Исследование изомерных отношений в α n-реакциях при низких энергиях

• Автор: Широкова, Алла Анатольевна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 120 с. : ил.

Содержание

Введение
Глава 1. Современное состояние изучения изомерных отношений в ядерных реакциях при низких энергиях
1.1. Модель Хаузера-Фешбаха в описании неупругих процессов в ядерных реакциях
1.2.а. Экситонная модель
1.2.6. Объединение экситонной модели и модели
Хаузера-Фешбаха в единый подход
1.3. Метод Ванденбоша-Хьюзенги для расчета изомерных отношений
1.4. Описание плотности уровней в рамках статистического подхода
1.4а. Модель ферми-газа
1.46. Модель квази-частиц
Глава 2. Анализ изомерных отношений в статистической
теории ядерных реакций
2.1. Эмпирические зависимости плотности уровней ядер от энергии возбуждения, углового момента
и момента инерции
2.2. Чувствительность расчетных изомерных отношений к параметрам модели
2.3. Расчеты изомерных отношений в рамках статистической теории ядерных реакций и сравнение результатов с экспериментом
Глава 3. Плотности распределения нуклонов легких ядер
в методе гиперсферических функций
3.1. Формализм расчета ПРН
3.2. Радиальная зависимость ПРН легких ядер
3.2.а) Метод наименьших квадратов с применением ортонормированных полиномов
3.2.6) Аппроксимация по формуле гармонического осциллятора
3.2.в) Расчет среднеквадратичного радиуса ядра
на примере ядра 4Не

3.3. О влиянии ПРН в ядрах на характеристики
ядерных реакций
Заключение
Литература

Введение
Изомерное отношение (ИО) - отношение сечений образования ядра в изомерном и основном состояниях - является основной величиной, характеризующей выход изомеров в реакциях с заряженными частицами и нейтронами. Изомерное состояние является метастабильным, так как его время жизни заметно отличается от времени жизни обычного возбужденного состояния. Существует три типа изомеров:
1. Обычные изомеры, у которых момент количества движения ме-тастабильного состояния отличается от моментов всех нижележащих состояний на 3 и более единиц %.
2. К-изомеры - изомеры, у которых все нижележащие уровни со спинами, близкими к спину изомерного состояния, отличаются от него величиной К-проекции спина на ось симметрии ядра, приводящей к К-запрету.
3. Изомеры формы или делящиеся изомеры в тяжелых ядрах - это изомеры, у которых изомерное состояние ядра отличается от нижележащих состояний по форме.
Анализ выходов изомеров в настоящей работе проведен для изомеров, относящихся к первому типу. Такие изомеры наблюдаются в средних и тяжелых ядрах и в большинстве случаев концентрируются в ’’островах изомерии”.
Реакции с а-частицами для изучения изомерных отношений выделяются тем, что в определенном интервале энергий си-частица вносит в ядро наибольший орбитальный момент при наименьшей энергии, что способствует образованию высокоспиновых изомерных состояний по сравнению с другими частицами при одной и той же энергии возбуждения составного ядра (рис.1).

Интересующая нас ширина перехода в состояние с определенным Jf
г = I Р(Е,„„„(66)
= с / I - IЕ[_, ),
где Ef — Е, — Е-у] Еу- энергия перехода.
Для унификации второго и третьего этапов расчета вводится формально величина:
, 1, если I = 1 П = { (67)
О, если I ф 1.
Гн (Ей, Л, Д..) = с] '-Е* '"е“' т,ЛЕт (68)
тогда выражение (64) можно переписать в виде:

При этом выражения (55) и (68) фактически совпадают. Как и на втором этапе расчетов по методу ВХ, интегральная ширина в (68) заменяется шириной, соответствующей средней энергии 7-кванта Еу, от спинов, можно написать:
Ги (Е,,, ) = с Е п, (69)
Р.ьи-> '/*) I
то есть вид формулы спиновой зависимости ширин Гя и Гу совпадают полностью.
Выражение для средней энергии 7-кванта получено Вонахом /18/ путем численного расчета отношения интегралов:
р (Р _ ~~ Еу)Еу<1Еу
ЕЕ'] - ‘0)
где Е%- энергия возбуждения ядра до испускания 7-кванта.
Затем подбиралась аналитическая функция аргументов Д, и ” а” для подгонки полученных значений отношений интегралов.