Свойства кристаллов, обусловленные ангармоническими модами

• Автор: Саламатов, Евгений Иванович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Ижевск
• Количество страниц: 281 с. : ил.

Оглавление
Введение
Глава 1. Описание динамических свойств ангармониче-
ской колебательной моды, взаимодействующей с фононным полем
1.1. Традиционное псевдогармоническое приближение
1.2. Влияние локального ангармонизма на динамику
атомов одномерной решетки вблизи вакансии
1.3. Модель локального ангармонизма
1.4. Учет медленных переменных
1.5. Временная эволюция ППКС неравновесного дефекта
1.6. Массовая зависимость Динамических свойств ангармонического осциллятора
1.7. Влияние ангармонизма на изотопический сдвиг
температуры сверхпроводящего перехода
Выводы
Глава 2. Ангармоническая модель развития динамической неустойчивости вблизи мартенситного пере
хода
2.1. Простая модель для исследования динамической
устойчивости решетки железа
2.2. Вычисление частоты мягкой фононной моды в
ГЦК железе
2.3. Ангармоническая модель развития динамической неустойчивости вблизи Ъсс —> hep фазового
перехода в Zr
Выводы
Глава 3. Динамические свойства неупорядоченных систем
с распределенным недиагональным беспорядком
3.1. Решеточная функция Грина системы с распределенным беспорядком
3.2. Стеклоподобное поведение низкотемпературной
теплоемкости кристаллов инертных фазов с примесными молекулами

3.3. Плотность колебательных состояний в простой модели аморфного состояния
3.4. Влияние эффектов ангармонизма и отжига на плотность колебательных состояний аморфных
материалов
Выводы
Глава 4. Низкотемпературная теплопроводность неупорядоченных систем с недиагональным беспорядком
4.1. Общие соотношения для решеточной теплопроводности
4.2. Решеточная модель недиагонального беспорядка
4.3. Низкотемпературная теплопроводность неупорядоченных кристаллов в случае кроссового расщепления колебательного спектра
4.4. Вычисление коэффициента диффузии и теплопроводности модельной системы
4.5. Теплопроводность систем с распределенным локальным ангармонизмом
Выводы
Глава 5. Низкотемпературные свойства аморфных диэлектриков
5.1. Общий формализм и модельные представления
5.2. Определение значений модельных параметров
5.3. Результаты численного расчета теплоемкости и теплопроводности аморфных диэлектриков
5.4. Температурная зависимость скорости звука в
аморфных диэлектриках
Выводы
Глава 6. Теплоемкость и теплопроводность сильноанизотропных систем
6.1. Низкотемпературные свойства цепных и слоистых материалов. Континуальный предел

6.2. Влияние ’’сшивных” дефектов на низкотемпера-турную теплоемкость квазиодномерных систем
6.3. Фонон-фононное взаимодействие и теплопроводность в квазидвумерных системах
Выводы
Заключение
Литература

(1.13)
у = 2а < (щ — щ)2 > - безразмерный коррелятор. С учетом явного вида перенормированного потенциала получаем уравнение для Ь
два решения которого соответствуют различным температурным интервалам. Нетрудно понять, что не зависящее от температуры решение соответствует высоким температурам, когда выражение в квадратных скобках при больших у не обращается в нуль. Для самосогласованного нахождения коррелятора у, входящего в выражение (1.14), требуется исследовать динамические свойства цепочки, что было сделано в рамках метода функций Грина от операторов смещения [30,84].
Уравнение движения Фурье-образа функции Грина с гамильтонианом (1.10) в псевдогармоническом приближении имеет вид
Кпт — Кпт “ возмущение, локализованное на узлах 1 и 1, для которого с потенциалом (1.9) имеем
(1.14)
(1.15)

где С°пт - функция Грина идеальной цепочки
где и)тах
= у/ЪА/М - максимальная частота колебаний; Упт