Электромагнитные свойства дейтрона в формализме Бете-Солпитера

• Автор: Бондаренко, Сергей Григорьевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 112 с. : ил.

Моим РОДИТЕЛЯМ
СОДЕРЖАНИЕ
{ведение
лава 1 Основные понятия и определения
формализма Бете-Солпитера
1 Уравнение Бете-Солпитера
2 Парциальное разложение
3 Решение уравнения Бете-Солпитера
лава 2 Упругое электрон-дейтронное рассеяние
1 Релятивистская кинематика
2 Релятивистское импульсное приближение
3 Вычисления и результаты
лава 3 Электромагнитные моменты дейтрона
1 Определение электромагнитных моментов дейтрона
2 Магнитный момент дейтрона
3 Квадрупольный момент дейтрона
4 Обсуждение и выводы
лава 4 Релятивистские Р-волны и изоскалярные парные токи
1 Редукция выражений для магнитного момента дейтрона
2 Приближение одной итерации
3 Изоскалярный парный ток
лава 5 Электрорасщепление дейтрона
1 Релятивистская кинематика
2 Ассиметрии для поляризованного дейтрона

3 Электромагнитный ток адронной системы
4 Нерелятивистская редукция матричного элемента тока
5 Изовекторный парный ток
6 Результаты и обсуждение
аключение
[итература
[риложение А
[риложение Б
[риложение В

(формулы (2.9) и (2.10)). И наконец, использование выражений связывающих ковариантные и парциальные радиальные функции (1.39) позволяет перейти к парциальному представлению.
Окончательные выражения для матричного элемента тока дейтрона записывается в виде:
(S),
zti(S) / 2
(2.15)
xi$t?(Q2) = ijdp0 p2 d|p| d(cos0) x
E |p'l)0a(po, Ip!) p,COsd,q2),
ar,a
где функция Дро> |p|, cos 0, ф2) есть результат вычисления следа в
уравнении (2.13) и подстановки скалярных произведений в полученные выражения, а сумма ведется по всем парциальным состояниям дейтрона.
В формуле (2.15) радиальная часть амплитуды БС рассеяного дейтрона фа'(Ро, |р'|) зависит от компонент 4-импульса р' расчитанного в системе покоя этого дейтрона. Для того чтобы перейти от компонент в системе покоя к компонентам в лабораторной системы необходимо провести Лоренц преобразование:
Х!аЬ — XKest — 0), р'1аЪ — Cp'rest,
где матрица преобразования С имеет следующий вид:
/ 1 + 2т] 0 0 2уТ+Л

2yWl + V 0 0 1 +
(2.16)

(2.17)
Для упрощения обозначений, в дальнейшем в этой главе, компоненты 4-импульса р'геМ будут обозначаться как р' = р'гЫ = (р'0,р'х,р'у,р'), и |р'| = |рЕя*I — ]р'х +Р'у + рЕ Воспользовавшись соотношениями (2.9), (2.16) и (2.17) легко записать:
р'0 = (1 + 2г?)ро ~ 7)pz - Mr7,

(2.18)