Диагностика газа в областях формирования массивных звезд по наблюдениям J=1-0 HCN

• Автор: Пирогов, Лев Евгеньевич
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Нижний Новгород
• Количество страниц: 156 с.

Оглавление
1 Введение
2 Наблюдения облаков, связанных с областями массивного звездообразования, в линии 7 = 1—0 молекулы HCN її
2.1. Аппаратура для наблюдений, методика измерений и обработки данных
2.2. Обзор облаков, связанных с областями Н II Шарплесса, в линии 7 = 1—0 НСИ
2.3. Поиск излучения плотного газа в направлении полной выборки ярких ИК-источников во внешней Галактике в линии 7 = 1—0 НСИ
2.4. Наблюдения выборки облаков, связанных с областями Н II Шарплесса, в линиях других молекул
2.5. Концентрации молекул на луче зрения. Распространенности НСИ
3 Статистический анализ данных наблюдений
3.1. Распределение облаков с излучением НСІЧ в Галактике
3.2. Связь с мазерами Н20 и высокоскоростными потоками газа
3.3. Корреляции с излучением других молекул
3.4. Отношения интенсивностей сверхтонких компонент 7 = 1—0 ИСК
3.5. Сравнение со светимостями и потоками от ИК-источников
3.6. Сравнение температур газа и пыли

3.7. Зависимость Д V — I и вириальное равновесие плотных ядер
3.7.1. Сравнение ширин линий с размерами областей излучения
3.7.2. Равновесие объектов, ограниченных внешним давлением, и зависимость Д V ~ I
3.7.3. Массы объектов и вириальные параметры
3.7.4. Логотропное уравнение состояния и зависимость ДО — I. Внешнее
давление на плотные ядра выборки
4 Моделирование излучения HCN в плотных ядрах молекулярных облаков 8‘
4.1. Методы расчета возбуждения межзвездных линий. Особенности расчета
возбуждения HCN
4.2. Излучение HCN в сжимающихся и расширяющихся облаках
4.2.1. Особенности возбуждения HCN в облаках с систематическими движениями
4.2.2. Модель облака и методика расчетов
4.2.3. Результаты расчетов
4.2.4. Обсуждение результатов
4.3. Микротурбулентная модель с постоянными параметрами и аномалии сверхтонкой структуры 7 = 1—0 НСК
4.4. Микротурбулентная модель с неоднородным распределением параметров
4.4.1. Описание модели
4.4.2. Результаты расчетов
4.5. Фрагментарная модель
4.5.1. Описание модели
4.5.2. Результаты расчетов

4.6. Ы204/Э140 Ш81 - пример плотного ядра с мелкомасштабной фрагментарной структурой
5 Заключение 12;
А Результаты наблюдений облаков, связанных с областями Н II Шарплес-са, в линии .7 = 1—0 НСК 14:
Б Результаты наблюдений ярких ИК-источников в заданном секторе внешней части Галактики в линии 7 = 1 — 0 HCN
В Результаты наблюдений облаков, связанных с областями Н II Шарплес-са, в линиях других молекул
Г Отношение масс пыли, рассчитываемых в изотермичном и неизотермичном приближениях

0.5 О
-30 -20 -10 0 10 -60 -50 -40 -30 -2С
Рис. 2.5. Спектры ,/ = 1 — О Н13СО+.
логичная двухкомпонентная структура наблюдалась ранее в 387 в линии 13СО [66] и интерпретировалась как результат биполярного истечения газа. Разность скоростей между двумя компонентами Н13СО+ в Э269 достигает 7.5 км/с. Данный результат можно интерпретировать как излучение различных объектов, лежащих на луче зрения.
В направлении 3140 были зарегистрированы линии как основных (НСК и НСО+), так и более редких изотопов (Н13СК и Н13СО+), что позволило оценить из отношений ширин этих линий оптические толщины основных изотопов (т) в предположении, что линии более редких изотопов являются оптически тонкими, а уширение линий HCN и НСО+ связано с эффектом насыщения. Данный способ определения оптической толщины, применимый только для гауссовых линий, предпочтительнее измерения г из отношения интенсивностей, поскольку в последнем случае необходимо предполагать равенство температур возбуждения линий основных и более редких изотопов, что, по-видимому, не выполняется в действительности. Профили линий НСД и Н13СД, как и НСО+ и Н13СО+ в 6140 близки к гауссовым кривым, а излучение высокоскоростного газа не искажает спектр спокойной компоненты НСМ, так что эти две компоненты могут быть успешно