Формирование первичных космологических неоднородностей и температурные флуктуации реликтового фона

• Автор: Кахниашвили, Тинатин Автандиловна
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 201 с.

Содержание
Введение
1 Спектр неоднородностей плотности в моделях скрытой массы без космологической постоянной
1.1 Модель холодной скрытой массы
1.1.1 Общее описание модели
1.1.2 Потенциальные возмущения
1.1.3 Влияние бесстолкновительных безмассовых частиц
1.2 Модель горячей скрытой массы
1.2.1 Общее описание модели. Переходные функции
1.2.2 Эффект параметрического усиления
1.3 Модель смешанной скрытой массы
1.3.1 Общее описание модели
1.3.2 Характерные масштабы спектра возмущений
1.3.3 Уравнения и метод решения
2 Модель смешанной скрытой массы с ненулевой космологической постоянной
2.1 Общее описание модели
2.1.1 Уравнения и метод решения
2.1.2 Влияние космологической постоянной
2.2 Процедура нормировки спектров

2.2.1 Нормировка по данным 4-летних измерений СОВЕ
2.3 Спектр возмущений плотности Р{к)
3 Формирование крупномасштабной структуры в моделях смешанной скрытой массы с Л-членом
3.1 Безразмерный спектр неоднородностей Д2(к)
3.1.1 Область допустимых значений параметров
3.2 Массовые функции скоплений галактик
3.2.1 Модельное описание
3.2.2 Сравнение с наблюдательными данными
3.3 Температурные функции скоплений галактик
3.3.1 Зависимость температура-масса
3.3.2 Наблюдаемые температурные функции
3.3.3 Модельные температурные функции
3.3.4 Ограничение параметров
3.3.5 Среднеквадратичное значение флуктуации массы ст8
3.4 Лайман-альфа облака
3.4.1 Ограничение параметров
3.5 Обсуждение результатов
4 Температурные флуктуации РИ, обусловленные гравитационными волнами
4.1 Космологические гравитационные волны
4.1.1 Динамика гравитационных волн
4.1.2 Зависимость от параметров
4.2 С( гравитационных волн
4.2.1 Зависимость от параметров
4.3 Обсуждение результатов

5 Магнитные космологические поля и температурные флуктуации РИ, обусловленые альфвеновскими волнами
5.1 Динамика векторных возмущений
5.1.1 Бесстолкновительное затухание векторных возмущений
5.2 МГД волны во Вселенной
5.2.1 Магнитозвуковые волны
5.2.2 Альфвеновскме волны
5.3 Анизотропия РИ, вызванная альфвеновскими волнами
5.4 Обсуждение результатов
6 Температурные флуктуации РИ, обусловленные хаотическим магнитным полем
6.1 Первичное хаотическое магнитное поле
6.1.1 Спектр магнитного поля
6.2 Гравитационные волны, генерированные первичным магнитным полем
6.2.1 Динамика гравитационных волн
6.3 Анизотропии РИ, вызванная хаотическим магнитным полем
6.4 Допустимые пределы амплитуды магнитного поля
6.4.1 Инфляционные магнитные поля
6.5 Обсуждение результатов
Заключение
Приложение А
Приложение Б
Приложение В
Приложение Г

вающие переходные функции во всей области значений по к:
, Сі(к)
(1.16)
где к0 и [1 постоянные получены численным интегрирование и представ-
лены в Таблице 1.1. Точность данных аппроксимаций в области к < 100 составляет несколько процентов.
Приведенные выражения для переходных функций находятся в согласии с переходными функциями Старобинского и Сахни (1994), вычисленными
реходные функции для модели холодной скрытой массы были даны также в работе Бардин и др. (1986), но в этой последней производился учет бар-ионной составляющей,1 а зависимость от числа легких нейтрино не рассматривалась. В этом заключается главное отличие наших подходов.
Как следует из Фиг. 1.1, переходные функции практически не зависят от параметра і/, (отличие порядка 8 — 10% в интересующей нас. области). Неизменность формы переходных функций обусловлена выбранной нами нормировкой волнового числа к.
Изменение числа безмассовых нейтрино приводит к сдвигу момента равенства плотностей между нерелятивистской и релятивистской компонен-- тами, а данный момент времени при нашей нормировке масштабного фактора является строго зафиксированным: аед — 0.25.
Изменение наклона переходных функций происходит при характерном к, который с. достаточной точностью можно считать соответвующим моменту равенства, плотностей:
для модели холодной скрытой массы без бесстолкновительных частиц
к = ке„ = 10, С{кед) = 0.5,
(1.17)
Тогда можно легко свДзать физический масштаб с параметром к:
к = 10Аед/А
(1.18)