которых биполяронное со-
стояние стабильно. Согласно вариационным оценкам адиабатического функционала Пекара [3] для биполяронного состояния в изотропном кристалле, проведённым в [11], = 0,14. Адиабатическая трансляционно-инвариантная тео-