Преобразование магнитостатических и сдвиговых магнитоупругих волн в ферромагнетиках на движущейся доменной границе

• Автор: Вилков, Евгений Александрович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Ульяновск
• Количество страниц: 167 с.

Содержание
Введение
1 Общие сведения и исходные модельные представления
1.1 Кубические ферромагнетики. Основные свойства
1.2 Уравнения магнитоакустихм ферромагнетика для поперечных волн с поляризацией вдоль направления вектора Ма
1.3 Сдвиговые монохроматические волны в монодоменном ферромагнитном кристалле (линейное приближение)
1.4 Тины доменных границ, модель геометрически тонкой и бесструктурной блоховской стенки, особенности ее движения
1.4.1 Типы доменных границ
1.4.2 Динамика доменных границ
1.5 Сдвиговые волны в ферромагнетике при наличии изолированной статичной блоховской стенки
1.5.1 Отражение сдвиговой волны блоховской стенкой. Представление о ФМР на сопутствующих приграничных магнитостатических колебаниях
1.5.2 Мода Пареха на статичной блоховской стенке
1.6 Магнитостатические волны в кристалле с изолированной блоховской стенкой
1.7 Механическая аналогия на примере изгибных волн в тонкой пластине
с линией шарнирного закрепления
1.8 Параметрическое нерезонансное преобразование волн на движущихся границах
2 Рефракционное взаимодействие плоских монохроматических сдвиговых волн с равномерно движущейся в ферромагнетике блоховской стенкой

2.1 Общее решение граничной задачи отражения плоской монохроматической сдвиговой волны движущейся блоховской стенкой
2.1.1 Рефракционные характеристики отраженной сдвиговой волны
2.1.2 Отражательная рефракция сдвиговой волны. Решение граничной задачи
2.1.3 Угловые зависимости модуля коэффициента отражения сдвиговой волны движущейся доменной стенкой
2.2 Безотражательное двулучепреломление сдвиговой волны уходящей доменной стенкой
2.2.1 Выбор схемы рефракции
2.2.2 Угловые зависимости коэффициентов Г, Т'
2.3 Взаимодействие изгибных волн с движущейся пинией шарнирного оттирания
2.3.1 Анализ рефракции изгибной волны движущейся линий шарнирного закрепления
2.3.2 Угловые зависимости коэффициенте» прохождения и отражения
изгибной волны
2.3.3 Особенности решения в окрестности углов в’, в*‘
2.4 Особенности взаимодействия сдвиговой волны с движущейся ДГ при нелинейном отклике спиновой подсистемы
Параметрическое преобразование сдвиговых и магнитостатических волн под влиянием бокового сноса удерживающих их блоховских стенок в ферромагнитном кристалле
3.1 Поверхностные ыагнитостатические волны на стационарно движущейся доменной стенке
3.1.1 Постановка задачи
3.1.2 Спектральные соотношения
3.1.3 Фазовые и групповые скорости ПМСВ на движущейся ДГ
3.1.4 Эффективность параметрического преобразования
3.2 Сдвиговая поверхностная волна на движущейся блоховской стенке ферромагнетика
3.2.1 Введение
3.2.2 Основные уравнения. Формулировка граничной задачи в лабораторной системе отсчета
3.2.3 Построение решении в системе покоя блоковской стенки. Вывод дисперсионного уравнения
3.2.4 Качественный анализ и приближенное решение дисперсионного соотношения
3.2.5 Численный расчет спектра СПВ на движущейся ДГ н обсуждение результатов
Заключение
Библиографии

ной скорости, ниже которой ДГ уже можно рассматривать ха к волну бегущего параметра (рис. 1.7), необходимо брать значение скорости поперечного звука, которое больше (а не меньше, как для феррмт-гранатов) уокеровского предела. Выше этой скорости стадионарный режим движения нарушается, ДГ становиться неоднородной и неодномерной [65]. Эти аномалии проявляются в зависимости скорости от внешнего поля в виде "полочек”, которые могут быть объяснены черенковсхим излучением фоноиов [65]. Аналогичные аномалии обнаружены в ортоферрите и на скорости продольного звука , значение которого больше, чем скорость поперечных волн.
Для феррмт-гранатов по аналогии с ортоферритами видимо, допустимо ограничить скорость ДГ Уд скоростью поперечного звука с* ~ 3 105 см/сек. Экспериментальные значения скорости насыщения ДГ [65] , составляющие десятхи метров в секунду и 104 см/сек подтверждают это предположение. Однако вполне строгие условия модели бегущего параметра, конечно, будут реализоваться при Уд « <Ч-Так для ЦМД в тонких пленках феррит-гранатов предельная скорость скорость ДГ приблизительно равна значению 100-200 см/сек [64], что близко к ограничению, налагаемому генерацией горизонтальных блоховсхих линий.
Не упуская все же из внимания отличие ситуаций - ЦМД в тонкой пленке и стенка Блоха в безграничном кристалле, а так же ввиду отсутствия точных экспериментальных данных об предельной скорости 180-градусных ДГ в массивных образцах ферромагнетиков, условимся допускать для полноты картины значения Уд, сравнимые со скоростью поперечного звука. Однако в части выводов предпочтение будем отдавать результатам для малых Уд: Уд << с*.
1.5 Сдвиговые волны в ферромагнетике при наличии изолированной статичной блоховской стенки.
1.5.1 Отражение сдвиговой волны блоховской стенкой. Представление о ФМР на сопутствующих приграничных магнитостатических колебаниях.
Многочисленные эксперименты (см. например [21, 56]) показывают, что при определенных условиях акустические волны могут эффективно взаимодействовать с доменными стенками. Поэтому теоретическое изучение этих явлений представля-