Математическое моделирование магнитозвуковых волн черенковского типа в твердых телах

• Автор: Постников, Евгений Борисович
• Шифр специальности: 01.04.14
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Курск
• Количество страниц: 94 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА I. УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ УПРУГОЙ ЭЛЕКТРОПРОВОДНОЙ СРЕДЫ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ. ПРИНЦИПЫ ЧЕРЕНКОВСКОЙ ГЕНЕРАЦИИ МАГНИТОЗВУКОВЫХ ВОЛН
Е Модель сплошной среды. Уравнения теории упругости
2. Уравнения магнитоупругости
3. Черенковская генерация волн в различных средах
ГЛАВА II. ВОЗБУЖДЕНИЕ МАГНИТОАКУСТИЧЕСКИХ ВОЛН В
ТВЕРДОМ ТЕЛЕ ИСТОЧНИКАМИ РАЗЛИЧНЫХ ТИПОВ. ВОЛНЫ В ИДЕАЛЬНОМ ПОЛУПРОСТРАНСТВЕ 1. Постановка задачи о черенковской генерации магнитозвуковых волн в твердых телах
2. Основные типы источников электромагнитных возмущений и
их поля
3. Общая схема нахождения акустического и электромагнитного
полей в твердом теле
4. Генерация магнитозвуковых волн в идеальном полупространст-
ве бегущей волной тока
5. Генерация магнитозвуковых волн в идеальном полупростран-
стве движущимся проводником с током
6. Г енерация волны Римана в идеальном полупространстве бегу-
щей волной тока
ГЛАВА III. МАГНИТОЗВУКОВОЙ РАЗОГРЕВ ВЯЗКОУПРУГОГО ПЛОСКОГО СЛОЯ С ЧЕРЕНКОВСКИМ ИСТОЧНИКОМ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ВОЗМУЩЕНИЯ В ВИДЕ БЕГУЩЕЙ ВОЛНЫ ТОКА
1. Постановка задачи
2. Расчет акустического и электромагнитного полей
3. Расчет теплового и температурного полей

ГЛАВА IV. МАГНИТОЗВУКОВОЙ РАЗОГРЕВ ВЯЗКОУПРУГОГО ЦИЛИНДРА С ЧЕРЕПКОВСКИМ ИСТОЧНИКОМ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ВОЗМУЩЕНИЯ В ВИДЕ БЕГУЩЕЙ ВОЛНЫ ТОКА
1. Постановка задачи
2. Расчет акустического и электромагнитного полей в случае высокой проводимости среды
3. Расчет акустического и электромагнитного полей в приближении слабой электропроводности
4. Расчет теплового и температурного полей
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ВВЕДЕНИЕ
Актуальность темы
В последние десятилетия в научной литературе большое внимание уделяется исследованию взаимосвязанных механических, электромагнитных и тепловых процессов в электропроводных телах в присутствии постоянного сильного магнитного поля [1-5].
Актуальность этой проблемы связана с разработкой методов неразрушающего контроля качества материалов [6-8], электродинамического возбуждения и приема акустических волн [6, 9-11], с потребностями геофизики [12-14] и астрофизики (в частности, исследования физических свойств пульсаров) [5,15].
Особую важность данный круг задач приобретает в связи с развитием технологий термомеханической обработки крупногабаритных изделий. Так, например, сквозной прогрев материала необходим для снижения его жесткости перед обработкой давлением, при спекании порошков и композитов [16 -18]; он позволяет также повысить качество сварки [19] и резки [20] металлов.
Проникновение теплового потока в толщу образца происходит не мгновенно, а за конечное время, продолжительность которого не всегда приемлема. Кроме того, замедление проникновения тепла в заготовку может приводить к нежелательному образованию окалины на ее поверхности. Главное же осложнение состоит в том, что возникающий в массиве изделия градиент температуры вызывает формирование термоупругих напряжений и, в конечном счете, - неоднородность свойств материала, что снижает прочность изделий и их эксплуатационную надежность.
Наиболее удобной и рациональной для промышленного применения формой термообработки электропроводных материалов является индукционный нагрев [21-23]. Однако и при таком способе разогрева возникают существенные трудности, связанные, в частности, с тем, что с ростом частоты со колебаний поля происходит его локализация во все более тонком приповерх-