Многофазные модели воспламенения и горения твердых гетерогенных систем

• Автор: Ковалев, Олег Борисович
• Шифр специальности: 01.02.05
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 257 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
Введение
Глава 1. Математическое моделирование воспламенения твердого топлива в камере
сгорания РДТТ с застойными зонами.
1.1. Основные уравнения механики многофазных сред при описании динамических процессов в гетерогенных и многокомпонентных системах
1.2. Физические представления и модели внутрикамерных процессов в РДТТ
1.3. Метод осреднения уравнений движения продуктов горения
1.4. Математическая модель воспламенения твердого топлива в системе стыкующихся одномерных каналов
1.5. Исследование особенностей выхода на режим РДТТ с застойными зонами
1.6. Математическое моделирование воспламенения поверхности твердого топлива в застойных зонах
1.7. Численные исследования пусковых переходных режимов РДТТ
1.8. Метод фиктивных областей при решении тепловых задач в областях произвольной формы
Выводы по главе
Глава 2. Исследование агломерации алюминия при горении смесевых твердых топлив и анализ процессов коагуляции и дробления жидких частиц в двухфазном потоке.
2.1. Проблема агломерации металлических частиц и анализ существующих моделей
2.2. Физическая модель процесса агломерации алюминия и основные предположения

2.3. Тепловая модель агломерации алюминия на поверхности горения СТТ 83.
2.4. Результаты расчетов и их анализ
2.5. Обобщение тепловой модели агломерации на случай СТГ с полидисперсным окислителем
2.6. Один аналитический метод исследования коагуляции и дробления жидких металлических частиц при движении двухфазной смеси в сопле Лаваля
2.7. Адиабатический метод в тепловой теории воспламенения металлических частиц в газе
Выводы по главе
Глава 3. Модель горения смесевого твердого топлива под действием статических
растягивающих напряжений.
3.1. Существующие представления о горении СТТ в напряженно-деформированном состоянии
3.2. Исследование горения образцов СТТ на основе ПХА под действием статических растягивающих напряжений
3.3. Сравнительный анализ механизмов термической деструкции и механического разрушения полимерной матрицы СТТ
3.4. Механо-термическая деструкция полимеров— как основной механизм влияния НДС на скорость горения СТТ
Выводы к главе
Глава 4. Исследование процессов безгазового горения в порошковых реагирующих материалах.
4.1. Проблемы самораспространяющегося высокотемпературного синтеза порошковых систем и анализ существующих методов моделирования
4.2. Физическая модель структурно-фазовых превращений при синтезе интерметал-лидов
4.3. Уравнения механики СВС в реагирующих металлических порошках
4.4. Однотемпературное приближение уравнений механики СВС
4.5. Кинетика плавления металлических фаз
4.6. Диффузионная кинетика образования интерметаллидов
4.7. Анализ безразмерных уравнений однотемпературной модели СВС
Выводы по главе
Глава 5. Численное моделирование явления СВС в смеси металлических порошков.
5.1. Анализ структуры волны СВС
5.2. Задача о лазерном зажигании и распространении волны СВС по смеси металлических порошков
5.3. Задача о тепловом взрыве в смеси металлических порошков
Выводы к главе
Заключение
Приложение
П1. Теорема сходимости метода фиктивных областей для уравнения теплопроводности с граничным условием третьего рода
Список литературы.

няется условие не протекания м(г,£) = 0. Когда р>дгпри до звуковом истечении необходимо задать только одно давление р(1,Ь) = р0 (где р0- внешнее давление). При сверхзвуковом истечении в т. В нет необходимости задавать какие-либо условия, поскольку все характеристики гиперболической системы (1.12)-(1.13) имеют положительный наклон. Вт. С (х =1г) ставится условие не протекания и(г,4) = 0.
В узле (точка О'), где стыкуются три канала, возникает задача о распределении или смешении нестационарных потоков газообразных продуктов горения. Решение этой задачи в рамках теории идеального газа осуществляется на основе общей постановки задачи о РПР в тройнике в полном соответствии с работами (23, 24]. Применяемое при постановке и исследовании задач РПР в каналах квази-одномерное приближение основывается на таких физических предпосылках, как выравнивание по мере удаления от стыка фронтов волн, образующихся в результате РПР. Эти особенности течения характерны для любых длинных прямолинейных каналов, постоянного поперечного сечения, независимо от геометрической формы стыка, что позволяет сделать одномерную постановку задачи РПР для произвольного местного сопротивления. Решение задачи РПР в узле представляется в виде набора элементарных волн (ударных волн, контактных разрывов, волн разрежения), которые распространяются в каждом канале, а в районе стыка параметры состояния газа связаны между собой условиями сопряжения, которые обычно получают из интегральных законов сохранения массы, импульса и энергии. Эти законы без учета вдува со стенок в районе стыка, дают:

(1.22)

І - номер канала.