+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Преобразование широкополосного нелазерного излучения в нелинейных оптических кристаллах на кубичной нелинейности

  • Автор:

    Кравченко, Ольга Владимировна

  • Шифр специальности:

    01.04.05

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    1999

  • Место защиты:

    Хабаровск

  • Количество страниц:

    117 с. : ил.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. КОЛЛИНЕАРНЫЕ И ВЕКТОРНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ СВЕТОВЫХ ВОЛН НА КВАДРАТИЧНОЙ И КУБИЧНОЙ НЕЛИНЕЙНОСТЯХ
1.1. Коллинеарные взаимодействия световых волн на квадратичной нелинейности
1.2. Преобразование излучения с широким спектром на квадратичной нелинейности
1.3. Преобразование оптического излучения на кристаллах с кубической нелинейностью
1.4.Векторные взаимодействия при генерации оптических гармоник
1.5.Зависимость интенсивности преобразованного излучения от характеристик нелинейных оптических кристаллов
ГЛАВА 2. КОЛЛИНЕАРНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ СВЕТОВЫХ ВОЛН В КРИСТАЛЛЕ НА КУБИЧНОЙ НЕЛИНЕЙНОСТИ
2.1. Коллинеарный синхронизм в одноосных и двухосных кристаллах
2.2. Спектральная и угловая ширина синхронизма
2.3. Свободная и вынужденная третья оптическая гармоника
2.4. Интенсивность излучения третьей оптической гармоники
2.5. Экспериментальные исследования оптической гармоники в нелинейных кристаллах
ГЛАВА 3. ВЕКТОРНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ В НЕЛИНЕЙНЫХ ОПТИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛАХ НА КУБИЧНОЙ НЕЛИНЕЙНОСТИ
3.1. Углы векторного синхронизма при взаимодействии волн с одинаковыми частотами
3.2. Фазовый синхронизм при векторных взаимодействиях световых волн
ГЛАВА 4. ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ С ШИРОКИМ СПЕКТРОМ В ОПТИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛАХ НА КУБИЧНОЙ НЕЛИНЕЙНОСТИ.
КОЛЛИНЕАРНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ
4.1. Преобразование излучения в третью оптическую гармонику в кристаллах для взаимодействий типа ооо-»е и еее-Ао
4.2. Преобразование излучения в третью оптическую гармонику в кристаллах для взаимодействий типа оое—>о, оое->е, оее—>е, оее—>о
4.3. Управление спектрами преобразованного излучения за счет изменения поляризации основного излучения
ГЛАВА 5.ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ С ШИРОКИМ СПЕКТРОМ В ОПТИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛАХ НА КУБИЧНОЙ НЕЛИНЕЙНОСТИ. ВЕКТОРНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ
5.1. Преобразование широкополосного излучения в оптических кристаллах при фиксированных направлениях волновых векторов К,Кг, Кз
( частотные спектры)
5.2. Преобразование широкополосного излучения в оптических кристаллах при заданных значениях частот йь(02 и ш3 (угловые векторные спектры)
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ВВЕДЕНИЕ
Прогресс в развитии нелинейной оптики [1-29] открыл широкие возможности практического применения этой области оптики в различных целях в квантовой электронике, физике, приборостроении, неразрушающих исследованиях и контроле. Эффект преобразования излучения в оптические гармоники положен в основу оптических приборов, преобразователей частоты лазерного излучения [14,15], преобразователей изображения из инфракрасной области спектра в видимую [24], параметрических генераторов света [7], измерителей длительности сверхкоротких импульсов света [9]. Оптические приборы, созданные на основе преобразования частот излучения в нелинейных кристаллах, предназначены для решения практических задач, таких как каскадное преобразование частоты лазерного излучения (удвоители и утроители частоты), преобразования изображения при использовании в качестве накачки немонохроматического излучения (нелинейные тепловизоры) [14-25].
При разработке и конструировании этих оптических приборов необходима новая научная информация о нелинейных оптических процессах, происходящих в кристаллах при воздействии на кристаллы мощного излучения [2]. Вызывает значительный интерес исследование влияния немонохроматичности (широкополосное™) излучения на нелинейные оптические процессы [14,20]. Оказалось возможным преобразование по частоте в нелинейных оптических кристаллах нелазерного широкополосного теплового излучения [22,23]. Эффективность преобразования в этом случае оказалось не ниже, а иногда даже выше по сравнению с преобразованием лазерного излучения при одинаковых условиях эксперимента. Такая высокая эффективность преобразования обусловлена возможностью перекрестных векторных и частотных взаимодействий световых волн [16,17].Все предыдущие теоретические и экспериментальные работы по преобразованию излучения с широким спектром выполнены для кристаллов с квадратичной нелинейностью. Таким образом, данное направление исследований является новым, перспективным и его можно назвать

oee->o n“ (0C) = (Зпш - л “).
Расчеты углов коллинеарного синхронизма произведены для всех охарактеризованных в главе 1 кристаллов КТР, LFM, LUO3, LiNbC>3, ADP, KDP, СаСОз. Для большинства кристаллов углы коллинеарного синхронизма представлены в виде перестроечных кривых - зависимости 9С от длины волны X падающего (основного) излучения. В работах [28,31,91] приведены значения углов коллинеарного синхронизма для третьей гармоники, конкретно для данной длины волны для одноосных кристаллов СаСОз, ЫЮ3. В статье [59] уже приводились некоторые зависимости угла фазового синхронизма 0 от длины волны X для кристалла КТР для третьей гармоники.
В кристалле КТР условию коллинеарного синхронизма (2.1) удовлетворяют шесть типов взаимодействий. На рис. 2.1 и 2.2 приводятся перестроечные характеристики для взаимодействий: еее—>о в плоскостях XZ,YZ (кривые 3,4), оее—>о в тех же плоскостях (кривые 1,2). Все кривые имеют одинаковую форму. Видно, что коллинеарный фазовый синхронизм реализуется в определенных диапазонах длин волн от 1,3 до 4,5 мкм. Основное излучение и преобразованное в третью гармонику попадает в область прозрачности кристалла. Девяностоградусный синхронизм наблюдается на границах диапазонов длин волн коллинеарного синхронизма. Нижние границы углов коллинеарного синхронизма для кривых 1-4 соответственно равны: 59°; 50°,45°; 38°.
На рис. 2.2 приведены рассчитанные зависимости 0С от X для взаимодействий оое—>е (кривая 1) и ооо-»е (кривая 2) в плоскости XY. Коллинеарный синхронизм для этих взаимодействий осуществляется во всевозможных направлениях. Диапазон длин волн синхронизма X для оое-з-е взаимодействия равен
1.46 з- 1,6 мкм, девяностоградусный синхронизм наблюдается при длине волны
1.46 мкм. С ростом длины волны угол синхронизма уменьшается до нуля. Для взаимодействия ооо->е диапазон длин волн синхронизма находится в другой области 4,4 з- 4,6 мкм.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.189, запросов: 967