Изучение радиационных распадов ø → ηγ и ø → η 'γ с детектором КМД-2

• Автор: Пурлац, Татьяна Аркадьевна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 98 с. : ил.

Содержание
1 Введение
2 Ускорительный комплекс ВЭПП-2М и детектор КМД
2.1 Дрейфовая камера
2.2 2-камера
2.3 Цилиндрический калориметр на основе кристаллов;©зі
2.4 Торцевой калориметр на основе кристаллов ВСЩ*,:
2.5 Пробежная система
2.6 Система запуска детектора
2.7 Система сбора данных
2.8 Программа реконструкции событий
2.8.1 Реконструкция траектории заряженных частиц в координатной системе
2.8.2 Реконструкция фотонов в электромагнитном калориметре
2.8.3 Глобальная реконструкция события и запись информации
3 Моделирование детектора КМД
3.1 Основные принципы программы моделирования КМД
3.2 Описание детектора КМД-2 в программе моделирования
3.2.1 Вакуумная камера
3.2.2 Дрейфовая камера
3.2.3 Z-кaмepa
3.2.4 Цилиндрический калориметр на основе Сйі
3.2.5 Торцевой калориметр на основе ВвО
3.2.6 Мюонная система
3.2.7 Пассивное вещество магнитной системы детектора
3.3 Проведение частиц через детектор
3.4 Структуры данных моделирования детектора КМД
3.5 Оцифровка данных систем детектора

3.5.1 Дрейфовая камера
3.5.2 2-камера
3.5.3 Калориметр Сэ1 и ВвО
3.5.4 Мюонная система
3.5.5 Моделирование триггера детектора
3.6 Сравнение моделирования с экспериментом
3.6.1 Эффективность и разрешение координатной части детектора
3.6.2 Сравнение энергетического и координатного разрешения в калориметре СєІ
3.6.3 Сравнение энерговыделения в калориметре для разных программ моделирования ядерного взаимодействия
4 Описание эксперимента
4.1 Общие характеристики набора экспериментальных данных
4.2 Определение энергии пучка
4.3 Определение светимости
4.4 Подход к анализу данных для процессов ф —у 777 и ф -4 77'7
5 Выделение событий ф -4 777 с помощью метода полной кинематической реконструкции
5.1 Параметры кинематической реконструкции, ковариационная матрица и
используемые соотношения
5.2 События ф —У 777 —> 7г+7г_7г07 в кинематической реконструкции
5.3 Моделирование процесса ф —У 777 в канале 77 -4 7г+7г~7г°
5.3.1 Моделирование параметров первичных частиц
5.3.2 Сравнение моделирования процесса ф -4 777 -4 7г+7г_7г°7 и эксперимента для параметров, определяемых в дрейфовой камере
5.3.3 Сравнение моделирования процесса ф —> 777 —4 7г+7г~7г°7 и эксперимента для параметров фотонов
5.4 Метод полной кинематической реконструкции для ф
6 Изучение процесса ф —у 777 в канале 77 -4 7г+7г~7г°
6.1 Общие кинематические характеристики распада ф —у 777, 77 -4 7Г+7Г_7Г°.
Параметр для выделения процесса
6.2 Условия отбора
6.3 Распределение по параметру М?пу. Источники фона
6.3.1 Моделирование изучаемого и фоновых процессов
6.3.2 Экспериментальные данные и доля вклада каждого процесса

6.4 Процедура определения количества событий ф —ї т77 в канале 77 ->
6.5 Параметризация сечения процесса ф —> 777 и результаты анализа
6.6 Проверка устойчивости результата. Источники систематической ошибки.
7 Измерение вероятности распада ф —> гу'7 в канале Г)' —> 7Г+7Г_77
7.1 Кинематические особенности распада ф -* Г7'7 в канале г>
7Г + 7Г_77, Г] —>
7.2 Отбор событий
7.3 Выделение событий ф —» 77'7
7.3.1 Определение числа событий и вероятности распада ф —> г}' для отбора X2 <
7.3.2 Определение числа событий и вероятности распада ф —> т)'-у для отбора х2 <
7.3.3 Эффективность для различных типов данных
7.4 Источники фона
7.5 Систематическая ошибка и проверка устойчивости результата
8 Обсуждение результатов
8.1 Результаты по изучению распада ф —► 77
8.2 Результаты по изучению распада ф -» г/7
8.3 Результаты работы с точки зрения теории радиационных распадов
9 Заключение Литература

Моделирование координатного разрешения дрейфовой камеры в Z проекции
5093 Run,

1 st Gauss a
2nd Gauss a
1 st Gauss fraction
Lost Z probability
Рис. 3.10: Параметры Ъ разрешения дрейфовой камеры для первых трех проволочек, описываемого суммой двух нормальных распределений с малой и большой шириной: ширина каждого распределения в зависимости от времени, измеренного камерой, доля нормального распределения с малой шириной в суммарной подгонке, вероятность потери Ъ координаты.
Аналогичным образом определяются параметры, характеризующие разрешение дрейфовой камеры вдоль оси Z. Отклонения измеренной Ъ координаты точки от расчетной по параметрам трека также изучались в зависимости от времени дрейфа, т.е. от положения точки по ц>. Такие отклонения для Ъ координаты в отличие от II-(р проекции уже нельзя подогнать одним нормальным распределением. Они описываются суммой двух нормальных распределений с разными ширинами. Кроме того, часть точек трека, восстановленных в 11-<р проекции, не имеют Ъ координаты по различным причинам. Такая потеря эффективности также учитывается в зависимости от времени дрейфа.
На Рис.3.10 приведены ширины двух нормальных распределений, описывающие разрешение по Ъ, в зависимости от времени дрейфа, доля нормального распределения с