Мониторинг околоземного космического пространства по наблюдениям космических лучей

• Автор: Луковникова, Анна Александровна
• Шифр специальности: 01.03.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2012
• Место защиты: Троицк
• Количество страниц: 139 с. : ил.

Содержание
Введение
ГЛАВА 1. Методы исследования вариаций КЛ
1.1 Уравнение вариаций космических лучей
1.2 Определение спектра по широтному эффекту
1.3 Метод моментов
1.4 Метод эффективных энергий
1.5 Метод глобальной съемки
1.6 Спектрографический метод анализа вариаций интенсивности
космических лучей
1.7 Метод спектрографической глобальной съемки
1.8 Определение дифференциального жесткостного спектра по данным
наблюдений интенсивности КЛ на мировой сети станций КЛ и
космических аппаратах
Выводы
ГЛАВА 2. Станции КЛ ИСЗФ СО РАН. Модернизация программноаппаратного комплекса и создание базы данных
2.1 Условия, необходимые для получения и публикации данных в режиме
реальном времени
2.2 Первичная обработка данных
2.2.1 Метод медианы. Редактор MedianEditor
2.2.2 Метод медианы. Редактор MedianEditorPlus
2.2.3 Метод отношений. Редактор SuperEditor

2.3 Станции КЛ ИСЗФ СО РАН в составе мировой сети нейтронных
мониторов КЛ
2.3.1 Станция КЛ ИРКУТСК, Иркутск
2.3.2 Станция КЛ ИРКУТСК 2, Восточные Саяны
2.3.3 Станция КЛ ИРКУТСК 3, Восточные Саяны
2.3.4 Станция КЛ НОРИЛЬСК, г. Норильск
2.4 Программно-аппаратный комплекс станций КЛ ИСЗФ СО РАН
2.4.1 Регистрирующая система
2.4.2 Система измерения атмосферного давления
2.4.3. Системы передачи данных
2.4.4 Система привязки точного времени
2.4.5 Антенные системы
2.4.6 Программы передачи информации в базы данных и на сервер
2.5 Базы данных и проекты с участием станций КЛ ИСЗФ СО РАН
2.6 Базы данных станций КЛ ИСЗФ СО РАН
Выводы
ГЛАВА 3. Диагностика электромагнитных полей гелиосферы по данным мировой сети станций космических лучей
3.1 Вариации жесткостного спектра и анизотропии космических лучей в период Форбуш-эффекта в июле 1982 г
3.1.1 Вариации планетарной системы жесткостей геомагнитного обрезания на различных фазах магнитной бури в июле 1982г

3.2 Вариации интенсивности космических лучей при спорадических
событиях в августе - октябре 1989 г
3.3 Вариации параметров жесткостного спектра и изменения жесткостей
геомагнитного обрезания космических лучей в ноябре 2004г
3.4 Вариации жесткостного спектра и анизотропии космических лучей в
период солнечного протонного события в январе 2005г
3.5 «Первичные» и «вторичные» эффекты в вариациях космических лучей
при солнечных протонных событиях
3.6 Наземные наблюдения интенсивности космических лучей в
мониторинге «космической погоды»
Выводы
Заключение
Список литературы

также скоростью СВ. Этот эффект должен наблюдаться для частиц, ларморовский радиус которых меньше размеров «магнитного облака» (единицы ГВ). В области меньших энергий доминируют эффекты, описываемые (1.37) и (1.38), т. к. скорость магнитного дрейфа этих частиц значительно меньше, чем для высокоэнергичных КЛ. При этом 5ср( представляется суммой 6е] и бг2, которые описывают влияние фонового ММП и поля «магнитного облака»: 8е] характеризует изменения энергии КЛ за счет градиентного и центробежного дрейфов частиц в спиралевидном межпланетном магнитном поле против индуцированного электрического поля и пропорционален напряженности ММП, 5е2 в полях корональных выбросов масс (КВМ) и пропорционален напряженности поля в КВМ и скорости СВ.
Параметры жесткостного спектра К0, <5ер 8е2, и Р определяются за каждый час наблюдений исследуемого периода.
Выводы
При определении спектра по широтному эффекту возникает следующие трудности: применение данной методики возможно только при изотропном распределении КЛ в пространстве импульсов, а возможные изменения жесткостей геомагнитного обрезания в периоды сильных магнитосферных возмущений могут привести к значительным погрешностям при определении спектра.
В методе моментов основная трудность заключается в том, чтобы система с конечным числом функций точно представляла спектр.
Применение метода эффективных энергий возможно в том случае, когда спектр вариаций представим относительно простой (например, монотонно убывающей) функцией. В противном случае возникают сложности, связанные с выбором спектра нулевого приближения, и с расходимостью итерационного процесса.