Проверка космологической модели гамма-всплесков на основе экспериментальных данных

• Автор: Литвак, Максим Леонидович
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 128 с.

ВВЕДЕНИЕ

1. Современное состояние проблемы
2. Цель, научная и практическая ценность работы
Краткое содержание работы
ГЛАВА I Общие свойства ГВ и построение на их основе моделей
1.1 Индивидуальные свойства гамма-всплесков
1.2 Введение усредненных характеристик
1.3 Модели гамма-всплесков
Выводы к главе I
ГЛАВА II Объяснение эффекта корреляции жесткости
и интенсивности в рамках галактических моделей
2.1 Эффект корреляции жесткости и интенсивности гамма-всплесков
2.2 Аппроксимация зависимости 1_одМ-1_одГтах в рамках
модели протяженного гало
2.3 Объяснение эффекта корреляции жесткость/интенсивность
в рамках модели протяженного гало
Краткий вывод к главе I!
ГЛАВА III Методика построения и
изучения усредненных профилей потока
3.1 Построение усредненного профиля потока (кривая АСЕ)
3.2 Общие свойства усредненного профиля потока
3.3 Аналитическая аппроксимация усредненного профиля потока
3.4 Методика оценки фактора растяжения между
двумя кривыми усредненного профиля потока 65
3.5 Влияние шумовых эффектов на форму усредненного
профиля потока
3.6 Статистика выборок. Оценка ошибки коэффициента растяжения
Краткие выводы к III главе
ГЛАВА V Сравнение усредненных профилей потока для всплесков ВАТвЕ с разной интенсивностью

4.1 Кривая АСЕ, как “часы" гамма-всплесков
для теста космологического растяжения времени
4.2 Сравнение результатов усреднительных
процедур полученных на базе 2В каталога ВАТвЕ
4.3 Сравнение кривых АСЕ для всплесков 4В каталога
4.4 Сравнение растяжения для групп интенсивности
3-5 относительно группы
4.5 Подведение итогов. Сравнение с другими результатами
Краткие выводы к главе IV
ГЛАВА V Проверка стандартной космологической модели на основе сравнения усредненных временных
характеристик сильных и слабых гамма всплесков
5.1 Источники гамма-всплесков в сопутствующих системах отсчета
5.2 Обобщенная модель усредненного профиля потока
5.3 Космологический тест основанный на аналитической аппроксимации кривых АСЕ
5.4 Оценка верхнего предела красного смещения
для 100 наиболее слабых всплесков
5.5 Результаты теста космологической модели
со стандартными источниками
Краткие выводы к главе V
ГЛАВА VI Космологические инварианты космических гамма-всплесков 110
6.1 Сравнение свойств гамма-всплесков
в сопутствующих системах отсчета
6.2 Спектральные параметры гамма-всплесков
6.3 Временные параметры
6.4 Введение средних космологических инвариантов

6.5 Сравнение средних космологических инвариантов
для различных групп интенсивности
Краткие выводы к главе VII
Заключение
Ссылки
далеких источников. Так как нет принципиального понимания, где находятся сами источники, с помощью такого теста можно оценить масштаб расстояний.
Известно, что в случае космологической гипотезы источники должны находиться на столь далеких расстояниях от наблюдателя, что меняются свойства пространства-времени, а значит становятся не применимы законы Евклидовой геометрии. В этих условиях временные и спектральные характеристики, определенные в сопутствующей системе координат, уже не будут таковыми в системе наблюдателя. Они будут меняться согласно космологическим преобразованиям времени и энергии:
где ДТ0 и Ео характерные времена и энергии гамма-всплеска в сопутствующей системе координат, а ДТоьэ и ЕоЬз их значения в системе наблюдателя. Величина т - красное смещение источников. На основе этих формул можно сделать следующий вывод: если источники находятся на метагалактических расстояниях, то во временных профилях слабых гамма-всплесков должно наблюдаться растяжение времени по отношению к сильным всплескам равное У=(1+2с1-,т)/(1+гьг), где гйт, и гЬг красные смещения соответствующие слабым и сильным источникам. Так как из-за большого разброса длительностей сравнение двух профилей разных всплесков не может помочь нам оценить величину У, целью применяемого статистического теста является введение средних временных характеристик.
Почти одновременно были введены две такие характеристики. Согласно первому методу, усреднение всплесков проводилось относительно момента, в котором наблюдался максимум потока. Это было связано со следующими доводами: Во-первых, на этом участке самое большое отношение сигнал/шум, так как это самая яркая часть всплеска; во-вторых, максимум всплеска соответствует некой фазе его генерации, когда наступает баланс между притоком энергии и ее излучением, то есть максимум является физически выделенной точкой. В результате предлагалась единая временная шкала для всех всплесков, у которой совмещены интервалы максимумов профилей их
АТоЬз=ЛТ0Ы
(1.3)