Исследования тлеющего разряда в вихревом потоке газа

• Автор: Ламажапов, Хубита Доржиевич
• Шифр специальности: 01.04.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Самара
• Количество страниц: 140 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ

ВВЕДЕНИЕ
Глава 1. ОБЗОР ИССЛЕДОВАНИЙ ТЛЕЮЩЕГО РАЗРЯДА ПРИ ПОВЫШЕННОЙ ПЛОТНОСТИ ГАЗА
1.1. Основные свойства и классификация разрядов
1.2. Условия на параметры тлеющего разряда, накладываемые требованиями в различных технических применениях
1.3. Экспериментальная картина шнурования. Модели, описывающие шнурование
1.3.1. Приэлектродные неоднородности тлеющего разряда
1.4. Влияние газодинамических характеристик потока на горение тлеющего разряда
1.5. Постановка задачи
1.5.1. Обоснование усложненной постановки задачи
1.5.2. О выборе метода решения задачи
1.6. Постановка задачи 2. 27 Глава 2. ЗАКОНОМЕРНОСТИ ОБРАЗОВАНИЯ КАТОДНЫХ ПЯТЕН
2.1. Принцип наименьшего действия для газоразрядных процессов
2.2. Нормальный тлеющий разряд
2.2.1. О перемежаемости распределения плотности тока
2.2.2. О размерности распределения плотности тока
2.2.3. Оценка перколяционного порога задачи окружностей
2.3. Аномальный тлеющий разряд
2.4. Несамостоятельный тлеющий разряд
Выводы к главе
Глава 3. ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД В ТУРБУЛЕНТНОМ ПОТОКЕ ГАЗА.
Концептуальный анализ

3.1. Локальная модель
3.2. Диффузионная модель положительного столба с крупномасштабной неоднородностью в закрученном потоке газа
3.3. Модель положительного столба с диффузионно-конвективным переносом в потоке с вихревым турбулентным движением
3.3.1. Об однородности тлеющего разряда в газовом потоке с ме-зомасштабной вихревой турбулентностью
3.3.2. О возможном механизме стабилизации разряда
Выводы к главе
Глава 4. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ТЛЕЮЩЕГО
РАЗРЯДА В ВИХРЕВОМ ПОТОКЕ ГАЗА
4.1. Установка для изучения электрофизических свойств разряда
4.2. Измерение параметров газового потока
4.3. Описание электрофизических экспериментов
4.3.1 Режим однородного горения тлеющего разряда в вихревом потоке газа
4.3.2. Режим множественного пробоя
Выводы к главе
Глава 5. ПРИМЕНЕНИЕ ТЛЕЮЩЕГО РАЗРЯДА В ВИХРЕВОМ ПОТОКЕ ГАЗА
5.1. Электроразрядный СО2 - лазер с вихревым потоком газа. Описание установки и экспериментальных результатов
5.2. О применимости тлеющего разряда в вихревом потоке газа для
СО - лазера
5.3. Азотирование как способ химико-термической обработки металлических поверхностей
5.4. Механизм образования азотированного слоя и сравнительный
анализ способов азотирования

5.5. Использование тлеющего разряда в вихревом потоке для азотирования металлических поверхностей
Заключение
Литература
Приложение

так как Ek~jP (Х,У) ~ YN-
Этот результат, полученный упрощенным путем, является следствием более общей причины - наличия цепочки положительных обратных связей: локальное превышение эмиссии над фоновым рост плотности тока усиление поля над локальным участком увеличение лавинного размножения рост плотности тока. Нелинейная связь j (х,у) от у (х,у)имеет следующие важные следствия: случайная величина j (х,у) будет проявлять свойство перемежаемости, даже если случайная величина у (х,у) не имеет свойств перемежаемости. Покажем это на простом примере. Пусть распределение у (х,у) принимает только два значения у и у2: у i> у 2 , а участки с у 1 и у 2 распределены случайным образом на поверхности катода. Тогда
при средней плотности тока j mean = — < jn( у i) -нормальной плотности тока, соот-

ветствующей yi, такой чтобы
хотя у г — у 2 «у і . Покажем, что это не является следствием ступенчатости функции распределения. Для этого рассмотрим последовательность р-тых моментов случайной величины j (х,у):
где Цу) - функция распределения у. Так как плотность тока Дх,у) зависит от у(х,у) мультипликативным образом, то простые оценки показывают, что каждый последующий момент будет больше предыдущего. Это означает, что средняя плотность тока определяется не всей площадью катода, а редкими областями, в которых сосредоточен почти весь ток. Перемежаемость является общим свойством случайных полей с негауссовым распределением, которое в данном случае определяется нелинейной связью Дх,у) и у (х,у). Так как нас интересуют макси-
о <~ Jn'
(36)

8(У,)
- площадь областей с у і, весь ток будет протекать в областях су = у ь
(37)