Численное решение задач электромагнитного рассеяния на неосесимметричных телах методом дискретных источников

• Автор: Дмитренко, Анатолий Григорьевич
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 337 с.

0 главлен ие
1 Вариант метода дискретных источников для решения
задач электромагнитного рассеяния на трёхмерных не-
$сеснмметричных идеально проводящих телах и особенности его использования
1.1 Формулировка задачи и метод её решения
1.2 Теоретическое обоснование метода
1.3 Численный анализ различных способов определения дшзольных моментов
1.4 Итерационные методы определения дипольных моментов
1.5 Влияние положения вспомогательной поверхности на точность решения задачи рассеяния
1.6 Некоторые особенности сходимости итерационного процесса метода сопряжённых градиентов
1.7 Влияние взаимного расположения точек размещения диполей и точек коллокации на точность решения задачи рассеяния
1.8 Влияние плотности размещения диполей и точек кол-локации на точность решения задачи рассеяния и сходимость итерационного процесса
1.9 Влияние волновых размеров тела на точность решения задачи рассеяния и сходимость итерационного процесса
1.10 Влияние резонанса области, заключенной внутри вспомогательной поверхности, на характеристики рассеянного поля
1.11 Сравнение результатов расчёта характеристик рассеяния с результатами строгих решений и результатами других авторов

1.12 Влияние отклонений формы тела от осесимметричной
на величину бистатического сечения рассеяния
1.13 Основные результаты и выводы
2 Численное исследование процессов электромагнитного
рассеяния на трёхмерных импедансных телах
2.1 Формулировка задачи и метод её решения
2.2 Теоретическое обоснование метода
2.3 Сравнительный анализ эффективности функциональных систем различного тина
2.4 Сравнение результатов расчета характеристик рассеяния с известными результатами
2.5 Влияние характера импеданса на вариации бистатиче-ских сечений рассеяния, возникающие при деформации рассеивателя
2.6 Влияние характера и величины поверхностного импеданса на характеристики рассеянного ноля
2.7 Основные результаты и выводы
3 Рассеяние электромагнитных волн на трёхмерных магнитодиэлектрических и киральных телах
3.1 Формулировка задачи и метод её решения
3.2 Полнота и линейная независимость функциональной системы метода
3.3 Влияние взаимного расположения вспомогательных поверхностей на точность решения задачи рассеяния
3.4 Влияние плотности размещения диполей и точек кол-локации на точность решения задач рассеяния
3.5 Сравнение результатов расчета характеристик рассеяния с результатами строгих решений и результатами других авторов
3.6 Влияние материальных параметров рассеивателей на вариации бистатических сечений рассеяния, возникающие при деформации рассеивателей
3.7 Влияние киральности объектов на их рассеивающие свойства
3.8 Основные результаты и выводы

4 Электромагнитное рассеяние на трёхмерных идеально проводящих телах, покрытых магнитодиэлектрическими и киральньши оболочками
4.1 Формулировка задачи и метод её решения
4.2 Влияние взаимного расположения вспомогательных поверхностей на точность решения задач рассеяния на структурах с оболочками
4.3 Сравнение результатов расчета бистатических сечений рассеяния некоторых структур с диэлектрическими оболочками с результатами других авторов
4.4 Влияние формы структуры на её рассеивающие свойства275
4.5 Влияние киральности оболочек на рассеивающие свойства покрытых ими структур
4.7 Влияние толщины поглощающих хиральных оболочек
на бистатичесхие сечения рассеяния
4.8 Основные результаты и выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

нерезонансной поверхности и указали схему доказательства этой теоремы. Ниже, используя эту схему, мы покажем,, что условия (1.27) также приводят к равенству нулю функции (1.28) в Д-, откуда.в соответствии с Леммой следует замкнутость (а вместе с ней и полнота) функциональной системы (1.22).
Итак, пусть имеют место соотношения (1.27). Покажем, что /= 0 на 5.
В развернутом виде соотношения (1.27) переписываются:
/5 {» х {(^/^)гоімЛоім5(^=(М,Мп,в)егт(МПіг))}} ТіМз) ёз = 0,
от = 1,2 , п = 1,2... , (1.30)
где в явном виде подчеркнуто, что дифференциальные операции выполняются по координатам точки і/я Є 5.
Используя свойство круговой перестановочности сомножителей смешанного произведения и опуская несущественный в данном случае множитель получаем
]3 тоіМєтоіМє(фе{Мз, Мп,г)етт(МПуЄ))І(Мз) <& = о, (1.3.1)
от = 1,2 , п = 1,2... ,

1(Мз) = пх Т(Мз). (1.32)
Введем В А функцию
Я7т(М) = [ го%м3тоім3(Фе(Мз,М)етт(М))І{Мз) М Є Д(1.33)
от = 1,2 ,
где еТт(М), т = 1,2- независимые векторы, касательные к поверхности, подобной 5, проведенной через точку М. В силу (1.31) для Шт(М) имеют место условия
Жт(Мп,е) = 0, от =1,2 , г» = 1,2,... . (1.34)
Так как множество {МПуа}'£=,1 всюду плотно на Бг, из (1.34) следует, что
¥т(М) = 0, от -1,2 на Зе. (1.35)
Покажем теперь, что в (1.33) можно перейти от дифференциальных операций по координатам точки Мз к дифференциальным опе-рациям но координатам точки М, что позволит вынести дифференциальные операции из-под знака интеграла.