Введение третьего электромагнитного диполя в физику нейтрино

• Автор: Кузнецов, Валентин Евгеньевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 149 с. : ил.

Оглавление
1 Введение „
2 Теория нейтрино
2.1 Типы нейтрино
2.1.1 Дираковские нейтрино
2.1.2 Майорановские нейтрино
2.2 Массы нейтрино
2.2.1 Массовые члены нейтрино
2.2.2 “See-Saw” механизм
2.3 Формализм нейтринных осцилляций'
2.3.1 Осцилляции нейтрино в вакууме
2.3.2 Осцилляции нейтрино в веществе
2.4 Электромагнитные свойства нейтрино
2.5 Экспериментальные данные в физике нейтрино
2.5.1 Прямое измерение массы нейтрино
2.5.2 Эксперименты по поиску нарушения лептонного
числа
2.5.3 Эксперименты по поиску нейтринных осцилляций
2.5.4 Реакторные эксперименты
2.5.5 Ускорительные эксперименты
LSND:
KARMEN:
CHORUS
NOMAD:
2.5.6 Проблема атмосферных нейтрино
2.5.7 Проблема солнечных нейтрино

2.5.8 Общая интерпретация экспериментальных данных
3 Тороидный момент нейтрино
3.1 История вопроса
3.2 Определение ТДМ нейтрино
3.3 Вычисление ТДМ нейтрино в рамках стандартной модели
3.4 Дипольные моменты нейтрино в рамках стандартной модели
4 ТДМ нейтрино и его физические приложения
4.1 Упругое рассеяние нейтрино на электронах
4.2 Переходное излучение нейтрино
4.3 ТДМ и осцилляции нейтрино
4.4 Дипольные моменты нейтрино в средах
5 Заключение
6 Приложения
6.1 К вопросу об анапольной и мультипольной параметризациях
6.1.1 Мультипольные явно ковариантные параметриза-ции
векторного тока частиц со спином |
6.1.2 Мультипольные явно ковариантные параметризации
псевдовекторного тока частиц со спином |. О свойствах анаполя
6.1.3 Анапо ль или Тороид
6.2 Правила Фейнмана для Майорановских частиц

6.2.1 Определение коэффициентов Ад и в рамках
стандартной модели
6.3 Вычисление дисперсионных интегралов
6.4 Амплитуды и вклады в мнимые части тороидного формфактора нейтрино
6.5 К вопросу об электромагнитном токе Майорановского нейтрино
Список рисунков
1 Фейнмановские диаграммы, описывающие рассеяние нейтрино в веществе: слева г'е,,7-Аг или иете рассеяния с обменом Z-бoзoнoм, справа - иее рассеяние с обменом ДУ-бозоном
2 Эффективные массы нейтрино как функции плотности Ае. В случае когда нет осцилляций, флейворные собственные состояния соответствуют штриховым линиям. В случае адиабатического МСВ-эффекта сплошные линии представляют поведение флейворных нейтрино (для деталей
см. текст)
3 Фейнмановские диаграммы, описывающие взаимодействие нейтрино с внешним электромагнитным полем, которое возможно только на петлевом уровне
4 Фейнмановские диаграммы, описывающие /З/Згг, и /З/Зо распады

где Mi vi Mf - массы начального и конечного ядер. В данном эксперименте изучается спектр электронов, Ее, вблизи точки Eq так, что разность Eq — Ее = АЕ имеет порядок mUe. Однако при данной энергии число распадов становится очень малым. Поэтому современные эксперименты по измерению массы ь>е-нейтрино используют эксклюзивный процесс
3Я —У 3Яе -|- е -|- ие ,
который имеет наименьшую точку окончания среди всех /9-распадов: Eq — 18.59 keV.7 Поскольку время полураспада трития примерно равно 12.33 лет, экспериментаторам приходится использовать очень интенсивные источники трития, чтобы достичь необходимой статистики. В основном используют сжиженные [27, 28] или замороженные [29] 3Яг источники. Другим важным аспектом в измерении кинематического спектра является разрешающая способность спектрометра. Наилучшие результаты были найдены со спектрометром “solenoid retarding spectrometer” (SRS) и электростатическим фильтром [30]. Разрешение по энергии электрона, которое удалось добиться равно АЕ = 5 eV. В таблице 2 мы суммировали пределы на массу mVe, исходя из последних экспериментальных данных. Все эксперименты наблюдают избыток событий в конечной точке кривой Кюри, интерпретируемой как отрицательные значения rr?v . Этот факт, указывает на недостаток информации о систематических ошибках, присутствующих в постановке эксперимента.
Измерения массы т„е из данных по Суперновой SN1987A
7Часто в литературе можно встретить определение Eq как Q значение, определяемое выражением Ео — те. Однако здесь мы придерживаемся определения Eq, данного в выражении (2.46).