Влияние близости к структурному фазовому переходу на динамику решетки, о псевдо-ян-теллеровской природе фононных аномалий IV-VI соединений

• Автор: Максименко, Оксана Борисовна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1997
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 81 с.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ОБЗОР ТЕОРЕТИЧЕСКИХ И ЭКСПЕРИМЕН-
ТАЛЬНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ БИНАРНЫХ
СОЕДИНЕНИЙ IV-VI ГРУПП
ГЛАВА 2. ВИБРОННЫЙ ГАМИЛЬТОНИАН ДЛЯ КЛАСТЕРА
ГЛАВА 3. АДИАБАТИЧЕСКИЙ ПОТЕНЦИАЛ ДЛЯ НУЛЕВОЙ ТЕМПЕРАТУРЫ
ГЛАВА 4. СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ КЛАСТЕРА
ГЛАВА 5. ВИБРОННЫЙ ВКЛАД В МЕЖИОННЫЙ ПОТЕНЦИАЛ И ДИНАМИКА РЕШЕТКИ
ГЛАВА 6. МОДЕЛЬ ДИНАМИКИ РЕШЕТКИ В ВЫСОКОСИММЕТРИЧНОЙ ФАЗЕ
ГЛАВА 7. СТРУКТУРА И СИММЕТРИЯ А1УВУ1 СОЕДИНЕНИЙ
ГЛАВА 8. ФОНОННЫЙ СПЕКТР ДЛЯ КОМНАТНОЙ
ТЕМПЕРАТУРЫ
ГЛАВА 9. ОПИСАНИЕ ТЕМПЕРАТУРНОЙ ЗАВИСИМОСТИ
ГЛАВА 10. ОБСУЖДЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРНОЙ ЗАВИСИМОСТИ ФОНОННОГО СПЕКТРА
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

СПИСОК ИЛЛЮСТРАЦИЙ
1. Модель двухатомной линейной цепочки для
сегнетоэлектриков
2. Кластер МеНа для высокосимметричной фазы
3. Разложение ромбоэдрического искажения эле-
ментарной ячейки ГЦК решетки на сдвиговую моду ближайшего окружения халькогена
4. Адиабатические потенциалы двух синглетных
электронных термов, смешиваемых вибронной связью в случае слабого и сильного псевдоэффекта Яна-Теллера
5. Качественная температурная зависимость рав-
новесных смещений {(5) в ян-теллеровском кристалле
6. Продольное и поперечное взаимодействия при
дипольном сдвиге
7. Взаимодействие двух атомов согласно оболочеч-
ной модели
8. Точки симметрии и оси симметрии в зоне
Бриллюэна гранецентрированной кубической решетки
9. Рассчетный фононный спектр для РЬТе в срав-
нении с экспериментальными данными для комнатной температуры
10. Рассчетный фононный спектр для РЬЭ в срав-
нении с экспериментальными данными для комнатной температуры

11. ТО-ветви РЬТе, вычисленные с и без дипольно-сдвигового взаимодействия в сравнении с экспериментальными данными
12. ТО-ветви РЬБ, вычисленные с и без дипольно-сдвигового взаимодействия в сравнении с экспериментальными данными
13. Рассчитанные квадраты фононных частот ГО[д = 0] и ТО[д = 27г/а(0.1,0.1,0.1)] в сравнении
с экспериментальными данными
14. Расчетный фононный спектр РЬТе для комнатной температуры и для 4К в сравнении с экспериментальными данными для комнатной температуры
15. Расчетные и экспериментальные значения частот ТО фононов РЬТе для 293К, 80К и 4К
16. Зависимость функции Ка{х) от параметра неку-лоновского дальнодействия а

ГЛАВА 5. ВИБРОННЫЙ ВКЛАД В МЕЖИОННЫЙ ПОТЕНЦИАЛ И ДИНАМИКА РЕШЕТКИ
В предыдущем параграфе мы рассмотрели влияние взаимодействия локальных колебаний и электронных возбуждений на электрон-колебательную свободную энергию кластера. Потенциальная энергия кластера, таким образом, выражается как сумма гармонических членов
UC(Q) = И/2 - к-har(T))T,QD,v (23)

где псевдо-ян-теллеровский вклад приводит к смягчению фононных частот (Д0; и ангармонических вкладов:
Uÿ'Qa) = -ICgUT) Z Qd„, (24)

Us%(Qs) = -KÎnhariT) [QliX (Qs,xy + Qs,Xzf +
Ql,y (Qs,yx + Qs,yzŸ + Q'd,z (Qs,zy + Qs,zx) } (25)
Применение исследованных закономерностей к изучению динамики бесконечной решетки требует обобщения кластерной модели на продольные и поперечные фононные моды для произвольного волнового вектора q. При выводе свободной энергии (17) учитывалось только изменение и1 - связей р - орбиталей (т5, ~ т1-/0 — в) при смещении вдоль 7 двух ионов металла, расположенных в направлениях д± 1 вдоль оси у, см.рис. (2). Таким образом, мы учли
только влияние продольной дипольной моды на деформацию заря-
довой плотности(ДЗП) или электронное перекрытие оболочек [54],