Исследование зависящих от спина эффектов в экспериментах с ориентированными ядрами

• Автор: Гуревич, Григорий Манович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 196 с. : ил

Содержание
Введение
Часть!. УГЛОВАЯ АНИЗОТРОПИЯ АЛЬФА-ИЗЛУЧЕНИЯ
ОРИЕНТИРОВАННЫХ ЯДЕР
Глава 1. Ядерно-ориентационный формализм
1.1. Матрица плотности
1.2. Статистические тензоры
1.3. Параметры ориентации ядер и типы ориентации
1.4. Пространственные распределения излучений.
испускаемых ориентированными ядрами
1.4.1. Угловое распределение гамма-излучения
1.4.2. Угловое распределение альфа-излучения
Глава 2. Установки для ориентации ядер, созданные в ИЯИ РАН
2.1. Установка НОРД
2.1.1. Криогенный комплекс установки НОРД
2.1.2. Конструкция рефрижератора растворения 3Не в 4Не
2.1.3. Характеристики рефрижератора растворения
2.1.4. Сверхпроводящая магнитная система
2.1.5. Измерительная система
2.2. Установка НОРД-
2.2.1. Конструкция и характеристики установки
2.2.2. Экспериментальные возможности установки
Глава 3. Измерения угловой анизотропии альфа-излучения
ориентированных ядер 241Ат
3.1. Альфа-распад ориентированных ядер
3.1.1. Модели анизотропного альфа-распада
3.1.2. Обзор экспериментальных данных по анизотропии альфа-распада ориентированных ядер
3.2. Угловая анизотропия альфа-излучения ядер 245Ат,

ориентированных магнитным сверхтонким взаимодействием
3.2.1. Электронная структура и магнитные свойства
америция
3.2.2. Результаты измерений
Часть II. СПИНОВАЯ ОРИЕНТАЦИЯ ЯДЕР Зб-ЭЛЕМЕНТОВ В
МАТРИЦАХ НА ОСНОВЕ ПАЛЛАДИЯ И ПЛАТИНЫ
Глава 4, Сверхтонкие взаимодействия и ядерная ориентация
4.1. Магнитные сверхтонкие взаимодействия
4.1.1. МСВ в свободных атомах и ионах
4.1.2. Атомы и ионы в твердых телах
4.1.3. МСВ в пара- и ферромагнетиках
4.2. Электрические квадрупольные взаимодействия
4.2.1. Энергия электростатического взаимодействия ядра
4.2.2. Градиент электрического поля на ядре
4.2.3. Градиент электрического поля в кристаллах
4.3. Релаксационные явления
4.3.1. Введение
4.3.2. Приближение изолированной примеси
4.3.3. Приближение спиновой температуры
Глава 5. Измерения ядерной спин-решеточной релаксации
54 Мп в ферромагнитных сплавах на основе Pd и Pt
5.1. Введение
5.2. Методика измерений
5.3. Результаты и обсуждение
Глава 6. Спиновая ориентация примесных ядер 60Со в гидридах
палладия
6.1. Введение
6.2. Методика эксперимента

6.3. Результаты измерений
6.3.1. Сверхтонкое магнитное поле на 60Со в Pd99Coi(H)
6.3.2. Ядерная СРР 60Со в Pd99Coi(H)
6.4. Градиент электрического поля на примесных ядрах б0Со в
гидридах палладия
6.4.1. Ориентирование ядер в случае комбинированного взаимодействия
6.4.2. Определение ГЭП на 60Со в гидридах палладия
Часть III. СПИНОВЫЕ ЭФФЕКТЫ В НЕЙТРОН-ПРОТОННОМ
РАССЕЯНИИ
Глава 7. Нуклон-нуклонный формализм и феноменология.................129 '
7.1. Введение
7.2. Определение наблюдаемых
7.3. Полные нуклон-нукпонные сечения и спин-зависимые
разности сечений
7.4. Фазовый анализ
Глава 8. Мишени с замороженной поляризацией протонов
8.1. Мишень с замороженной ядерной поляризацией для экспериментов при низких энергиях
8.1.1. Конструкция рефрижератора растворения
8.1.2. Ступень растворения 3Не/4Не
8.1.3. Оборудование и аппаратура рефрижератора
8.1.4. Магнитная система
8.2. Передвижная поляризованная мишень для экспериментов
по спиновой физике высоких энергий
Глава 9. Применение поляризованных мишеней для
измерения спин-зависимых разностей пр-сечений
9.1. Введение
9.2. Измерения АоАпр) и AaL{np) при энергии нейтронов 16 МэВ
9.2.1. Методика измерений

основному состоянию дочернего ядра 227Ас (3/2") в а-распаде 231 Ра (см. рис. 1.4) соответствует состояние модели Нильссона с квантовыми числами {532}, а первому возбужденному состоянию (3/2+) с энергией возбуждения 27,4 кэВ -состояние с квантовыми числами {651}. Основному состоянию родительского ядра 231 Ра {3/2") соответствует состояние модели Нильссона {530}. Как видно из рис. 1.4, в спектре а-распада 231 Ра присутствуют пары линий сравнимой интенсивности, соответствующие переходам в состояния с одинаковым спином, но противоположной четностью дочернего ядра 227Ас. В соответствии с правилами отбора, например, для перехода 3/2'->5/2+ возможны значения £ = 1, 3. для перехода 3/2"-»5/2" - значения I = 2, 4 (при сохранении четности). Слабое взаимодействие вызывает интерференцию нечетных орбиталей с четными, которая может привести к асимметрии вылета а-частиц относительно ядерного спина.
3,20-10* л 3,0 '2 %"
22,В %+
0,0 Г
1,4 Уг~

4, 20 %"

11 3/г
Рис. 1.4. Фрагмент схемы распада 231Ра