Особенности кинетики и восстановления мессбауэровских линий поглощения систем с размытыми фазовыми переходами

• Автор: Дмитриев, Дмитрий Александрович
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Волгоград
• Количество страниц: 160 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР
§1.1 Особенности обработки спектров ГРС
§1.2 Описание мессбауэровского спектрометра
МС1101Э
§ 1.3 Размытые фазовые переходы
ГЛАВА 2. ИССЛЕДОВАНИЕ УСТОЙЧИВОСТИ МЕТОДОВ ВОССТАНОВЛЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ
СПЕКТРОВ
§2.1 Математическая обработка дискретных модельных и
калибровочных спектров
§2.2. Решение обратных задач ГРС методом регуляризации Тихонова с быстрым преобразованием Фурье
§2.3 Восстановление функции плотности мессбауэров-ских параметров при неизвестной физической модели (ядра интегрального уравнения). Методика определения типа уширения
§2.4 Исследование устойчивости и областей сходимости
разработанных методов
ГЛАВА 3. РЕДУКЦИЯ ЗА ФУНКЦИЮ ИСТОЧНИКА,
АППАРАТНУЮ ФУНКЦИЮ
§3.1 Области применения метода редукции мессбауэровского сигнала за аппаратную функцию
§3.2 Интерпретация и обработка экспериментального спектра мелкодисперсного образца Ге2Оз.при редукции за аппаратную функцию

§3.3 Проверка метода двойной редукции на
примере обработки модельных спектров
§3.4 Обработка экспериментального спектра мелкодисперсного образца Ре203 при редукции за аппаратную
функцию и функцию источника
ГЛАВА 4. ОСОБЕННОСТИ КИНЕТИКИ РАЗБАВЛЕННОЙ
ИЗИНГОВСКОЙ СИСТЕМЫ
§4.1 Описание модели
§4.2 Основные полученные результаты в случае разбавления “без изинговских свойств”
§4.3 Основные полученные результаты в случае разбавления “с изинговскими свойствами”
§4.4 Обсуждение основных результатов и выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ 1 Система доплеровской модуляции для выбора диапазона скоростей
ПРИЛОЖЕНИЕ 2 Алгоритмы и тексты программ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

ВВЕДЕНИЕ
Физические явления, обусловленные фазовыми переходами (ФП), которые сопровождаются спонтанным появлением или изменением параметра порядка (спонтанная поляризация, спонтанная намагниченность, величина смещения кристаллических ионов) при ФП, к настоящему времени являются одной из центральных парадигм в современной физике, и непрерывно привлекают внимание исследователей. Методы экспериментального изучения ФП в настоящее время хорошо развиты и основываются на таких эффектах, как ЯМР, ЭПР, ЯГР, низкочастотная и инфранизкочастотная спектроскопия [1-5] и др.
Теоретические методы исследования, которые условно приводят к феноменологическим и микроскопическим теориям, в настоящее время после создания флуктуационной теории ФП [6], и разработки методов ре-нормгруппового анализа [7] находятся в удовлетворительном согласии с экспериментальными данными. В то же самое время необходимо отметить, что имеющееся согласие относится в основном к свойствам не реальных (т.е. обладающих различными дефектами, примесями, конечными размерами и др.) кристаллов, а “идеализированных” кристаллов, обладающих как правило регулярной упорядоченной структурой. Изучение влияния примесей и дефектов в настоящее время ведётся лишь на основе выявления физических характеристик одиночных примесей и дефектов и не учитывает возможные коллективные эффекты, которые могут возникнуть в вышеупомянутом случае. Неадекватность такого подхода наиболее наиболее ярко выражаются при изучении кристаллов с “размытым” ФП. “Размытый” ФП характеризуется сильным расширением максимума диэлектрической проницаемости е' (магнитной восприимчивости //') в зависимости от температуры при сегнетоэлектрическом (ферромагнитном) ФП и тем, что спонтанная поляризация (намагниченность) при нагревании не обращается в ноль и сохраняет заметную величину, даже выше температуры максимума е' (// ). К веществам, испытывающим “размытый” ФП

желательно обеспечить такое «сгибание» инверсной передаточной функции I/ Ьр (со), соответствующей точному решению, при котором передаточная функция восстанавливающего фильтра Ьав = К(со,а)/ Цсо) стремится к нулю при приближении а> к граничной частоте сог (рис. 1.1). Этому отвечает стабилизирующий множитель вида [61]

LF(oo) [
К(со,<х) = -~
bF(co) + aQ(co)
которому соответствует следующая передаточная функция восстанавливающего фильтра:
1ва И = Г7
I L (со) I + aQ(co)
Здесь |z/( а) Q(°)) > 0 при соф 0 и Q( 0) > 0;
б) при достаточно больших | со | Q(co) > С > 0;
в) для всякого а > 0 передаточная функция восстанавливающего фильтра принадлежит Ь2 (-°°,с°).