Исследование структурных функций К-мезона и характеристик адронных струй в области фрагментации при высоких энергиях

• Автор: Бадалян, Надежда Николаевна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1997
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 116 с.

Оглавление
Введение
Глава I. Рекомбинационный механизм образования адронов
в процессах фрагментации и распределение партонов в адронах
1.1 Распределение партонов в адронах
1.2 Распределение валонов (составляющих кварков)
в адронах
1.3 Мног опар тонная рекомбинационная модель
Глава II. Оценка параметров структурных функций К- мезона и
вероятности рождения мезонных мультиплетов
2.1 Инклюзивные спектры мезонных резонансов в области фрагментации К- мезона
2.2 Распределение странных морских кварков К- мезона
2.3 Вероятности рождения мезонных мультиплетов
2.4 Инклюзивные спектры 7Г- и К- мезонов в области фрагментации К~ мезона и вклады от распадов различных мезонных резонансов
Глава III. Алгоритмы реконструкции адронных струй
в многочастичных конечных состояниях
3.1 Бинарный В- алгоритм по поиску и реконструкции адронных струй
3.2 Зависимость механизма формирования прекластеров
от метрики алгоритма
3.3 Анализ экспериментальных данных по ж~р- и тт~С— взаимодействиям при 40 ГэВ/с и критерии
для определения параметра обрезания В- алгоритма

Гйава IV. Свойства адронных струй в 7г~р~ и
7г_С- взаимодействиях при 40 ГэВ/с
4.1 Выделение смешанных адронных струй
4.2 Универсальность адронных струй в одно струйных и двухструйных событиях
4.3 Адронные струи с определенным значением электрического заряда
Заключение
Библиография

Введение
Бурное развитие физики сильных взаимодействий за последние два десятилетия обязано, главным образом, введению в субъядерную физику концепции цветового квантого числа и развитию на ее основе квантовой хромодинамики КХД. На сегодняшний день основным счетным аппаратом, который позволяет получать количественные результаты в рамках КХД, является теория возмущений. Благодаря свойству асимптотической свободы, константа кварк - глюонного взаимодействия логарифмически уменьшается на малых расстояниях, и тем самым с увеличением передаваемых импульсов между цветными объектами применимость методов теории возмущений в КХД становится все более обоснованной [1, 2, 3, 4, 5].
Процессами с большими передаваемыми импульсами или жесткими процессами является е+е_ - аннигиляция в адроны, глубоконеупругое рассеяние пептонов на адронах, а также инклюзивное рождение адронов с большими поперечными импульсами и пептонных пар Дрелла -Яна в адрон - адронных взаимодействиях.
В описании таких процессов КХД достигла заметных успехов. В рамках логарифмического приближения КХД получены также эволюционные уравнения Аптарели - Паризи [6], которые позволяют следить за изменением кварковых и глюонных распределений в адронах при изменении квадрата передаваемого адрону четырех - импульса. Однако необходимо отметить, что в процессах с большими передачами импульса КХД описывает только определенный подпроцесс, а именно, лептон -кварковое или кварк - кварковое взаимодействие всего жесткого процесса, в то время как наблюдаемыми объектами являются конечные адронные состояния.
Процесс перехода кварков и глюонов в адроны или адронизация кварков и глюонов является мягким процессом, так как не сопровожда-

0(0) = 0.1 - интерсепты для р и (р траекторий, соответственно [53]. Функций Сд(ш;х) и Ск(й;х) определяются выражением (8).
Для стандартной модели Кути - Вайскопфа [37] (ка = 0 для всех а)
где в выражениях (49) и (50) Г(т) - гамма-функция Эйлера [42].
Выражения для функций ж2; }¥) и х) в рамках стан-
дартной модели Кути - Вайскопфа были использованы в предыдущем разделе настоящей главы для определения параметров структурных функций валентных кварков в К- мезоне. Помимо стандартной параметризации Кути - Вайскопфа аналитические выражения для распределений (47) и (48) могут быть получены также в случаях, когда да < у для некоторых а. Как это следует из результатов, представленных в разделе 2.1, для странных морских кварков каона 2д8/,у « 1/10 и именно это дает практическую возможность оценить значение параметра к3, который определяет показатель в х - зависимости распределения странных морских кварков (антикварков) в каоне. Для целых значений параметра к3 = 1, 2, 3, 4 и т.д., в первом порядке по малому параметру 2д5/у, имеем [26]:
для функций Саш-,х) — Сд(си;х) и С5и;х) — Ск(ш;х) имеем [26]:
(50)