Динамика поверхностных и внутренних гравитационных волн в задачах мониторинга и прогноза морского волнения

• Автор: Бадулин, Сергей Ильич
• Шифр специальности: 25.00.28
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 233 с. : ил.

Особенности динамики и баланс поля внутренних волн в океане. Приближение геометрической оптики для коротких внутренних волн . Динамика внутренних волн во фронтальной зоне течения Ломоносова . Динамика низкочастотных внутренних воли в елнбоетратпфицировапном океане. За пределами традиционного приближения. О некоторых проблемах экспериментального исследования квазшшерционпых движений . Кпазшшсрционпые колебания па Мегаполигоис. Результаты и выводы. Трхмерные полны на поде. Проблемы и подходы к их решению. Линейная устойчивость трхмерных поверхностных поли. Неустойчивость простейших решений для трхмерных поли на воде . Неустойчивость несимметричных трехмерных поверхностных поли . Подковообразные структуры в поле поверхностных волн. Трсхмодовая модель подковообразных волновых структур . Слабо пекопсервативпая динамика в трхмодовой модели. Динамика поверхностных волн в контексте задач дистанционного зондирования морской поверхности. Результаты и выводы. Теоретические основы прогноза ветрового волнения .


Неустойчивость несимметричных трехмерных поверхностных поли . Подковообразные структуры в поле поверхностных волн. Трсхмодовая модель подковообразных волновых структур . Слабо пекопсервативпая динамика в трхмодовой модели. Динамика поверхностных волн в контексте задач дистанционного зондирования морской поверхности. Результаты и выводы. Теоретические основы прогноза ветрового волнения . Состояние проблемы . Стационарные решения кинетического уравнения в присутствии источников и стоков. Автомодельные решения для растущего ветрового волнения . Рис. Траектории внутренних поли на плоскопараллелыюм горизонталыюпецдпородпом течении. Приближение к предельной собственной частоте Лт сопровождается бесконечным ростом волнового числа. Эффект захвата внутренних волн
1. К хОДг Лг 1. Здесь Рьо произвольные функции глубины. Из уравнений 1. ЛиюхЛГз к 0кр 1. Принципиальным отличием приближенной модели 1. Дисперсионное соотношение 1. ВяйсяляБрсита, и полем скорости и движется вместе с течением на этом горизонте. В результате, эффективное поле скорости, в котором распространяется такая полна может существенное отличаться от физического поля скорости. Дисперсионное соотношение 1. Ь 1х. Первый интеграл системы 1. Е2 и в модели 1. Выберем 5 и одну из переменных Е, а или Е Ь в качестве новых канонических координат. Таким образом могут быть построены различные пары канонических псремспиых, для обозначения которых мы вводим индекс г. Во всех этих переменных канонический импульс ф, сопряжнный координате 5. Я дхдв 1. Е дчдЯ, П ОидЕ .