Электродинамика сетчатых структур

• Автор: Акимов, Валерий Петрович
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 246 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ

ВВЕДЕНИЕ
1. УСРЕДНЕННЫЕ ГРАНИЧНЫЕ УСЛОВИЯ ДНЯ СЕТОК ИЗ НЕОРТОГОНАЛЬНО ПЕРЕСЕКАЮЩИХСЯ ПРОВОДНИКОВ, РАСПОЛОЖЕННЫХ В ОДНОРОДНЫХ СРЕДАХ
1.1. Постановка задачи и общие соотношения
1.2. Векторный потенциал усредненных токов
1.3. Определение квазистатической составляющей поля 2?
1.4. Усредненные граничные условия (УГРУ)
1.5. Обобщение метода, на более редкие сетки
1.6. Анализ У ГРУ для некоторых частных случаев
2. ДИФРАКЦИЙ ПЛОСКИХ ВОЛН НА ПРОВОЛОЧНЫХ СЕТКАХ
2.1. Постановка задачи и основные соотношения
2.2. Коэффициенты отражения, и прохождения
2.3. Отражательные свойства сеток с неортогональной формой ячеек
2.3.1. Сетки с, малым периодом ( Ьо «А )
2.3.2. Сетки, период которых сравним с длиной волны
( Ь0<Л )
2.4. Рассеяние волн "редкими" сетками ( Ьа >А )
2.4.1. Определение токов в проводниках
2.4.2. Поле, рассеянное сеткой
2.4.3. Коэффициенты отражения. Экспериментальная проверка результатов
3. ДИФРАКЦИЯ СФЕРИЧЕСКИХ ВОЛН НА СЕТЧАТЫХ СТРУКТУРАХ
3.1. Горизонтальный диполь над сеткой из параллельных проводников
3.1.1. Мнимое изображение диполя

3.1.2. Поле и входное сопротивление диполя
3.1.3. Входное сопротивление горизонтального электрического вибратора
3.2. Вертикальный электрический диполь над плоской сеткой с
квадратными ячейками
3.2.1. Мнимое изображение диполя
3.2.2. Поле вблизи поверхности сетки и входное сопротивление диполя
3.3. Вертикальный электрический диполь над сеткой из радиальных проводников
3.3.1. Постановка задачи и общие соотношения
3.3.2. Ноле, создаваемое системой диполь-сетка
3.3.3. Входное сопротивление диполя
3.4. Электрический диполь в центре сферического сетчатого
экрана
3.4.1. Постановка задачи и основные соотношения
3.4.2. Определение коэффициента проницаемости сетчатого экрана в "нерезонансном" случае
3.4.3. Определение коэффициента проницаемости сетчатого экрана в "резонансных" случаях
3.4.4. Резонансы более высоких порядков
3.4.5. Расчеты и анализ результатов
3.4.6. Экспериментальная проверка результатов
4. УСРЕДНЕННЫЕ ГРАНИЧНЫЕ УСЛОВИЯ ДЕЯ СЕТОК ВБЛИЗИ Г'РАНИЦ
РАЗДЕЛА СЛОИСТЫХ СРЕД
4.1. Сетка вблизи границы раздела двух сред
4.1.1. Мнимые изображения линейного тока и заряда, расположенных вблизи границы раздела
4.1.2. Усредненные граничные условия с учетом влияния границы раздела
4.2. Сетка вблизи тонкой диэлектрической пластины

4.2.1. Мнимое изображение линейного тока и заряда, расположенных вблизи тонкой диэлектрической пластины
4.2.2. Усредненные граничные условия для сетки с учетом влияния диэлектрической пластины
5. ЭКРАНИРУЮЩИЕ СВОЙСТВА СЕТОК, РАСПОЛОЖЕННЫХ В СЛОИСТЫХ
СРЕДАХ
5.1. Сетка с ячейками неортогональной формы вблизи границы раздела двух сред
5.2. Сетка вблизи тонкого диэлектрического слоя
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

1.5. Обобщение метода УТРУ на более редкие сетки
В предыдущем разделе получены усредненные граничные условия для сеток с неортогональной формой ячеек в предположении, что сетка является "густой", т.е. период сетки мал по сравнению с длиной волны возбуждающего источника (стороннего поля). В этом случае вполне очевидным является представление функции Грина полей ближайших проводников без учета запаздывания. Однако, на практике часто возникает необходимость расчета устройств на основе проволочных сеток, когда стороннее поле медленно меняется от ячейки к ячейке сетки, а период сетки сравним с длиной волны. Если условия таковы, что в спектре рассеянного сеткой поля не появляются высшие пространственные гармоники, т.е. период сетки удовлетворяет условию, о,Ь<Л при медленном
изменении стороннего поля, то метод усредненных граничных условий также может быть использован для расчета [24], если учесть запаздывание при определении полей, наводимых ближайшими проводниками на поверхности рассматриваемого проводника.
Вообще говоря, при идеальном контакте между проводниками в точках их пересечения скачки токов в узлах не будут малыми величинами, и "сглаживание" токов может привести к существенной погрешности. Однако, если предположить, что контакт между проводниками отсутствует, (или плохой), скачки токов будут отсутствовать (либо будут малыми), то можно применить обычную процедуру усреднения.
Итак, рассмотрим сетку той же геометрии, что и в предыдущих разделах (Рис.1а,б). Будем считать, что контакты в узлах сетки отсутствуют. Не повторяя подробных вычислений, приведем лишь отличительные особенности вывода граничных условий.
Для векторного потенциала, создаваемого проводниками сис-