Металлическая проводимость в сильном магнитном поле

• Автор: Мурзин, Сергей Станиславович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Черноголовка
• Количество страниц: 167 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение
1 Фермиевский электронный газ в квантовом пределе
1.1 Экранировка
1.2 Рассеяние
1.3 Область существования квантового предела и поведение характерных длин
2 Поперечная проводимость с учетом корреляций актов рассеяния
3 Квазиодномерные локализационные эффекты
3.1 Продольная проводимость
3.2 Влияние электрон-фононного рассеяния
3.3 Поперечная проводимость
4 Электрон-электронное взаимодействие
4.1 Подавление квазиодномерных локализационных
эффектов электромагнитными флуктуациями
4.2 . Влияние на прыжки?
4.3 Квантовые диффузионные эффекты
5 Проводимость больцмановского (невырожденного) электрон-

ного газа при Т <С Ншс
5.1 Экранировка, рассеяние и область существования больцма-новского газа
5.2 Локализационные эффекты
5.3 Продольная проводимость
5.4 Поперечная проводимость
6 Проводимость п-1п8Ь и пЛпАэ в квантовом пределе. Эксперимент
6.1 Образцы
6.2 Фермиевский газ
6.3 Больцмановский газ
6.3.1 Продольное сопротивление
6.3.2 Поперечное сопротивление
7 Квантовый эффект Холла в пленках с трехмерным электронным спектром
7.1 Образцы
7.2 Экспериментальные результаты
7.3 КЭХ в наклонном магнитном поле
7.4 Температурные зависимости проводимости Схх в минимумах и в максимумах
7.5 Обсуждение
8 Квантовые поправки к проводимости в классически сильном магнитном поле
8.1 Квантовые поправки к проводимости ЗБ монокристаллов висмута, легированного теллуром
8.2 Квантовые поправки к проводимости пленок п-СаАв

9 Влияние поверхности на проводимость
9.1 Статический скин-эффект в висмуте в наклонном магнитном поле
9.1.1 Теория
9.1.2 Образцы и методика
9.1.3 Экспериментальные результаты
9.1.4 Обсуждение
9.2 Квантовые осцилляции проводимости вблизи поверхности висмута
9.2.1 Метод измерений и образцы
9.2.2 Экспериментальные результаты
9.2.3 Обсуждение
Заключение
Список литературы
Приложения
А. Диэлектрическая проницаемость квазиодномерного электронного газа
Б. Статический скин-эффект в висмуте

Интегрирование по и ведется до Т/К. Действительная и мнимая части £гг не зависят от К± (см. Приложение А), поэтому интегрирование по К±_' от 0 до оо дает
Основной вклад от первого слагаемого вносят ш и Кг, удовлетворяющие условию ш — Кгур < 1/т. В этой области е'гг/е"г нечетно по отношению К СО — КгЬр И |е'2/е"г| — 1) если к0 (см- Приложение А). Поэтому агс1д(£'гг,/е"г) можно отбросить. В результате имеем
Квазиодномерные локализационные эффекты подавлены и проводимость описывается формулой Друде при (А(р2) тг, т. е
Основной вклад в сбой фазы вносят флуктуации с (ш — урКг) 1/т0, т. е. взаимодействие электрона с близкими ему по скоростям другими электронами. Отношение изменения кинетической энергии электрона за время т к потенциальной энергии АЕ/еФ ~ Кг1о ~ Тто/Н 1, как отмечалось выше.
4.2 Влияние на прыжки?
Электрон-электронное взаимодействие могло бы повлиять на вероятность и длину прыжка в модели Мешкова. Для того, чтобы выяснить это, сравним величину
(см. выражения (3.5), (3.7) и (3.9)) с кулоновской энергией 2Дд ~ е2/лсггд, ' учитывая, что в квазиодномерном случае диэлектрическая проницаемость

(4.10)
(4.11)
(4.12)
А() = — ехр(-гк/10)
го го
(4.13)