Теоретические и экспериментальные исследования и решение задач электромагнитной совместимости гелиоэнергетических установок

• Автор: Кирюхин, Александр Алексеевич
• Шифр специальности: 01.04.13
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 242 с. : ил.

Оглавление.
Введение
Глава 1. Анализ специфики ГЭУ с точки зрения проблем ЭМС
1.1 Гелпоэнергетнческая установка как источник электромагнитных помех
1.2 Назначение и принцип действия инвертора
1.3 Анализ спектра частот помех, создаваемых ГЭУ
1.4 Дроссель-как основной источник ЭМ полей рассеяния
1.5 Анализ сугцествующих европейских норм по ЭМС,
применительно к инверторам для ГЭУ
1.6 Выводы
Глава 2. Анализ методов расчета ЭМ полей рассеяния дросселя
и влияния на них экранов
2.1 Постановки задач и аналитические методы расчета
магнитных полей дросселя
2.2 Численные методы расчета электромагнитных полей
2.2.1 Метод конечных разностей (МКР)
2.2.2 Метод конечных элементов (МКЭ)
2.2.3 Метод граничных элементов (МГЭ)
(метод вторичных источников)
2.3 Выводы
Глава 3. Расчеты и исследования электромагнитных полей рассеяния дросселя. Выбор оптимальных размеров и формы магнитопровода дросселя
3.1 Цели исследования ЭМ полей рассеяния дросселей инверторов
3.2 Методика проведения расчетного эксперимента
при исследовании ЭМ полей рассеяния дросселя
3.3 Расчеты и анализ ЭМ полей рассеяния дросселей
разных размеров и форм
3.3.1 Расчет и анализ магнитных полей рассеяния
базового варианта дросселя
3.3.2 Расчет и анализ влияния относительной магнитной проницаемости магнитопровода на магнитные поля рассеяния дросселя

3.3.3 Расчет и анализ влияния длины зазоров и их числа
на магнитное поле рассеяния дросселя
3.3.4 Расчет и анализ влияния изменения размеров катушек дросселя
на топографию магнитных полей рассеяния
3.3.5 Расчет и анализ влияния изменения размеров магнитопровода
дросселя на топографию магнитного поля рассеяния
3.3.6 Расчет и анализ магнитных полей рассеяния “беззазорного” дросселя (или дросселя с “беззазорным” магнитопроводом)
3.3.7 Расчет и анализ магнитных полей рассеяния дросселя
с Ш-образным сердечником и с 3-мя зазорами
3.3.8 Расчет и анализ магнитных полей рассеяния дросселя
с Ш-образным сердечником с одним зазором на центральном стержне
3.3.9 Расчет и анализ магнитных полей рассеяния дросселя
с горшкообразным (цилиндрическим) сердечником
3.4 Выводы
Глава 4. Расчет и исследование влияния экранов
на топографию магнитных полей рассеяния дросселя
4.1 Расчет и исследование изменения топографии магнитного поля рассеяния дросселя внутри и снаружи
ферромагнитного проводящего экрана
4.2 Расчет и исследование изменения топографии магнитных полей
рассеяния с внешней стороны неферромагнитных экранов
4.3 Экспериментальная проверка точности расчета влияния экрана
на магнитные поля рассеяния
4.4 Выводы. 149 Глава 5. Методы снижения кондуктивных помех,
создаваемых ГЭУ.

5.1 Пассивная фильтрация помех.

5.2 Разработка активного параллельного компенсатора
высокочастотных кондуктивных помех (в сетевых проводах).
5.2.1 Постановка задачи разработки активного компенсатора.
5.2.2 Блок-схема и принцип действия.

5.3 Экспериментальная оценка эффективности работы параллельного компенсатора.

5.4 Разработка активного последовательного компенсатора
кондуктивных помех (в питающих проводах солнечной батареи).

5.5 Постановка задачи разработки
активного последовательного компенсатора
5.6 Практическая блок-схема последовательного активного компенсатора
5.7 Применение параллельных и последовательных компенсаторов.
Выводы
5.8 Выводы. 11
Заключение
Список литературы
Приложение
Приложение

Поле II й может быть рассчитано по известным формулам [9]. Для расчета составляющей напряженности магнитного поля Нн необходимо решить краевую задачу, при формулировании которой в областях V (ферромагнетик) и V (окружающая среда - воздух) вводится скалярный магнитный потенциал, определяемый формулой:
Такое определение вполне корректно, т.к. согласно разложению (2-5)
Из второго уравнения (2-7) следует, что потенциал <рм будет гармонической функцией в областях V' и У, т.е.
Из разложения (2-5), непрерывности поля Нв во всем пространстве и из краевых условий для Я на поверхности магнитопровода
Из формулы (2-6) следует, что краевые условия (2-9) и (2-10) будут выполнены, если:
Краевые условия (2-11) и (2-12) совместно с уравнениями (2-8) формулируют краевую задачу, решение которой необходимо для расчета напряженности магнитного поля намагниченности Нн, и следовательно, и всего магнитного поля Я. Из соотношений (2-11) и (2-12) видно, что при замене исходной кусочно-однородной среды однородной для сохранения неизменным во всем пространстве магнитного поля намагниченности Нн,
Йн = -&ай<рт.
(2-6)
напряженность Нн удовлетворяет в областях V' к V уравнениям:
гоШн = 0, с!Шн = 0.
(2-7)
= 0, &<Рт = 0
(2-8)
(2-9)
(2-10)
№ „ + в Мо - Ма Мо /Я„ , дп дп
(2-11)
(2-12)
<Р+ = <Р