Динамические процессы на шельфе и прогноз морских опасных явлений : на примере о. Сахалин

• Автор: Шевченко, Георгий Владимирович
• Шифр специальности: 25.00.29
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Южно-Сахалинск
• Количество страниц: 277 с. : ил.

ВВЕДЕНИИ . ГЛАВА 1. СУЩЕСТВУЮЩИЕ МЕТОДЫ МОДЕЛЬНОГО ОПИСАНИЯ ДЛИННОВОЛНОВЫХ ПРОЦЕССОВ В ЗОНЕ ШЕЛЬФА. Модель бесконечного откоса. Шельф экспоненциальной формы. Шельфовые волны на экспоненциальном шельфе. Колебания в заливах и бухтах. ГЛАВА 2. ВЛИЯНИЕ ПРИБРЕЖНОЙ ТОПОГРАФИИ НА ХАРАКТЕР РАСПРОСТРАНЕНИЯ ВОЛН ЦУНАМИ. Шельфовый резонанс. Усиление низкочастотной компоненты удаленных цунами в северозападной части Тихого океана. Особенности проявления цунами в заливах и бухтах. Метод детального цунамирайонирования побережья. Основные выводы главы 2. ГЛАВА 3. Исследование аномальных колебаний типа цунами. Связь длинноволновых процессов с волнением на море. Особенности структуры поля длинных волн в прибрежной зоне. ГЛАВА 4 ОСОБЕННОСТИ ПРИЛИВНОГО РЕЖИМА НА ШЕЛЬФЕ О. САХАЛИН . Пространственная изменчивость приливов у северовосточного побережья Сахалина. Пространственная структура прилива в Охотском море на основе данных спутниковой альтиметрии. Особенности приливного режима в проливе Лаперуза. Основные выводы главы 4.


Для каждой частоты аналогично для каждого волнового числа существует конечный набор решений, хотя само число мод бесконечно. Для каждой моды существует минимальное значение частоты, которое определяется из условия пересечения соответствующей данной моде дисперсионной кривой прямой со кНт и может быть найден из системы уравнений
озН. Г П лс, 1. Н,ш. Отсюда следует, что значение минимальной частоты достаточно слабо зависит от глубины в океане Н, гораздо большее влияние оказывают глубина на шельфе Л и его ширина при этом для более мелководных и протяженных шельфов эти частоты ниже, чем для коротких и ириглубых. П Мц, сс2Ь, 1. Дисперсионные кривые краевых волн для моделей мелководного и приглубого шельфов приведены на рис. Из рисунка видно, что эти кривые начинаются в точках указанных выше минимальных частот для каждой моды, в которых они являются касательными к прямой у С2 к Затем плавно изгибаются, и при больших значениях частоты и волнового числа асимптотически приближаются к прямой у с к, где скл скорость длинных волн на шельфе. Фазовая скорость захваченных краевых волн определяется по формуле С С1 гОЛв2 и 1. При минимальных значениях частоты 2ппл 2 0 и, следовательно, сп С2, что является отражением отмеченного на графике касания прямой, соответствующей фазовой скорости длинных волн на глубокой воде. При гп л2 плто есть когда частота и волновое число очень велики, г и, соответственно, С ф 7 С2 С. На приглубом шельфе, ввиду меньшего различия скоростей в открытом море и на мелководье, дисперсионные кривые изогнуты в меньшей степени, чем на мелководном рис.