Генерация поверхностных волн локализованными источниками возмущений в однородных и стратифицированных потоках

• Автор: Савина, Елена Олеговна
• Шифр специальности: 25.00.28
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 135 с. : ил.

1.1. Точечный источник

1.2. Источник н сток

1.3. Диполь.

1.4. Непрерывно распределнные источники и стоки

1.5. Равномерное распределение источников и стоков

2 Пространственный ноток

2.1. Точечный источник

2.2. Источник и сток

2.3. Диполь.

2.4 Распределнные на отрезке источники и стоки.

ГЛАВА 2. МЕТОДЫ РАСЧТА ПОВЕРХНОСТНЫХ ВОЛН ОТ ПОГРУЖЕННЫХ ИСТОЧНИКОВ

1. Плоский ноток.
2. Образование поверхностных волн при обтекании донного выступа.
3. Пространственный поток.
3.1. Поверхностные волны отточенного источника
3.2. Поверхностные волны от диполя
3.3. Результаты численных расчтов
ГЛАВА 3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ И ЧИСЛЕННОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ВОЗМУЩЕНИЙ СВОБОДНОЙ ПОВЕРХНОСТИ ЖИДКОСТИ НАД ДВИЖУЩИМСЯ ТЕЛОМ
1. Описание экспериментальной установки.
2. Цилиндр
2.1. Экспериментальные результаты.
2.2. Модель эффективной формы цилиндра в потоке.
2.3 Результаты расчта профилей свободной границы потока
3. Крыловой профиль.
4. Шар и эллипсоид.
4.1. Результаты опытов
4.2. Учт изменения эффективной формы движущегося тела
ГЛАВА 4. ГЕНЕРАЦИЯ ПОВЕРХНОСТНЫХ ВОЛН ПРИ ОБТЕКАНИИ ИСТОЧНИКА ДВУСЛОЙНЫМ ПОТОКОМ
1. Основные уравнения и граничные условия
2. Выражение для профиля свободной поверхности потока
3. Асимптотический анализ поверхностных волн.
4. Модель донного выступа, обтекаемого морским течением
ЗАКЛЮЧЕНИЕ.
ЛИТЕРАТУРА


А.Теселкина моделирование обтекания тела у границы раздела сред с различными плотностями осуществляется с помощью метода дискретных вихрей. В качестве примера приводятся решения задач определения свободной поверхности жидкости, обтекающей пластину с ненулевым углом атаки и подводное крыло. Задачу о горизонтально,м равномерном движении шара под свободной поверхностью тяжелой жидкости бесконечной глубины рассмотрел Т. Н. v . Заменив шар диполем, он нашл выражение для потенциала скорости и уравнение свободной поверхности жидкости. Асимптотический анализ полученного решения показал, что далеко за движущимся шаром поверхностные волны развиваются, в основном, внутри угла , расположенного симметрично относительно направления движения шара. Движение диполя в жидкости конечной глубины изучил Т. Н. v , где получена формула для сил, действующих на движущийся диполь. Заменив движущийся под свободной поверхностью тяжлой жидкости эллипсоид специально подобранной системой гидродинамических особенностей, Т. Н. v вычислил его волновое сопротивление. В работе Т. Н. v предложил метод определения волнового сопротивления движущегося под свободной поверхностью жидкости тела, основанный на расчте энергии образующихся поверхностных волн. Метод получения сил, действующих на движущееся под свободной поверхностью тяжлой жидкости тело, в виде выражений, зависящих от формы тела, разработал Н. Е. Кочин . В качестве примеров приложения этого метода он произвл вычисление сил, действующих на движущиеся в тяжлой жидкости бесконечной глубины шар и эллипсоид.