Измерение углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля

• Автор: Швырев, Борис Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 171 с.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
1. ИЗМЕРЕНИЕ УГЛОВОГО ПОЛОЖЕНИЯ ИСТОЧНИКА ИЗЛУЧЕНИЯ ПО ПОЛЯРИЗАЦИОННОЙ СТРУКТУРЕ ПОЛЯ ВОЛН ОТРАЖЕННЫХ ИЛИ ПРОШЕДШИХ ЧЕРЕЗ ИЗОТРОПНУЮ НЕОДНОРОДНОСТЬ СРЕДЫ
1.1. Методы измерения углового положения источника излучения
1.2. Синтез алгоритма обработки поляризационной структуры поля волн отраженных или прошедших через изотропную неоднородность среды
1.3. Анализ характеристик алгоритма измерения углового положения источника излучения по поляризационной
структуре поля волн отраженныйяй прошедших через изотропную неоднородность среды
1.4. Экспериментальное измерение углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля волн отраженных или прошедших через изотропную неоднородность среды
1.5. Выводы
2. ИЗМЕРЕНИЕ УГЛОВОГО ПОЛОЖЕНИЯ ИСТОЧНИКА ИЗЛУЧЕНИЯ ПО ПОЛЯРИЗАЦИОННОЙ СТРУКТУРЕ ПОЛЯ ВОЛНЫ ПРОШЕДШЕЙ ИОНОСФЕРНУЮ ПЛАЗМУ
2.1. Модель сигнала, прошедшего через ионосферу
2.2. Синтез алгоритма обработки поляризационной структуры
поля волны прошедшей ионосферную плазму
2.3. Анализ характеристик алгоритма измерения углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля волны для различных каналов
ионосферного распространения

2.4. Экспериментальные измерения углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля волны
прошедшей ионосферную плазму
2.5. Статистическая модель сигнала отраженного спорадическим
слоем Е ионосферы
2.6. Выводы
3. ИЗМЕРЕНИЕ УГЛОВОГО ПОЛОЖЕНИЯ ИСТОЧНИКА ИЗЛУЧЕНИЯ
ПО ПОЛЯРИЗАЦИОННОЙ СТРУКТУРЕ ПОЛЯ ВОЛНЫ
ПРОШЕДШЕЙ ОГРАНИЧЕННУЮ МАГНИТОАКТИВНУЮ
ПЛАЗМУ
3.1. Модель сигнала прошедшего ограниченную
магнитоактивную плазму
3.2. Синтез алгоритма оптимальной обработки поляризационной структуры поля волны прошедшей ограниченную
магнитоактивную плазму
3.3. Анализ характеристик алгоритма измерения углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля волны для различных режимов ограниченной магнитоактивной плазмы
3.4. Экспериментальное измерение углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля волны
прошедшей ограниченную магнитоактивную плазму
3.5. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ВВЕДЕНИЕ
Измерение углового положения источника излучения обычно выполняют, оценивая положение эквифазной поверхности путем измерения зна-> чения фаз поля в различных точках приемной антенны. Производными методами являются амплитудно-фазовый метод, амплитудный метод и его разновидности метод максимума, метод минимума, равносигнальный метод Точность оценки углового положения источника излучения определяется отношением длины волны к размеру апертуры приемной антенны. Поэтому для измерения углового положения источника излучения с высокой точностью требуется антенна большого в длинах волн размера. Большие размеры антенн приводят к проблемам создания их конструкций, которые должны удовлетворять требованиям по точности изготовления, механическим нагрузкам и т.д.
Кроме этого имеют место ограничения по точности принципиального характера, когда размеры приемной антенны (или антенного комплекса) соизмеримы с дальностью до источника излучения. В этом случае, из-за кривизны волнового фронта источника излучения, точность оценки углового положения источника излучения уменьшается.
Другой способ измерения углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля его волны предварительно, до регистрации, прошедшей через изотропную или анизотропную неоднородность среды. В этом способе отношение длинны волны к поперечным размерам приемной антенны уже не является фактором, определяющим точность оценки углового положения, а зависит от разности действия среды на компоненты вектора электромагнитного поля ортогонального поляризационного базиса. Здесь, неоднородная среда, которая помещается на пути между источником излучения и приемной антенной, выполняет роль трансформа-

Найдем потенциальную точность оценки углового положения источника, воспользовавшись (1.53).
Подставим (1.30) в (1.47) и получим

(1.54)

[41 х2(С08(5Л-1 ~ л-г) + [4
4 [ЫЫМ-ИОу!

! — (Ру 2 )] ’
™(<Ру -<Ру2
4/ -|Ас(<)|> [4/ - 4()|’ Ь1=<Ру(в1)’ 1=1Л-
Найдем дисперсию оценки углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля волны отраженной или прошедшей через изотропную неоднородность.
Частная производная второго порядка (1.54) равна:
ГЪг
дву дв

дву дв

дву дву
(1.55)

дв УУд
44М44М
дву дв2

&№*(<%
щ а&2

вР'уЩ06уЩ
дву д&1
со 9у{д)-(ру{)-
1441 ру{(Ь )| соберу (£)) - <ру ($2 ))
д(ру{в])дфу{&1)
дву дву