Изучение резонансного рассеяния протонов с энергией около 5 МэВ на ядрах 24 Mg и 28 Si

• Автор: Нгуен Дык Хоа
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 105 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ

Введение
Глава I. ВЕРОЯТНОСТЬ ЗАСЕЛЕНИЯ МАГНИТНЫХ ПОДСОСТОЯНИЙ В РАМКАХ ТЕОРИИ ПРЯМЫХ РЕАКЦИЙ С УЧЕТОМ ВКЛАДАРЕЗОНАНСОВ
1.1 Корреляционные измерения в исследовании ядерных
Реакций при низких энергиях
1.1.1 Система координат с осью квантования Ъ вдоль импульса падающих частиц
1.1.2 Система координат с осью Z, перпендикулярной плоскости реакции
1.1.3 Ось Ъ направлена по полету ядра отдачи
1.2 Оптическая модель
1.3 Метод связанных каналов
Глава 11. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ МЕТОДИКА
2.1 Метод измерения вероятности заселения магнитных
подсостояний уровня 2+ в неупругом рассеянии протонов на четно-четных ядрах
2.2 Экспериментальная установка
2.2.1 Камера рассеяния
2.2.2 Электронная схема
2.2.3 Метод определения дифференциальной эффективности у - счетчиков
Глава III. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
ЗЛ. 2А81
3.2. 2
Глава IV. АНАЛИЗ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ
4.1 Анализ экспериментальных данных по 2881
4.2 Анализ экспериментальных данных по 241У
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ВВЕДЕНИЕ
Несмотря на длительную историю экспериментального и теоретического изучения рассеяния нуклонов атомными ядрами, исследование этого процесса в настоящее время является одной из актуальных фундаментальных задач ядерной физики. Особый интерес представляют исследования, которые дают новую информацию о природе и структуре высоковозбужденных состояний ядер и о зависимости механизма рассеяния от структуры ядер-мишеней. Это относится, в частности, к экспериментам с высоким энергетическим разрешением по изучению упругого и неупругого рассеяния протонов на ядрах в той области энергий налетающих частиц, где, с одной стороны, отчетливо проявляется резонансная структура функций возбуждения и, с другой стороны, изучение свойств резонансных состояний затруднено из-за сложности механизма рассеяния. Например, опубликованные экспериментальные данные о рассеянии протонов на сильнодеформированных четно-четных ядрах 1<1 - 2б оболочки указывают на сложную структуру функций возбуждения упругого и неупругого рассеяния вплоть до достаточно больших энергий протонов. Так, известно, что для ядер - мишеней 24М и резонансно подобные аномалии в функциях возбуждения наблюдаются до энергий протонов порядка 20 - 30 МэВ. Однако более или менее полные и непротиворечивые данные о свойствах резонансов получены только для энергий протонов меньше 4 - 4.5 МэВ. С увеличением энергии протонов быстро возрастает вклад ядерного прямого механизма рассеяния, увеличивается плотность и ширина уровней (входных состояний) промежуточных ядер (в данном случае 25А1 и 29Р) и процесс рассеяния сильно усложняется из-за

Для сильно деформированных ядер (Рх) 0.3) используется разложение Уост в ССК в ряд по мультиполям:
Учитывая соотношение ортономированности для сферических гармоник, получим:
% 2к
(г) = 11УОСТ(Г,0',Ф')У,; (0',ф')8Ш0'<10'с1ф' (3.23)

Подставляя (3.15) в (3.23), будем иметь:
Величины иь (г) называются радиальными форм-факторами неупругих переходов. Интегральное представление для иь (г) содержит все порядки по параметрам деформации р, . иь (г) первого порядка согласно (3.23) равен:
УосДг,© V) = 2Х (г)Уь (в >')
(3.22)
1 + ехр

1 + ехр
(3.24)
(3.25)