Взаимосвязь между микроскопическими взаимодействиями и макроскопическими свойствами некоторых соединений 3d-металлов

• Автор: Хубиев, Рамазан Хамзатович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Черкесск
• Количество страниц: 112 с. : ил

Введение
ГЛАВА 1. ОБЩИЕ ПРИНЦИПЫ ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКОГО ОПИСАНИЯ РАВНОВЕСНЫХ СВОЙСТВ КРИСТАЛЛИЧЕСКИХ МАГНЕТИКОВ И ДИНАМИКИ МАГНОН-ФОНОННОЙ СИСТЕМЫ
1.1. Введение - о термодинамической теории фазовых переходов Ландау
1.2. Выбор группы симметрии парамагнитного состояния при описании фазовых переходов в магнитном кристалле
1.3. Постулат Ландау о фазовом переходе по одному неприводимому представлению и степень его универсальности при описании фазовых переходов
1.4. Низкосимметричные фазы в магнетите
1.5. Теория «слабого ферромагнетизма» Дзялошинского
1.6. Векторные параметры порядка и их физическая роль
1.7. Динамические уравнения для описания спиновых волн в магнитоупорядоченных кристаллах
1.8. Возбуждение звука в магнитоупорядоченных кристаллах
1.9. Выводы
ГЛАВА 2. НЕКОТОРЫЕ ОСОБЕННОСТИ СИММЕТРИЙНОГО И ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОГО АНАЛИЗА МАГНИТНЫХ ПРЕВРАЩЕНИЙ В СОЕДИНЕНИЯХ Зб-МЕТАЛЛОВ
2.1. Введение
2.2. Об одном новом подходе к проблеме выбора группы симметрии парамагнитной фазы
2.3. Симметрия распределения электронной плотности в атоме при учете релятивистских взаимодействий
2.4. Концепция «мягкой» моды при описании магнитных фазовых переходов..
2.4.1. Магнитная и кристаллохимическая симметрия парамагнитной фазы

2.4.2. Выбор критического параметра порядка и симметрия изотропных антиферромагнитных фаз
2.4.3. Симметрия анизотропных антиферромагнитных фаз
2.4.4. Магнитная структура анизотропных фаз
2.5. О возможности тороидного магнитного упорядочения в соединениях со структурой корунда
2.6. Трансформационные свойства параметра порядка, описывающего симметрию магнитных и кристаллических фаз магнетита [90]
2.7. О возможности вторичного ферромагнитного упорядочения обменной природы.'
2.8. Выводы
ГЛАВА 3. ДИНАМИКА МАГНИТОУПОРЯДОЧЕННЫХ КРИСТАЛЛОВ
3.1. Введение
3.2. Аналог уравнения Ландау-Лифшица для многокомпонентного параметра порядка
3.3. Особенности поведения спектра магнитоупругих волн в обменных ферромагнетиках вблизи температуры релятивистского фазового перехода
3.3.1. Основные уравнения динамики магнон-фононной системы
3.3.2. Линеаризация динамических уравнений
3.3.3. Анализ дисперсионных соотношений. Температурная зависимость ширины спин-волновой щели
3.3.4. Выводы
Заключение
Литература.

можно представить в виде суммы конденсатнойи флуктуационной частей ф{г,О
Ч/(г,0= 1](г,{) + ф(г ,г) (2.2)
Среднее значение поля Ч/(д,Г)с функцией распределения Г,{Л'(г,/)} как раз равно конденсатной части?7(?,0 , а среднее значение от ф{г 7) равно нулю. Можно сказать, что 7(г ,0 соответствует обычному параметру порядка теории Ландау, а случайное поле ф(г, Г) означает флуктуационную добавку к нему. В то время, как параметр порядка отличен от нуля только в
упорядоченной фазе, флуктуационное поле отлично от нуля как выше точки перехода, так и ниже ее. При этом, отличен от нуля и флуктуационный потенциал Р (г , / ) .
Обратимся к магнетикам. В , этом случае, 1)(г,/) и ф{г ,7) -
многокомпонентные величины, преобразующиеся по некоторому представлению магнитной группы симметрии парамагнитной фазы. При этом, конденсатная часть Т){г,/) получается путем обычной минимизации неравновесного потенциала Ландау, инвариантного относительно группы симметрии парамагнитной фазы. Флуктуационная часть параметра порядка не имеет выделенного направления в пространстве параметра порядка. Полный потенциал зависит из инвариантных комбинаций, составленных из компонент полного поля Ч/(?Л). Выше точки Кюри = 0 и остается только
флуктуационная часть потенциала. Можно считать, что в различных частях магнитного кристалла возникают и 'исчезают гетерофазные флуктуации всех возможных низкосимметричных фаз. Инвариантность парамагнитной фазы относительно группы симметрии в х 0(3) или 01' означает в таком случае не отсутствие спина на узле, а разбиение кристалла на флуктуационные домены,