+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Взаимодействия света с физическими полями в волноводно-оптических структурах в ниобате лития

  • Автор:

    Шандаров, Владимир Михайлович

  • Шифр специальности:

    01.04.03

  • Научная степень:

    Докторская

  • Год защиты:

    1997

  • Место защиты:

    Томск

  • Количество страниц:

    324 с. : ил.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы

томский государственный университет систем
УПРАВЛЕНИЯ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ
На правах рукописи
ШАНДАРОВ ВЛАДИМИР МИХАИЛОВИЧ
ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ СВЕТА С ФИЗИЧЕСКИМИ ПОЛЯМИ В ВОЛНОВОДНО - ОПТИЧЕСКИХ СТРУКТУРАХ В НИОБАТЕ ЛИТИЯ
(01.04.03 - радиофизика)
Диссертация на соискание ученой степени доктора физико - математических наук
Томск - І
СОДЕРЖАНИЕ
Введение
1. Планарные оптические волноводы в ниобате лития
1.1, Профили показателей преломления и поля волноводных
мод градиентных оптических ВОЛНОВОДОВ
1.1.1. Профили показателя преломления планарных оптических волноводов, формируемых д иффузией Примеси из слоя конечной толщины
1.1.2. Поля мод в градиентном волноводе с профилем показателя преломления п(!) ~ сЪ~%
1.1.3. Численный метод нахождения полей мод планарных градиентных волноводов
1.2, Базовые (однокомпонентные) волноводные структуры в
ниобате лития
1.2.1. Формирование оптических волноводов в ниобате лития методом высокотемпературной диффузии примесей
1.2.2, Планарные волноводы в ниобате лития, формируемые высокотемпературной диффузией титана
1.2.3, Планарные волноводы 1ЖЬОз:Ре. Параметры процесса диффузии и характеристики волноводных структур
1.2.4. Протонообменные оптические волновода Н+ :ШЬОз
1.3, Оптические волноводы, формируемые в ниобате лития методами многокомпонентного легирования,
1.3.1. Общие замечания о требованиях к характеристикам отдельных технологических процессов при формировании волноводов методами многокомпонентного легирования
1.3.2. Оптические волновода ЫКЬОзПлгРе
1.3.3. Оптические волновода, формируемые в ЫИЬОз последовательной диффузией Т1 и Си
1.3.4. Оптические волноводы ШЬОз:Ре:Си

1.3.5. Планарные волноводы Н Л ІіНЬОз:Ті
1.3.6. Волноводы Н+:Си:ЬіКЬОз:Ті, Н+:Ре:ЬіМЬОз:Ті, полученные ионным обменом в расплавах смесей бензойной кислоты с солями и окислами металлов
Зависимость фоторефрактивных характеристик оптических
волноводов в ниобате лития от типа легирующих примесей
Л. Влияние неоднородности фоторефрактивных свойств в
волноводной области на структуру наведенных электрических полей при формировании фоторефрактивных решеток
2.1.1. Уравнение для потенциала наведенного поля при формировании фоторефрактивных решеток в планарном волноводе с неоднородностью фоторефрактивных свойств
2.1.2. Структура наведенных полей на начальном участке записи в волноводе ЫМЪОдРе У среза
2.1.3. Структура наведенных нолей фоторефрактивной решетки в стационарном режиме
2.2, Особенности фоторефрактивных характеристик различных
волноводных структур в ниобате лития
2.2.1. Методики исследования фоторефрактивных характеристик планарных волноводов
2.2.2. Особенности проявления фоторефрахтявного эффекта в оптических волноводах ЫМЬОзЛ!
2.2.3. Фоторефрактивные характеристики планарных волноводов ІІКЬОз'.Ре
2.2.4. Фоторефрактивные характеристики волноводов ІіМЬОдТігСа
2.2.5. Особенности фоторефракции в волноводах ЫМЪОз:Ре:Си, .Л
2.2.6. Особенности фоторефрактивных характеристик планарных волноводов Н+:Си;1лМЬОз;Т1,
2.2.7. Фоторефрактивные характеристики оптических волноводов Н+:Ре:їіічЬОз:Ті

функций определялся из вида экспериментально измеренного спектра Кт , т.е. е учетом характера зависимости от’ номера-мед' т межмодовых расстояний оМщ = (Кга - Кш+1). Параметры профилей ГШ определялись при этом подгонкой расчетных спектров Мга, получаемых в процессе нахождения полей, к экспериментально измеренным. Пример использования численного метода при расчетах полей ТБ мод волновода с ППП вида сй-Ду) представлен на рис. 1.1.6. Параметры волновода Ап = 0,01; Ь - 4,917 А.0; 118=2,2 соответствуют значению параметра у = 7 при А,» = 0,63 мкм. Здесь же приведены распределения, найденные для волновода с данной величиной V из аналитических выражений (1.1.26). Результаты численного и аналитического расчета для мод ТЕо, ТЕ), как видно из рисунка, графически не различаются. Погрешность определения Е© максимальна для ТЕо моды при с, = 0 и составляет -5%. Средняя ее величина в диапазоне 0 < Е, < 1,8 не превышает 1%. Для ТЕ-2 моды погрешность достигает I - 2 % при 1 < % < 4 и несколько возрастает при В, > 5. В данном случае при нормировке полей также использовалось соотношение (1.1.28). Величины Кга для ТЕ мод подобного волновода, найденные из (1.1.16) и в процессе численных расчетов, составляют соответственно: Ко = 2,2059 и 2,2060; N1 = 2,2021 и 2,2022; К2 = 2,2002 и 2,2003.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.112, запросов: 967