Динамика водного слоя при сильных сейсмических движениях океанического дна : Цунами, моретрясения и родственные явления

• Автор: Носов, Михаил Александрович
• Шифр специальности: 25.00.29
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 363 с. : ил

Введение. Глава 1. Возбуждение цунами подвижками дна в несжимаемом океане. Двумерные модели возбуждения цунами. Общее описание установки. Общее решение задачи. Бегу щая подвижка. Результаты математического и физического моделирования. Возбуждение цунами поршневой и мембранной подвижками дна. Возбуждение цунами бегущей подвижкой дна. Сравнительный анатиз эффективности поршневой и бегущей подвижек. Замечания по поводу поля скорости течения. Прямоугольные координаты. Сравнительный анализ возбуждения пространственных волн поршневой и мембранной подвижками дна. Возбуждение пространственных диспергирующих цунами бегущей подвижкой дна. Особенности генерации пространственных цунами знакопеременной подвижкой1. Глава 2. Упругогравитационные волны в бассейне фиксированной глубины аназитическая модель. Общее решение задачи о возбуждение волн в сжимаемой тяжелой жидкости при движении участка дна. У равнение и граничные условия. Прямоутольные координаты. Особенности возбуждение волн осесимметричными подвижками.


Исторические свидетельства об усилении вертикального обмена в океане при подводных землетрясениях. Средиземное море. Оценка возможности разрушения устойчивой стратификации в океане при подводном землетрясении. Сценарии динамического поведения. Подводное землетрясение как причина разрушения стратификационной структуры энергетические оценки. Соломоновы острова, г. Сулавеси, г. Новая Британия, г. Вариации температурных полей в дальневосточных морях. Рис 2 5 Поле скорости течения и вогмущение свободной поверхности кривая I. Расчет выполнен при у. Оля моментов времени в процессе подвижки. Длина и направление стрелок соответствуют скорости и направлению течения Мааитчб скорости показан на рисунке
1. Общая постановка задачи остается прежней Рис. Будем искать решение задачи 1. Так как колебания дна происходят на временах , мы не можем напрямую воспользоваться общим решением, полученным с применением преобразования Лапласа. Но в рассматриваемом случае в этом нет необходимости, так как частота возбуждаемых волн известна отклик линейной системы может иметь место только на частоте вынуждающих колебаний, что дает редкую возможность получить полностью аналитическое решение, которое не требует численного расчета интегралов. Б0 х,г,0 ехр1соО скехр1кхАсо,ксЬкг Вш,кНкг. Используя граничное условие на поверхности 1. В со, к Асо,к. Коэффициент Ак вычисляем обратным преобразованием Фурье из граничного условие на дне 1. А со, к , 1. Хк сх Т1хехр1кх. Ограничимся простым пространственным распределением типа 1. Н I со 1ПНи2 к кН.