Рождение адронов, содержащих два тяжелых кварка

• Автор: Баранов, Сергей Павлович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 142 с. : ил.

Содержание

Введение
1. Рождение частиц с двумя тяжелыми кварками
в низшем порядке теории возмущений
1.1 Введение
1.2 Механизмы рождения. Модель цветных синглетов
1.3 Техника вычислений: метод ортогональных амплитуд
1.4 Поведение партонных сечений
1.5 Полные сечения рождения и инклюзивные спектры
дважды тяжелых мезонов и барионов
1.6 Парное рождение Вс и В* мезонов
1.7 Заключительные замечания
2. Вклады высших порядков теории возмущений
в рождение частиц с двумя тяжелыми кварками
2.1 Введение
2.2 Феноменологические подходы к учету вкладов высших порядков:
механизмы возбуждения аромата и партонных ливней
2.3 Поведение партонных сечений возбуждения аромата
2.4 Рождение частиц в рр и ер столкновениях
2.5 Рождение частиц в 77 столкновениях
2.6 Рождение частиц в партонных ливнях
2.7 Заключительные замечания
3. Парное рождение чармониев
3.1 ” Спиновый кризис” партонной модели
3.2 Парное рождение функции распределения поляризованных глюонов
3.3 Р-волновые состояния и модель цветных октетов
3.4 Парное рождение ус состояний в рр и 77 столкновениях
3.5 Заключительные замечания

4. Адронное рождение J/ф частиц при высоких энергиях
4.1 ’’Тэватронный кризис” партонной модели
4.2 Модель глюонной векторной доминантности ... !
5. Лептонное рождение J/ф частиц при высоких энергиях
Б.1 Типы эволюционных уравнений для структурных
функций нуклона
5.2 Лепторождение J/ф частиц в полужестком подходе
5.3 Поляризация J/ф частиц как индикатор
внемассового состояния глюонов в адронах
Заключение
Приложения
А Партонные матричные элементы процессов инклюзивного
рождения В с и В* мезонов, Есс, S(,c и барионов
Б Партонные матричные элементы процессов парного рождения
кваркониев в синглетной и октетнои моделях
Литература

Введение
Согласно установившейся терминологии, к числу тяжелых относятся с, Ь и £ кварки. Открытие первой частицы, содержащей тяжелый (очарованный) кварк, состоялось в 1976 году и было расценено как выдающееся событие, достойное присуждения Нобелевской премии. Следует сказать, что необходимость присутствия четвертого (после и, (I и г) кварка в теоретических схемах ощущалась к тому времени достаточно остро, причем по нескольким практически не связанным друг с другом причинам (как, например, для объяснения сохранения аромата в нейтральных токах или, с чисто теоретической стороны, для сокращения так называемых Адлеровских аномалий). Существование очарованного кварка счастливо замыкало изящные теоретические построения. Открытие следующего, прелестного кварка Ь произвело относительно меньшую сенсацию поскольку укладывалось в уже устоявшуюся систематику кварков и пептонов. Фундаментальная роль третьего кварк-лептонного поколения связывается главным образом с возможностью естественного введения параметров, ответственных за несохранение комбинированной СР четности.
Со времени описываемых открытий интерес к тяжелым кваркам несколько переместился. Первоначально основное значение тяжелых кварков виделось, разумеется, в самом факте их существования. В дальнейшем, по мере того, как частицы, содержащие тяжелые кварки, становились все более привычными объектами в экспериментальных лабораториях, они стали в большей степени рассматриваться как средство изучения других явлений природы. Здесь достоинства тяжелых кварков проявляются по меньшей мере в двух отношениях. С одной стороны, большие значения их масс оправдывают применение целого ряда расчетных теоретических методов, а следовательно обеспечивают возможность ясной теоретической интерпретации полученных результатов. К упомянутым расчетным методам относятся квантовая хромодинамика, понимаемая в смысле теории возмущений, нерелятивистские потенциальные модели адронов, эффективная теория тяжелых кварков. С другой стороны, тяжелые кварки (и содержащие их адроны) удобны для экспериментальной идентификации. Особая роль принадлежит знаменитому J/j’ мезону благодаря его двухлептонному

Лт/с/К [дб]

с1<т/(1У [//6]
Рис. 1.16. Распределение Вс и В* мезонов, рожденных в рр столкновениях при энергии у/1 =1.8 ТэН, по быстроте. Распределение построено в системе центра масс сталкивающихся частиц.
Нижние символы - Вс мезоны, верхние символы - В* мезоны.
1.000Е-06 1.000Е-07 1.000Е-08 1.000Е-09 1.000Е-10 1.000Е
-5-4-3-2-1 0 1 2

1 1 1_
-ц 1—
Рис. 1.17. Распределение Вс и В* мезонов, рожденных в ер столкновениях при энергии у/1 = 314 ГэВ, по быстроте. Распределение построено в системе центра масс сталкивающихся частиц. Направление пучка электронов принимается за положительное. Нижние символы - Вс мезоны, верхние символы - В* мезоны.