+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Коллективные явления в магнитных наносистемах

  • Автор:

    Нефедев, Константин Валентинович

  • Шифр специальности:

    01.04.02

  • Научная степень:

    Докторская

  • Год защиты:

    2013

  • Место защиты:

    Владивосток

  • Количество страниц:

    174 с. : 32 ил.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы

Оглавление
Введение
1. Метод случайных полей обменного взаимодействия
1.1 Плотность распределения случайного поля обменного взаимодействия
1.2 Критические концентрации и перколяционные пороги
1.3 Численный расчет критических концентраций
1.4 Расчет магнитных состояний решеточных систем с дальнодействующим обменным
взаимодействием РККИ методом случайных полей обменного взаимодействия
1.5 Выводы
2. Магнитные состояния и релаксационные явления в модели Изинга
2.1 Магнитные состояния одномерной цепочки в модели Изинга
2.2 Среднеквадратичная намагниченность и релаксация
2.3 Теплоемкость бесконечной Ю системы и теплоемкость спиновой пары
2.4 Магнитное упорядочение в 20 модели системы конечного числа спинов Изинга
2.5 Среднее время обращения намагниченности в 20 системах конечного числа спинов
Изинга. Компьютерное моделирование
2.6 Выводы
3. Фазовые переходы в модели Изинга
3.1 Свойства спиновых стекол
3.2 Спиновое стекло и кластерный суперпарамагнетизм
3.3 Магнитные состояния системы спинов Изинга при температуре выше критической
3.4 Перколяция и фазовые переходы в численной двумерной модели Изинга
3.5 Макроспиновое стекло и температура блокирования
3.6 Теоретическая магнитная фазовая диаграмма бинарного сплава
3.7 Выводы
4. Макроспиновое стекло, магнитная вязкость и релаксационные процессы в системах с
дальнодействующим взаимодействием
4.1 Переход в состояние спинового стекла при диполь-дипольном взаимодействии
4.2 Магнитная вязкость, спиновое стекло и кластерный супермагнетизм
4.3 Долговременная релаксация и необратимость
4.4 Ошибка наклонения ориентационной намагниченности. Кластерная теория ориентационного
намагничивания осадков
4.5 Коллективные явления при осаждении магнитных частиц и ошибка наклонения
4.6 Выводы

5. Компьютерное моделирование и численный расчет распределения полей
взаимодействия в системах однодоменных частиц
5.1 Распределение частиц по полям взаимодействия и диаграмма Прейзаха
5.2 Случайные поля взаимодействия и фазовые диаграммы
5.3 Модель системы однодоменных частиц с диполь-дипольным взаимодействием
5.4 Метод обмена конфигурациями
5.5 Эффективное поле в системе с дальнодействующим взаимодействием
5.6 Выводы
6. Точное вычисление статистической суммы и ее свойств в модели Изинга
компьютерными методами
6.1 Статистическая сумма в одномерной модели Изинга. Разбиения и треугольник Паскаля
6.2 Параллельный сверхмасштабируемый алгоритм вычисления статистической суммы конечного
числа спинов в двумерной модели Изинга
6.3 Энергетический ландшафт ферромагнетика и спинового стекла
6.4 Выводы
7. Сверхмасштабируемое моделирование магнитных состояний
7.1 Численное моделирование распределения намагниченности наноточки
7.2 Модель МСМ-эксперимента
7.3 Взаимодействие магнитожесткого кантилевера с наноточкой
7.4 Моделирование магнитных состояний наноточки и коллективного поведения массивов
наночастиц
7.5 Реконструкция магнитных состояний по экспериментальным данным МСМ-эксперимента
7.6 Расчет распределения намагниченности наномагнетика по известному МСМ-контрасту
7.7 Моделирование обращения намагниченности 1D массива однодоменных частиц
7.8 Моделирование обращения намагниченности двумерного массива наночастиц
7.9 Компьютерная обработка СТМ изображений
7.10 Выводы
Заключение
Примечание
Список информационных источников
Приложение А
Приложение Б

Ключевые слова: МОДЕЛЬ ИЗИНГА, ФАЗОВЫЙ ПЕРЕХОД ВТОРОГО РОДА, ПАРАМЕТР ПОРЯДКА, ПАРАЛЛЕЛЬНЫЙ АЛГОРИТМ, ПРОГРАММА ЭВМ, НАНОСТРУКТУРЫ, НАНОАРХИТЕКТУРЫ, МАССИВ НАНОЧАСТИЦ, СЛУЧАЙНЫЕ ПОЛЯ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ, НАМАГНИЧЕННОСТЬ, МАГНИТНЫЕ СОСТОЯНИЯ, ВЫСОКОПРОИЗВОДИТЕЛЬНЫЕ ПАРАЛЛЕЛЬНЫЕ ВЫЧИСЛЕНИЯ,
СВЕРХМАСШТАБИРУЕМОСТЬ.
Определения
Время релаксации (от лат. relaxatio — ослабление, уменьшение) — время, необходимое для установления термодинамического (статистического) равновесия в физической системе.
Кластер (англ. cluster — скопление) — объединение нескольких однородных элементов, которое может рассматриваться как самостоятельная единица, обладающая определёнными свойствами. Конфигурация (или реализация) - уникальное состояние системы магнитных моментов, распределенных по направлениям в пространстве, которое характеризуется определенным значением спинового избытка и энергии.
Наноструктура (англ. nanostructure) — совокупность наноразмерных объектов искусственного или естественного происхождения, свойства которой определяются не только размером структурных элементов, но и их взаимным расположением в пространстве.
Наносистема - система, содержащая структурные элементы размером порядка 1-100 нм, определяющие ее основные свойства и характеристики в целом. К разряду наносистем относятся, в том числе, наноустройства и наноматериалы.
Наночастица (англ. nanoparticle) — изолированный твердофазный объект, имеющий отчетливо выраженную границу с окружающей средой, размеры которого во всех трех измерениях составляют от 1 до 100 нм.
Порог протекания (перколяционный порог) - минимальная концентрация, при которой возникает протекание.
Сверхмасштабирование - операция преобразования параллельного алгоритма для исполнения на суперкомпьютерах экзафлопсной производительности.
Спиновое стекло - состояние магнитной системы со случайным распределением спин-спиновых взаимодействий и замороженным магнитным беспорядком в системе.
Суперпарамагнетизм — форма магнетизма, проявляющаяся у ферромагнитных и ферримагнитных однодоменных частиц, магнитный момент которых может случайным образом менять направление под влиянием термодинамических флуктуаций, в отсутствии внешнего магнитного поля средняя намагниченность суперпарамагнитных частиц равна нулю. Ультрадисперсный (англ. ultradisperse) материал — ультрадисперсными называются материалы, содержащие частицы с размерами в субмикронном диапазоне, в частности, нанодиапазоне.

Для случая антиферромагнитного обмена (отрицательный обменный интеграл I), а также конкурирующих ферромагнитных и антиферромагнитных обменных взаимодействий ± J, распределенных случайным образом, средняя намагниченность не является удобным параметром порядка, поэтому роль параметра порядка играет среднеквадратичная намагниченность, которая отлична от нуля в интервале О<Т<Т{.
Сравнительный анализ рассчитанных критических концентраций в теории случайных полей обменного взаимодействия, известных значений порогов протекания в теории перколяции, а также результатов численного моделирования методом Монте-Карло 20 и ЗБ систем со случайным распределением спинов по узлам немагнитной матрицы полученных с помощью авторского программного обеспечения, позволяет сделать вывод о правильности используемого подхода [37]. Дополнительно необходимо отметить, что предлагаемый метод подтверждает отсутствие ферромагнетизма в одномерной цепочке спинов Изинга, что согласуется с известными теоретическими результатами.
Метод случайных полей обменного взаимодействия позволяет достаточно просто оценить критические концентрации, соответствующие фазовым переходам для различного типа решеток и заданного типа обменного поля. Соотношение для расчета критических концентраций рс=2/г, рассчитанное методом случайных полей обменного взаимодействия, показывает хорошее соответствие теоретических и экспериментальных данных. Правильность метода и обоснованность используемых в расчетах приближений, в дополнение к непротиворечивым в физическом смысле результатам, подтверждается близостью вычисленных значений критических концентраций к значениям порогов протекания для исследуемых решеток [36].
Рассчитаны критические концентрации, определяющие условия существования ферромагнетизма, антиферромагнетизма и спинового стекла для случая дальнодействующего знакопеременного взаимодействия между спинами и заданного типа кристаллической решетки. Показано, что знакопеременное дальнодействующее обменное взаимодействие РККИ может существенно влиять на выбор магнитного состояния.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.122, запросов: 967