Высокочастотные и магнитоакустические взаимодействия в магнитомягких ферритах с различными формой, размерами и микроструктурой

• Автор: Котов, Леонид Нафанаилович
• Шифр специальности: 01.04.10
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Сыктывкар
• Количество страниц: 360 с. : ил.

Содержание
ВВЕДЕНИЕ
ЧАСТЬ I. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ
ГЛАВА 1. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА И СПЕКТРЫ ФЕРРИТОВ
ЕЕ Доменная структура магнетиков
Е2. Внутренние поля в магнетиках
1.2.1. Поле обменного взаимодействия
1.2.2. Размагничивающее поле
1.2.3. Поля анизотропии
1.2.4. Поля магнитострикции
1.3. Время релаксации спиновой системы
1.4. Проницаемость, обусловленная движением доменных стенок
1.5.Проницаемость, обусловленная вращением векторов 35 намагниченности
1.6. Магнитные спектры ферритов
1.6.1. Поликристаллические ферриты
1.6.2. Порошковые поликристаллические ферриты
1.6.3. Влияние пористости
1.6.4 Аппроксимация магнитных спектров
ГЛАВА 2. МАГНИТОУПРОУГИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ
2.1. Основные положения теории магнитоупругих взаимодействий
2.2.Естественные магнитоупругие взаимодействия в магнетиках
2.3. Магнитоупругий ангармонизм и его проявления
2.4. Магнитоакустические взаимодействия в условиях фазовых 60 переходов
2.5.Экспериментальные результаты исследований магнитоупругих
взаимодействий
ГЛАВА 3. ИМПУЛЬСНОЕ ВЫСОКОЧАСТОТНОЕ ЭХО
3.1. Общие представления о явлении эха
3.1.1. Нелинейное возбуждение

3.1.2. Система ангармонических осцилляторов
3.2. Акустическая природа эха в порошках
3.3. Расчет сигналов высокочастотного эха в порошках
3.3.1. Формирование эха за счет ангармонизма
3.3.2. Формирование эха за счет возбуждения высоких гармоник
3.4. Экспериментальные результаты по исследованию эха в порошках
3.5. Импульсное высокочастотное эхо в магнитных порошках
3.5.1. Эхо в металлических порошках в условиях акустического 95 резонанса
3.5.2. Эхо в ферромагнитных порошках в условиях акустического 97 резонанса
3.5.3. Эхо на крутильных колебаниях в магнитных порошках
3.6. Долговременная память (ДП) в порошках
3.6.1. Переориентационная модель
3.6.2. Модель изменения внутренних свойств частиц
3.7. Долговременная память в ферромагнитных порошках
3.7.1 .Особенности пере ориентационной модели для магнитных
порошков
Постановка задачи
ЧАСТЬ II. ИССЛЕДОВАНИЯ ВЫСОКОЧАСТОТНЫХ И МАГНИ
ТОАКУСТИЧЕСКИХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ В ФЕРРИТАХ ГЛАВА 4. РАСЧЁТ МАГНИТНЫХ СПЕКТРОВ ПОЛИКРИСТАЛ
ЛИЧЕСКИХ ФЕРРИТОВ
4.1. Метод расчёта, основанный на учёте полей, действующих в доменах
4.2. Расчет магнитных спектров железо-иттриевого граната (ЖИГ)
4.3. Учет влияния движения доменных стенок
4.4. Сравнение с экспериментальными данными
ГЛАВА 5. ВЛИЯНИЕ НА МАГНИТНЫЕ СПЕКТРЫ ФОРМЫ И
РАЗМЕРОВ ФЕРРИТОВ
5.1. Методика и техника измерений проницаемости
5.2. Исследуемые образцы
5.3. Результаты экспериментов
5.4. Влияние размагничивающих полей на магнитные спектры
5.5. Влияние доменной структуры на магнитные спектры
5.6. Частотные и температурные свойства ферритовых порошков
5.6.1. Методика приготовления образцов
5.6.2. Методика температурных исследований
5.6.3. Экспериментальные данные и их обсуждение
5.7. Причины изменения магнитных спектров Обобщения по исследованию спектров
ГЛАВА 6. ВЫЧИСЛЕНИЕ ВРЕМЕНИ РЕЛАКСАЦИИ ИЗ МАГНИТНЫХ СПЕКТРОВ
6.1. Определение времени релаксации
6.2. Аппроксимация экспериментальных данных
6.3. Выбор объектов исследования
6.3.1. Времена релаксации монокристаллов МЦШ
6.3.2. Времена релаксации поликристаллов МЦШ
6.4. Обсуждение полученных результатов
6.4.1. Времена релаксации, оцененные разными методами
6.4.2. Поля анизотропии
6.4.3. Результаты вычислений времён релаксации ГЛАВА 7. ЗАТУХАНИЕ УЛЬТРАЗВУКА В МАРГАНЕЦ-ЦИНКОВОЙ ШПИНЕЛИ
7.1. Техника и методы эксперимента
7.1.1. Акустические измерения
7.1.2.Температурные измерения
7.1.3. Состав и приговление образцов
7.2. Затухание ультразвука в марганец-цинковой шпинели (МЦШ)
7.2.1. Спин-переориентационный фазовый переход в МЦШ
7.2.2. Затухание продольных ультразвуковых волн

М"<юЛЛ
<РІЇо)#о.
(1.30)
Параметры £, Е различны для каждого вещества и для ЖИГ составляют £=0.557, £=0.127 [46].
При помещении магнитного момента М в постоянное магнитное поле Но он движется, подчиняясь уравнению Блоха [1,70]
Это уравнение справедливо для гипотетической среды «без потерь», в которой при колебаниях намагниченности не происходит диссипации магнитной энергии. Один из путей учёта диссипации заключается в коррекции уравнения движения (1.31). Основной член в правой части (1.31) можно оставить без изменения и добавить другой - сравнительно малый член, учитывающий диссипацию энергии. Это впервые было предложено Ландау и Лифшицем [2,71]. Предложенное ими уравнение имеет вид
где Я- параметр диссипации, НеЯ-- эффективное поле, включающее в себя постоянное поле Н0 и переменное поле Ь(7).
Если в диссипативном члене уравнения (1.32) заменить приближённо (используя уравнение без диссипативного члена) [МхН] на -у"1оМ/б4 и вместо Я ввести параметр аЯІМ, то придём к уравнению
1.5. Проницаемость, обусловленная вращением векторов намагниченности
(1.31)
= -г[МхН„][Мх[МхН.„]]
(1.32)