Деградационно-диффузионный каскад быстрых частиц в оптически активных средах

• Автор: Никеров, Виктор Алексеевич
• Шифр специальности: 01.04.08
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 179 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
1 .ТЕОРИЯ ДЕГРАДАЦИОННОГО СПЕКТР
1.1.ДЕГРАДДЦИОННЫЙ СПЕКТР КАК ПОТОК ЧАСТИЦ В ПРОСТРАНСТВЕ ЭНЕРГИЙ
1.2.ДЕГРАДАЦИОННЫЙ СПЕКТР И ФУНКЦИЯ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ПО ЭНЕРГИИ
1.3.ИНТЕГРАЛЬНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДЕГРАДАЦИОННОГО
СПЕКТРА
1.4.АЛЫЕРНАТИВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ДЕГРАДАЦИОННОГО СПЕКТРА
2. ПРОСТРАНСТВЕ ИНАЯ ЗАДАЧА ТОРМОЖЕНИЯ БЫСТРЫХ ЧАСТИЦ
2.1.ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ ТОРМОЖЕНИЯ
2.2.ТОРМОЖЕНИЕ БЫСТРЫХ ЭЛЕКТРОНОВ
2.3.РАСЧЁТЫ РАСПРЕДЕЛЕНИЙ НЕРЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ МОДИФИЦИРОВАННОЙ ТЕОРИИ БЕТЕ
3.КАСКАДНЫЕ ПРОЦЕССЫ
3.1.РАЗВИТИЕ ИОНИЗАЦИОННОГО КАСКАДА
3.2.МЕТОД ДЕГРАДАЦИОННОГО КАСКАДА
З.З.ОСОБЕННОСТИ КАСКАДНЫХ ПРОЦЕССОВ В КОНДЕНСИРОВАННЫХ СРЕДАХ

ЗАСТЕЛЕННЫЕ И ЭКСПОНЕНЦИАЛЬНЫЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ
4.НЕКОТОРЫЕ ОСОБЕННОСТИ ГЕНЕРАЦИИ И РАСПРОСТРАНЕНИЯ КОГЕРЕНТНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ
4.1 ДЕ ГРАДАЦИОННЫЙ КАСКАД ПОСТУПАТЕЛЬНО НЕРАВНОВЕСНЫХ АТОМОВ И МОЛЕКУЛ В ОПТИЧЕСКИ АКТИВНЫХ СМЕСЯХ ВОДОРОДА С ГАЛОГЕНАМИ
4.2.МОДЕЛИРОВАНИЕ КИНЕТИКИ ИЗЛУЧЕНИЯ ФТОРВОДОРОДНОГО ЛАЗЕРА С УЧЁТОМ ДЕГРАДАЦИОННОГО КАСКАДА ПОСТУПАТЕЛЬНО НЕРАВНОВЕСНЫХ ЧАСТИЦ
«.СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ КОГЕРЕНТНООПТИЧЕСКОЙ ИНФОРМАЦИИ
ВЫВОДЫ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННОЙ ЛИТЕРАТУРЫ
ВВЕДЕНИЕ
Актуальность проблемы
Традиционные методы физической кинетики предназначены, как правило, для решения задач, характеризующихся не слишком сильными отклонениями функции распределения частиц по энергии от равновесия. При этом функции распределения частиц по энергии имеют обычно экспоненциальный вид и очень похожи на функции распределения, используемые при анализе случайных процессов в теории вероятностей. Однако, если процессы не совсем случайны, то распределение частиц по энергии может оказаться не экспоненциальным, а, например, степенным.
В последнее время все большее научное и практическое значение приобретают процессы, связанные с распространением высокоэнергетических частиц и излучений в среде и характеризующиеся весьма высокой степенью неравновесности. Такие процессы, называемые обычно деградационными или термализационными, имеют ряд специфических особенностей, определяемых, в частности, степенным видом зависимости деградационной функции распределения от энергии. Они характерны для задач из области физики и химии плазмы, химии высоких энергий, физики и химии лазерных систем, молекулярной и атомной физики, астрофизики, экологической и медицинской физики, а также для многих задач из области физики твёрдого тела и микроэлектроники.
Существенно, что при решении практических деградационных задач наряду с экспериментом важную роль играют как детальные и точные теоретические решения конкретных уравнений, так и достаточно
уравнения (34) можно записать
г(Е') = соші [ Ї(Е) / г(Е) ],
(35)
где т(Е) = 1/ [ N <т(Е) V (£)] - время жизни (до соударения) исследуемой частицы с кинетической энергией Е.
Физический смысл уравнения (35) сводится к тому, что в стационарных условиях деградационный спектр можно определить не только как приток частиц в область энергии Е, но и как их отток из этой области.
В области подпороговой энергии а (Е) = 0. В результате из (30) следует для случая импульсного инициирования процесса
При условии, что начальная функция распределения частиц по энергии тождественно равна нулю,
т.е. понятия деградационного спектра и окончательно установившейся функции распределения по энергии совпадают. В случае стационарного инициирования вследствие отсутствия столкновений частиц с подпороговой энергией сохраняется по аналогии (37) прямо пропорциональная зависимость между функцией распределения и деградационным спектром:
г(Е) = т оо) - Щ0).
(36)
г(Е) - Ї(Е, со),
(37)