Развитие квазиклассической теории радиационных свойств низкотемпературной атомарной плазмы

• Автор: Дьячков, Лев Гавриилович
• Шифр специальности: 01.04.08
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 213 с. : ил

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
Глава 1. ДИПОЛЬНЫЕ ПЕРЕХОДЫ ЭЛЕКТРОНА В ПОЛЕ ИОНА. КВАЗИКЛАССИЧЕСКОЕ ПРИБЛИЖЕНИЕ В МЕТОДЕ КВАНТОВОГО ДЕФЕКТА
1.1. Введение
1.2. Применение квазиклассического приближения
1.3. Радиальные матричные элементы дипольных переходов
1.3.1. Связанно-связанные переходы
1.3.2. Свободно-свободные переходы
1.3.3. Связанно-свободные переходы
1.3.4. Асимптотическое представление
1.3.5. Выбор среднего состояния
1.3.6. Предельные случаи
1.4. Критерии применимости
1.5. Сечения тормозного излучения и фотоионизации
1.5.1. Тормозное излучение
1.5.2. Фотоионизация
1.6. Сравнение с другими расчетами и экспериментом
1.6.1. Дискретные переходы
1.6.2. Свободно-свободные переходы
1.6.3. Фотоионизация
1.7. Заключение к главе
Глава 2. КВАЗИКЛАССИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ОБОЛОЧЕЧНОЙ СТРУКТУРЫ АТОМОВ И ИОНОВ
2.1. Введение
2.2. Эффективный атомный потенциал
2.3. Внешние подоболочки
2.4. Внутренние подоболочки
2.5. Полная энергия
2.6. Метод квантового дефекта
2.7. Релятивистская поправка
2.8. Состояния с несколькими возбужденными электронами
2.9. Заключение к главе
Глава 3. КОЭФФИЦИЕНТ НЕПРЕРЫВНОГО ПОГЛОЩЕНИЯ РАВНОВЕСНОЙ ПЛАЗМЫ
3.1. Введение
3.2. Усредненный фактор Гаунта
3.3. Поглощение при обратных тормозных процессах
3.3.1. Общие формулы
3.3.2. Линейное приближение
3.3.3. Критерии применимости
3.4. Обобщение на связанно-свободные переходы
3.5. Угловые факторы
3.6. Численные результаты и сравнение с другими расчетами
3.7. Заключение к главе 3 100 Глава 4. ПЛОТНОСТНЫЕ ЭФФЕКТЫ В ПРИПОРОГОВЫХ СПЕКТРАХ ПЛАЗМЫ
4.1. Введение
4.2. Припороговый спектр водорода в плазменных микрополях
4.2.1. Лаймановский спектр. Теория
4.2.2. Бальмеровский спектр. Сравнение с экспериментом
4.3. Спектроскопическая устойчивость припорогового спектра
4.4. Вероятность разрушения связанных состояний атома в плазменных микрополях
4.5. Заключение к главе
Глава 5. РАСЧЕТ НЕПРЕРЫВНЫХ СПЕКТРОВ И СОПОСТАВЛЕНИЕ С ЭКСПЕРИМЕНТОМ
5.1. Введение
5.2. Метод расчета непрерывного спектра
5.3. Сравнение с другими расчетами
5.4. Анализ экспериментальных данных по непрерывному излучению плотной плазмы инертных газов
5.4.1. Неон
5.4.2. Аргон
5.4.3. Криптон
5.4.4. Ксенон
5.4.5. Выводы

5.5. Диагностика и исследование спектра излучения плотной плазмы гелия
5.5.1. Метод расчета
5.5.2. Диагностика
5.5.2.1. Радиальные профили плотности частиц и температуры
5.5.2.2. Независимая проверка
5.5.3. Результаты
5.5.3.1. Параметры плазмы
5.5.3.2. Спектр излучения
5.5.4. Выводы
5.6. Заключение к главе
Заключение. ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
ПРИЛОЖЕНИЕ
Сечение фотоионизации
Угловые факторы
Коэффициенты поглощения и излучения
Плотностные эффекты

то формула (1.75) упрощается:
Г = -Г- IX £с2(£сДс,ш,А/)х
da ЗсгЕ'а t±x (1-76)
X [cos2 (Л8 д, + Ti%(Ec, ке, ю, А/)) - cos2 (тцс(£с Дс, ш, А/))], что аналогично переходу от (1.70) к (1.52). Соответствующее (1.76) обобщение точной
в рамках КП квантовомеханической формулы сделано в [33], а в низкочастотном при-
ближении - в [83].
Как уже отмечалось в разделе 1.3.4, главный член асимптотического разложения (1.43) в случае водородоподобного перехода соответствует приближению Крамерса
--=~. (1.77)
da 3 с Е'а
Гаунт-фактор g, показывающий отклонение от формулы Крамерса (1.77) и определенный как
da da&
da~ da 8’ '
в приближении (1.53) имеет вид
g = (1.79)
Можно обобщить понятие Гаунт-фактора, распространив его на случай неводо-родоподобных переходов (см. например [84]), сохраняя определение (1.78). Тогда
8 = /уЯ«(/у)ЯУ'(/у) + Я, (1.80)
и соответствующую формулу для #1 легко получить из (1.75) или (1.76).
1.5.2. Фотоионизация
Связанно-свободные переходы в КП рассматривались в [12,13,32,34,82]. Берджессом и Ситоном [12,13] получены приближенные формулы для радиальных матричных элементов и составлены таблицы параметров, позволяющие их вычислить. Би-берман и Норман [82] провели существенные упрощения выражений [12,13] и на их основе получили интегральную формулу для вычисления суммарного вклада фотоионизации возбужденных уровней, ананалогичную формуле Крамерса-Унзольда. При этом была введена соответствующая коррекция, поскольку радиальные матричные элементы [12,13], как отмечалось в [31,82], показывают неправильное поведение при