Динамические и кинетические свойства неоднородных ферромагнетиков

• Автор: Маньков, Юрий Иннокентьевич
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Красноярск
• Количество страниц: 229 с. : ил.

Содержание
Введение
Раздел I Регулярные неоднородности в ферромагнетиках
Глава 1 Слабо затухающие волны в ферромагнетике в наклонном магнитном поле
1.1 Модель и уравнения движения
1.2 Дисперсионное уравнение
1.3 Электромагнитные волны вблизи циклотронного резонанса
в нормальном металле
1.4 Связанные волны вблизи циклотронного резонанса в ферромагнетике
1.5 Низкочастотные волны
1.6 Обсуждение результатов
Глава 2 Электрические свойства ферромагнетиков с поверхностным закреплением магнитного момента
2.1 Динамика носителей заряда
2.2 Электропроводность и магнетосопротивление
2.3 Электронный резонанс
2.4 Обсуждение результатов
Глава 3 Закон приближения к насыщению металлического ферромагнетика с поверхностным закреплением магнитного момента. Вклад электронов проводимости

3.1 Термодинамический потенциал электронов
3.2 Равновесная ширина переходного слоя и доменной границы
3.3 Кривая намагничивания
3.4 Обсуждение результатов
Результаты Раздела I
Раздел II Спектр и затухание волн в случайно неоднородных средах
Глава 4 Плазменные волны в случайно неоднородных про водниках
4.1 Модель и уравнения движения
4.2 Дисперсионное уравнение
4.3 Влияние на спектр и затухание плазменных волн корреляционных свойств неоднородностей
4.4 Плазменные волны в материалах с невырожденным газом электронов проводимости
4.5 Обсуждение результатов
Глава 5 Электромагнитные волны в случайно-неоднородном
металле
5.1 Уравнения движения и обобщённое дисперсионное уравнение
5.2 Спектр и затухание взаимодействующих плазменных и электромагнитных волн
5.3 Проявление характерного размера неоднородностей в системе взаимодействующих волн. Эффект микроскопа
5.4 Обсуждение результатов
Глава 6 Спиновые волны в неоднородных ферромагнетиках с анизотропными корреляционными свойствами
6.1 Дисперсионное соотношение

6.2 Анизотропия корреляционного радиуса
6.3 Анизотропия спада корреляций
6.4 Обсуждение результатов
Результаты Раздела II
Раздел III Случайно модулированные многослойные среды 148 Глава 7 Корреляционные функции случайно модулированных
сверхрешёток
7.1 Модель и метод вычислений
7.2 Структурная и корреляционная функции
7.3 Анизотропия корреляционных свойств неоднородностей
7.4 Обсуждение результатов
Глава 8 Спектр и затухание волн в случайно модулированных сверхрешётках
8.1 Дисперсионное соотношение
8.2 Синусоидальная сверхрешётка. Спектр и затухание волн вблизи границы первой подзоны Бриллюэна
8.3 Спектр и затухание волн в сверхрешетке с резкими границами раздела
8.4 Обсуждение результатов
Результаты Раздела III
Заключение
Литература

уравнение продольной электромагнитной волны
2<р/31п+Н'Р+гН{2зт2(кК-/Змп)-г)1¥} = 0, (1.39)
откуда для ее спектра имеем
= -V. (1.40)
Зависимость — Д($) представлена на рис. 5. Это осциллирующая функция с уменьшающейся амплитудой осцилляций. Точки экстремума V (»?) определяются уравнением бш2 — 7г/4) = 0. Видно, что при $ < 0 решения (1.40) существуют при 2/32пср 1У'Р(у/,7г/4), а решения в области I? > 0 -при 2(32п(р МТ(/5п/А). Решая это уравнение и пользуясь выражением (1.33), в котором аКп следует заменить на /Знп, можно построить зависимость а>о от к при фиксированном р. Видно, что в случае продольных волн
-д в (1.33) не является явной функцией Но- Из (1-40) следует, что спектр
<А)(Ауп) имеет несколько ветвей. Отметим, что в области отрицательного наклона кривой — Д() могут существовать участки аномальной дисперсии.
При А <С 1 V « у2/7П? и тогда из (1.40), используя (1.33), спектр волны получаем в виде:
и>о = М2 ( 1 - (1.41)
Мнимая часть дисперсионного уравнения (1.39) описывает затухание продольной электромагнитной волны. Из определения г] (1.32), используя (1.39), для относительного затухания волны получаем выражение (1.36), в котором вместо амп стоит (Зип.
1.4 Связанные волны вблизи циклотронного резонанса в ферромагнетике
Как известно, модификация спектра взаимодействующих возбуждений наиболее существенна в окрестности точки пересечения их спектральных