Моделирование процессов прохождения скользящих дислокаций через композиционные ансамбли дислокаций леса и точечных препятствий

• Автор: Рыбкин, Сергей Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Калуга
• Количество страниц: 207 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
I. СОСТОЯНИЕ СОВРЕМЕННЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ
1.1. Движение дислокаций через хаотические ансамбли точечных препятствий
1.2. Движение дислокаций через дислокационный лес
1.3. Движение дислокаций через хаотические композиционные ансамбли препятствий
II. ОПИСАНИЕ ИСПОЛЬЗОВАННЫХ МОДЕЛЕЙ
2.1, Общие положения, принятые при моделировании
2.2. Методика моделирования
Ш. МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ СКОЛЬЗЯЩИХ ДИСЛОКАЦИЙ С ХАОТИЧЕСКИМИ КОМПОЗИЦИОНЫМИ АНСАМБЛЯМИ В УСЛОВИЯХ КВАЗИСТАТИЧЕСКОГО НАГРУЖЕНИЯ
3.1. Методические особенности моделирования процессов движения скользящих дислокаций через композиционные ансамбли дислокаций леса точечных препятствий в ГПУ кристаллах
3.2. Моделирование движения скользящих дислокаций через композиционные ансамбли
3.3. Статистические характеристики равновесных конфигураций скользящих дислокаций
3.4. Взаимозаменяемость различных ансамблей точечных препятствий в процессах движения скользящих дислокаций через композиционные ансамбли
3.5. Совместное влияние дислокаций леса и точечных препятствий на сопротивление кристаллов деформированию

1У. МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ СКОЛЬЗЯЩИХ ДИСЛОКАЦИЙ С ХАОТИЧЕСКИМИ КОМПОЗИЦИОНЫМИ АНСАМБЛЯМИ В УСЛОВИЯХ КОМПЛЕКСНОГО НАГРУЖЕНИЯ
4.1. Методические особенности моделирования процессов движения скользящих дислокаций через композиционные ансамбли в условиях комплексного нагружения
4.2. Моделирование движения скользящих дислокаций через композиционные ансамбли колеблющихся дислокаций леса и точечных препятствий
4.3. Статистические характеристики равновесных конфигураций скользящих дислокаций
4.4. Статистические характеристики полей внутренних напряжений ансамблей колеблющихся дислокаций
ВЫВОДЫ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ВВЕДЕНИЕ
Для изыскания возможностей целенаправленного управления механическими свойствами кристаллических твердых тел необходим всесторонний анализ микроскопических механизмов процессов
пластической деформации, которые неразрывно связаны с особенностями движения и размножения дислокаций. Основными причинами,
затрудняющими движение дислокаций, являются ансамбли структурных нарушений кристаллической решетки, среди которых, прежде всего, следует выделить: хаотические ансамбли дислокаций, расположенные во вторичных системах скольжения, - так называемый лес дислокаций; ансамбли призматических дислокационных петель; ансамбли точечных препятствий и др.
Ввиду большой практической значимости проблемы изучения особенностей процессов движения скользящих дислокаций ей уделяется очень большое внимание, как в экспериментальном, так и в теоретическом аспектах. Вместе с тем, при экспериментальных исследованиях лишь в ряде отдельных случаев оказывается возможным выявить влияние различных факторов на движение отдельных дислокаций и оценить их роль. Теоретическое рассмотрение данных процессов, в виду необходимости учета многочисленных факторов геометрической статистики и множественного характера взаимодействия в исследуемых задачах, с неизбежностью вынуждает прибегать к целому ряду существенных упрощений, которые в заметной степени отдаляют предлагаемые модели от реальной ситуации в кристаллах.
В настоящее время наиболее эффективным средством для систематических исследований микроскопических процессов пластической деформации является моделирование соответствующих

проводилось при строгом учете тонкой структуры дальнодействующих шлей внутренних напряжений, в соответствии с результатами экспериментальных и теоретических исследований структуры ансамбля призматических петель [95-97] и особенностей взаимодействия скользящих дислокаций с призматическими петлями [95,98-100]. Результаты, полученные в [3,87-89]позволили установить, что и в данном случае квадрату критического напряжения прохождения для скользящих дислокаций, движущихся через композиционные ансамбли очень хорошо соответствует сумма квадратов значений критического напряжения прохождения скользящей дислокации через соответствующие
однокомпонентные ансамбли препятствий, входящих в состав сложенных композиционных ансамблей, т.е. соотношение (1.13) оказывается справедливым и в случае, когда составные ансамбли препятствий имеют дислокационную природу. Ранее, в [95-97], было установлено, что хаотические ансамбли призматических’ дислокационных петель при оценке Тф оказываются эквивалентными ансамблям точечных препятствий, характеризуемых критическим углом огибания «9=80°. Поскольку механизмы взаимодействия скользящих дислокаций с точечными
препятствиями и дислокационными призматическими петлями принципиально различны, то возможность замены ансамбля
призматических петель точечными препятствиями в условиях дальнодействующих полей внутренних напряжений, создаваемых лесом дислокаций, непосредственно из результатов [95-97] не следует. С целью проверки отмеченного принципа эквивалентности в [3,90-92] было проведено моделирование процессов движения скользящих дислокаций через двухкомпонентные ансамбли, составленные из дислокаций леса и точечных препятствий, характеризуемых критическим углом огибания (р1р,